Параметр Я свободные по контуру — Колебания свободные

Инженерные оценки. Анализ показывает, что при монотонном изменении (О на конечном отрезке времени фазовые траектории условного осциллятора на координатной плоскости z (г) располагаются внутри контура, соответствующего тому же перепаду частот дри скачкообразном изменении (см. рис. 41). Это означает, что монотонное изменение параметров по вызываемому динамическому эффекту эквивалентно некоторому скачку функции (t), величина которого меньше исходной величины р i ) — (0) . Для количественной оценки этого динамического аспекта введем в рассмотрение следующий критерий, характеризующий изменения амплитуд свободных колебаний на участке О при отсут- [c.304]

На рис. 3—5 показано влияние на собственные частоты колебаний кольцевой пластинки каждого из параметров, за исключением параметра характеризующего расположенный на внешнем контуре шпангоут. Влияние этого параметра обусловлено инерцией вращения шпангоута, расположенного на свободно опертом внешнем контуре. Для оценки этого воздействия и определения наибольшего значения параметра 1 зд, которое он может достигать, исследования были проведены при различных сочетаниях размеров пластинки и шпангоутов. Сопоставление значений параметров собственных частот полученных из уравнения (27) при наибольшем возможном значении параметра г 5л и при пренебрежении инерцией вращения внешнего шпангоута (т. е. г )л = 0), показы- [c.25]

При исследовании свободных колебаний (q = 0) прямоугольной (oj, Ог) пластинки с опертым неподвижным контуром удобно искать решение в виде разложения по степеням малого параметра 6 [c.398]

Прохождение годографа частотной характеристики через точку (1, 0) означает, что амплитуды и фазы колебаний на входе и выходе разомкнутого звена равны друг другу. Так как подобная ситуация соответствует свободным колебаниям исходного замкнутого контура на границе устойчивости, то значения параметров [c.114]

Динамика колебаний. Свободные, пли собственные, К. являются движением системы, предоставленной самой себе, в отсутствие внеш. воздействий. При малых отклонениях от состояния равновесия движения системы удовлетворяют суперпозиции принципу, согласно к-рому сумма двух произвольных движений также составляет допустимое движение системы такие движения описываются линейными (в частности, дифференц.) ур-ниями. Если система ещё и консервативна (т. е. в ней нет потерь или притока энергии извне), а её параметры не изменяются во времени (о переменных параметрах будет сказано ниже), то любое собств. К. может быть однозначно представлено как сумма нормальных колебаний, синусоидально изменяющихся во времени с определ. собств. частотами. В колебат. системах с сосредоточенными параметрами, состоящих из JY связанных осцилляторов напр., цепочка из колебат, электрич. контуров или из соединённых упругими пружинками шариков), число нормальных К. (мод) равно 7V. В системах с распреде лёнными параметрами (струна, мембрана, полый или открытый резонатор) таких К. существует бескопечное множество. Напр,, для струны с закреплёнными концами длиной L моды отличаются числом полуволн , к-рые можно уложить на всей длине струны L — nX 2 (д=0, 1, 2,. . ., оо). Если скорость распространения волн вдоль струны равна v, то спектр собств. частот определится ф-лой [c.401]

Таким образом, собственные частоты и формы свободных поперечных колебарий кольцевых пластинок. с шарнирно опертым внешним и свободным внутренним контурами при наличии кольцевых шпангоутов могут быть полностью исследованы и определены из уравнения (27). Две первые формы колебаний, полученные при 6/а =1/2 и различных значениях других параметров, представлены на рис. 3, 4. На рис, 5 показано влияние отношения размеров радиусов Ь/а на собственные частоты колебаний. Анализ представленных результатов показывает, что шпангоуты даже относительно небольшой жесткости оказывают значительное влияние на собственные частоты колебаний системы. Так, в частности, увеличение массы и безразмерного момента инерции приводит к их ощутимому снижению, а пренебрежение инерцией вращения шарнирно опертого внешнего контура со шпангоутом вызывает увеличение собственных частот колебаний в среднем не менее чем на 1 %. При отношении радиусов Ъ/а 1/2 результаты исследований предельных случаев, включая край бесконечной жесткости, близки к результатам для шпангоутов средней жесткости. Для осесимметричной формы колебаний крутильная жесткость шпангоутов не оказывает влияния [c.27]

ОБЪЕМНЫЙ РЕЗОНАТОР (полый резонатор, эндовибратор) — полость, со всех сторон ограниченная проводящей поверхностью. О. р. представляет собой колебат. систему СВЧ с распределенными параметрами, являющуюся аналогом колебательного контура. Электромагнитное поле свободных колебаний, возбуждаемых в О. р., характеризуется стационарным распределением по объему полости и при отсутствии потерь может существовать неограниченно долго. Форма полости в общем случае может быть произвольной, однако практич. распространение (в силу относит, простоты конфигурации полей и простоты изготовления) получили О. р. простейших форм (прямоугольный параллелепипед, круглый цилиндр,, два коаксиальных цилиндра, тороид, сфера и т. д.). [c.478]

При исследоваипи свободных колебаний (i/= 0) прямоугольной (Oj. a ) пластинки с oii prfJM нсиолиижпым контуром удобно искать решение в виде разложения по степеням малого параметра o [c.398]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...