Коэффициенты вириальные эффективный

Принципиальным является наличие ряда суш,ественно различных временных и пространственных масштабов. В уравнение Лиувилля или в эквивалентную ему цепочку уравнений Боголюбова входят d- и Я-мас-штабы (масштабы порядка эффективного диаметра молекул d или времени столкновения Тс и длины пробега X или времени между столкновениями т) и вириальный коэффициент nd , где п — числовая плотность молекул. Кроме того, начальные и граничные условия конкретной задачи вводят L-масштаб (характерную длину течения L и характерное время Т). [c.424]

При выводе уравнения состояния (16) было принято допущение о возможности использовать для жидкости потенциальную функцию взаимодействия (10), в которой с и с не зависят от температуры. Тогда в соответствии с уравнением (16) изохорная теплоемкость жидкости окажется постоянной, равной теплоемкости идеального газа, что качественно неверно. Однако, как показано в работах [18, 19], для описания теплофизических свойств веществ потенциал Леннарда-Джонса (6—12) можно применить эффективнее, если принять, что его параметры зависят от температуры. В этом случае все коэффициенты при степенях 1/и в уравнении (16) будут функциями температуры, аналогично вириальным коэффициентам уравнения (9), и уравнение состояния для жидкости может быть записано в виде [c.13]

Таким образом, задача расчета второго вириального коэффициента Пг-состояпия свелзсь к расчету эффективного потенциала 6 эф по известному из формулы (1) потенциалу /(г). [c.283]

Полученное нами обшее выражение для /3(й, Го) в Ьиде конечного ряда по степеням 1/го не представляет из себя полного вириального разложения, так как коэффициентами при (N(,/V) являются корреляционные функции (К ,..., К ), которые следовало бы доразложить по степеням 1/го. Не утруждая читателя слегка усложненным разложением процедуры вириального разложения для корреляционных функций, рассмотренной нами в задаче 16, приведем результат этого разложения по степеням 1/го = до третьего порядка включительно для эффективной величины /3/го без выписывания длинных интегралов сразу в диаграммном виде. [c.402]

Приведенные выше уравнения состояния для углеводородных и неуглеводородных смесей отличаются сложностью, и обычно для их эффективного использования нужна ЭВМ. Уравнение состояния Редлиха—Квонга, возможно, несколько менее точное, является более простым по форме. Усеченным вириальным уравнением также легче воспользоваться, чем прочими уравнениями состояния, хотя их точность в случае смесей может оказаться низкой, если неточно вычислить перекрестный коэффициент В - [c.118]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...