Движение автомодельное осредненное

Подстановка выражений (10-44) в уравнения пограничного слоя для осредненного движения приводит к обыкновенному дифференциальному уравнению с решениями, удовлетворяющими условию постоянства потока количества движения только при / (х — x,) и ио-ч-(х—х ) (это строго выполняется при (Ы1 и)<М1]. В автомодельном потоке этой категории структура турбулентной вязкости и распределения осредненной скорости развивается естественным путем, самопроизвольно, из автомодельных форм на значительном расстоянии вверх по потоку члены в уравнениях движения и энергии, выражающие конвективный перенос осредненным движением соответствующих свойств, имеют тот же порядок величины, что и члены, выражающие локальные эффекты, такие как градиент касательного напряжения или величина порождения энергии турбулентных пульсаций. [c.343]

Ко второй категории автомодельных течений, близких к абсолютному равновесию, относится течение в каналах с медленно изменяющейся шириной. В таких каналах поток в каждом сечении должен самоприспосабливаться к локальной ширине и в соответствии с принципом автомодельности числа Рейнольдса будет иметь место распределение скорости и касательного напряжения в автомодельной форме (7-25). В уравнениях для течения этой категории члены, выражающие конвективный перенос энергии осредненным движением, пренебрежимо малы. [c.192]

Независимо от внешнего потока равновесный слой с линейным распределением касательного напряжения (7-18) является автомодельным с масштабом длины Ти./а и масштабом скорости н, а течение в целом может быть автомодельным, если те же самые масштабы являются подходящими для автомодельного развития внешнего потока. Такое требование представляет собой сильное ограничение для движения в пограничном слое, если хотя бы одна из величин (касательное напряжение на стенке Ти или градиент давления 1р1йх) не будет пренебрежимо малой. Если это последнее условие удовлетворяется точно или приближенно, описание слоя может быть получено из уравнения осредненного движения через функцию распределения скорости, форма которой приведена в предыдущем параграфе. Хорошее приближение к ней во внешнем потоке можно получить при следующих допущениях. [c.192]

Осредненное движение (10) относится к бесконечной трубе с пористым вдувом, в которой при 2 оо разрешен не более чем линейный рост [/г при ограниченности 11г и 11 . Однако опытные данные и для конечных, но не слишком коротких вихревых камер вполне соответствуют этой картине потока [37], поэтому автомодельное решеиие (10) будем использовать для камер конечной длины Ь, не ставя граничного условия при г = Ь. [c.219]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...