Интенсивность нагрузки связь с поперечной силой

Изгибающий момент, поперечная сила и интенсивность нагрузки- связаны определенной зависимостью. Чтобы ее выяснить, рассмотрим пример, представленный на рис. 2.18,а. [c.192]

Далее следует дать вывод дифференциальных зависимостей между интенсивностью нагрузки, поперечной силой и изгибающим моментом. Кстати, заметим, что по имеющимся историческим сведениям (см. работы [31, 6]) нет оснований называть эти зависимости теоремой Журавского его имя связано с формулой для определения касательных напряжений. [c.124]

Плоский поперечный изгиб. Пусть поперечное сечение прямого стержня имеет две оси симметрии х, у. Пусть, далее, на этот стержень в одной из плоскостей, содержащих ось стержня г и одну из осей симметрии, х или у, его поперечного сечения, действуют сосредоточенные силы и распределенная нагрузка. В этих условиях изгиб стержня происходит в плоскости действия нагрузки и его упругая линия будет плоской кривой. Такой изгиб называют плоским. Чистый изгиб, рассмотренный в предыдущем параграфе, является частным случаем плоского поперечного изгиба, при котором нагрузка состоит только из двух изгибающих пар. При поперечном изгибе в произвольном поперечном сечении стержня кроме изгибающего момента действуют поперечная сила Q, а иногда еще и продольная сила N. При отсутствии продольной силы связь между изгибающим моментом М, поперечной силой Q и интенсивностью поперечной нагрузки д определяется формулами (5.3) и (5.4), справедливыми всюду, кроме самих точек приложения сосредоточенных поперечных сил. [c.127]

Дифференциальные зависимости между изгибающим моментом, поперечной силой и интенсивностью сплошной нагрузки определяют связь между эпюрами М и Q, построенными при любой нагрузке. Эта взаимная связь имеет важное практическое значение для контроля правильности выполненного построения. Приведем некоторые заключительные замечания, могущие быть полезными при построении эпюр Q и УИ. [c.211]

На участке АО, как и на консоли иЛ, эпюра поперечных сил ограничивается наклонной прямой, так как на обоих участках действует равномерно распределенная нагрузка. Наклон прямых на участках ОА и АО одинаков в связи с равной интенсивностью распределенной нагрузки. Поперечная сила в некоторой точке С принимает нулевое значение (3 = 0. Это сечение также является характерным, так как здесь изгибающий момент должен принять экстремальное максимальное значение. Из подобия треугольных элементов эпюры на участке АО нетрудно определить, что точка С лежит на расстоянии 1,5а от опоры А или 0.5а от сечения О. [c.102]

Шарнирно опертая по концам балка двутаврового сечения длиной 1 = 5 м сжата центрально приложенными продольными силами ЛГ—30 т и в плоскости наибольшей жесткости несет равномерно распределенную нагрузку интенсивности = 550 кг/м (см. рисунок). В направлении, перпендикулярном к плоскости стенки двутавра, пролет балки разделен связями пополам. При допускаемом напряжении [а] = 1600 кг/см подоб- К задаче 12.33. рать поперечное сечение балки. Использовать [c.353]

Заметим, что в случае осесимметричных форм равновесия в центре пластин (г = 0) угловое перемещение обращается в нуль. Для получения приближенного значения критической интенсивности радиальных сжимающих сил используем уравнение упругой линии балки, на один конец которой наложена угловая связь, а другой конец заделан (длина балки равна радиусу пластины Ь) в качестве одного из вариантов решения рассмотрим совместное действие на балку распределенной поперечной нагрузки и сосре-244 [c.244]

Для получения приближенного значения критической интенсивности радиальных сжимающих сил используем уравнение упругой линии балки, на один конец которой наложена угловая связь, а другой конец оперт балка несет поперечную нагрузку по фиг. 25. [c.248]

Ряд новых исследований по механике материалов был выполнен Понселе в связи с его лекциями в Сорбонне. Эти лекции не были изданы в печатном виде, но сохранились в рукописи. Некоторые разделы ее были использованы Мореном в его Сопротивлении материалов ). Сен-Венан в третьем издании лекций Навье ) ссылается на неопубликованные лекции Понселе д-р Шнузе, редактор немецкого перевода книги Понселе Механика в применении к машинам , пополнил это издание текстом ( 220—270), содержащим материал из неопубликованного труда. Из этого источника мы узнаем, что Понселе надлежит приписать введение в фор- ryлы прогиба балок члена, учитывающего влияние поперечной силы. Для случая консоли длиной I прямоугольного поперечного сечения шириной Ь и высотой h, несущей равномерно распределенную нагрузку интенсивности q, он дает формулу максимального прогиба [c.111]

Высшие гармоники нагружения лопастей несущего винта при полете вперед рассматривались в работе Миллера [М.125] (1964 г.), где было установлено, что неоднородность поля скоростей протекания потока через диск винта связана главным образом с наличием и формой концевых вихревых жгутов лопастей, интенсивность которых определяется средним значением подъемной силы винта ). Таким образом, доминирующую роль в образовании высоких гармоник нагрузки при полете вперед играют не поперечные, а продольные вихри. Следующим по важности фактором является изменение скоростей протекания вследствие влияния ближней к лопасти части ее следа. Миллер установил, что при очень малых значениях характеристики режима ц рассмотренные выше эффекты повторного влияния пелены весьма существенны. Однако при ц 0,2 сохраняется влияние лишь близкой к лопасти части следа, учитываемое функцией Теодорсена. [c.466]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...