Источник сферический дозвуковой

Если источник возмущений движется со скоростью и, меньшей скорости а распространения звука в данном газе при заданных термодинамических его характеристиках, или, короче, с дозвуковой скоростью, то сферическая звуковая волна, вышедшая из начала координат вместе с источником возмущений А, обгонит его и к моменту < = / [c.160]

Для такого построения следует построить семейство шаров, представляющих фронты сферических волн, исходящих из нашего источника в различные моменты времени, и начертить огибающие этих шаров. На рис. 27 приведено зто построение для равномерно движущегося источника звука а) для дозвуковой скорости, когда огибающая отсутствует, и б) для сверхзвуковой скорости. В этом случае огибающая есть конус Маха с вершиной в месте нахождения источника. Из последнего построе- [c.122]

Сам момент возникновения является источником особого возмущения, которое, распространяясь от точки возникновения источника X (0), У (0), 2 (0)) в виде сферической волны, дает дополнительную сферическую поверхность фронта, не являющегося, вообще говоря, поверхностью разрыва. При дозвуковой скорости движения источника фронт волны целиком образован этим шаром, имеющим центр в точке возникновения источника (рис. 27, а). Примером такой волны является волна, возникающая в момент вылета снаряда из ствола орудия (звук выстрела). [c.124]

Рассмотрим источник бесконечно малых возмущений, расположенный в точке О (рис. 4.1.2). Такие возмущения распространяются в покоящемся газе (К—0) во все стороны со скоростью звука. а в виде сферических волн в пространстве и круговых волн на пло- скости (рис. 4.1.2, а). В момент времени ( радиус волны г=а1. Если на источник набегает дозвуковой газовый поток (У<а рис. 4.1.2, б), то волны будут сноситься вниз по потоку пр)1 этом центр волн пе--ремещается со скоростью V<а. а сама волна распространяется со звуковой скоростью. За некоторое время 1 центр волны сместится ка расстояние У1, а радиус волны будет г=а1. причем а1>У1. Таким образом, в дозвуковом потоке возмущения распространяются и Против течения. [c.152]

Рассмотрим источник, который периодически возбуждает акустические волны, распространяющиеся со скоростью звука с. Линейный источник генерирует цилиндрические волны, точечный — сферические. Если источник движется с постоянной дозвуковой скоростью и<с, то к некоторому моменту времени образуется картина распространения волн, изображенная на рис. 14-19,а. Таким образом, волны давления все время опережают источник и, постепенно залолняют все поле, занятое жидкостью. Если источник движется со сверхзвуковой скоростью и>с, то возникает структура волн, показанная на рис. 14-19,6, и изменения давления происходят только внутри конуса или клина, образованного огибающими волн давления. Простое геометрическое построение показывает, что половинный угол конуса (р) определяется как [c.354]

Как ТОЛЬКО источник возмущения начнет двигаться, произойдет нарушение симметрии в этой картине. Центры сферических поверхностей, ограничивающих в разные моменты времени возмущеннз ю область, будут смещаться с той же скоростью с которой движется источник возмущений. Если V<а, то картина будет такая, как изображено на фиг. 137. При движении с дозвуковой скоростью возмущения, вызванные источником, опережают его. [c.343]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...