Электрические мультипольные поля

Векторные сферические гармоники можно использовать для описания векторных полей, направленных по касательной к сфере. В частности, с их помощью можно составить так называемые электрические мультипольные поля [c.457]

Электрические мультипольные поля 457 [c.657]

Т. о., каждый фотон М. и. с заданным азимутальным индексом т уносит, наряду с энергией йы, угл. момент тА, поскольку — Рт/а>. Необходимо отметить, что мультипольные поля с заданными значениями полного угл. момента = / и типа (электрического или магнитного) не имеют определ. значения спиральности и орбитального момента, поскольку без нарушения условия поперечности свободного эл.-магн. поля невозможно разделение орбитального момента и спина. Последнее связано с калибровочной инвариантностью поля и отсутствием массы у фотона. [c.221]

У квантов эл.-магн. поля (фотонов) не существует ни внутр. Ч., ни орбит, момента. Ч. фотона определяется его мультипольностью (см. Мультиполь). Ч. электрического 2 -поля равна (—1) , а Ч. магнитного 2 -поля равна + Поэтому Ч. физ. микросистемы сохраняется при испускании или поглощении электрич. мульти-польного фотона с чётным I или магн. мультипольного фотона с нечётным I, а в остальных случаях меняется на противоположную. Это приводит к правилам отбора по Ч. для эл.-маг- [c.853]

Что касается обычных нелинейных свойств ЖК, то они используются главным образом для получения сведений о строении ЖК степени молекулярной упорядоченности, механизмов фазовых переходов и т.д. [104, 216—218]. В частности, было показано [217], что в отсутствие внешнего электрического поля генерация второй гармоники в ЖК либо отсутствует, либо обусловлена мультипольным механизмом, т.е. что мезофаза обладает инверсионной симметрией. [c.148]

Информация, получаемая при исследовании спектров во внешних нолях, также имеет несомненную общность. Действительно, анализ воздействия магнитного поля, направленных деформаций и электрического ноля па спектральные линии центров в кристаллах позволяет однозначно установить такие важнейшие характеристики, как симметрию локального внутрикристаллического ноля, действующего на ион, мультипольность оптических переходов, а также симметрию основного и возбужденных состояний иона. [c.116]

Здесь амплитуда А кругового движения заряда ц связана с поляризованным по кругу электрическим полем излучения равенством (6), п. 8.2. Поляризация излучения, испускаемого нашей системой из двух антенн в любом направлении, будет той же, что и поляризация излучения, возникающего при движении эквивалентного точечного заряда, определяемого выражением (49). В общем случае проекция кругового движения эквивалентного заряда будет движением по эллипсу. Поэтому для произвольного направления, не совпадающего с +z, поляризация будет эллиптической. Излучение в направлении, перпендикулярном z, имеет линейную поляризацию (это — случай вырождения эллипса). Все эти результаты прямо следуют из законов излучения точечного заряда (п. 7.5) при выполнении двух условий 1) мы должны находиться достаточно далеко от антенны, чтобы можно было пренебречь полями ближней зоны , и 2) длина антенны должна быть мала по сравнению с длиной волны. Последнее условие необходимо, чтобы движение всех электронов в антенне можно было заменить движением одного эквивалентного заряда. (Если длина антенны равна, например, нескольким длинам волн, то электроны в разных ее частях дают в излучение вклады с разными фазами. Модель такой антенны должна иметь несколько эквивалентных зарядов. Излучение, которое они создают, называется мультипольным излучением. Напомним, что излучение от одного гармонически колеблющегося заряда называется диполь-ным излучением.) [c.365]

ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ ПОЛЕ—физ. поле, взаимодей-ствующее с электрически заряж. частицами вещества, а также с частицами, имеющими собственные дипо.чьные и мультипольные электрич. и магн. моменты. [c.542]

Распространение теории Клиппе и др. на группировки другой формы [954] и частицы разного размера [935] не смогли объяснить относительно малую заселенность нижней половины интервала частот сот — . Более общая теория вычисления спектра поглощения ИК-света совокупностью сферических частиц произвольного размера развита в работах [928, 929] на основе точного решения уравнения Лапласа, принимая во внимание мультипольные взаимодействия частиц и эффекты запаздывания. Теория прилагалась к случаю двух сферических частиц MgO одинакового или разного размера и к бесконечно длинной цепи идентичных сфер при разных направлениях внешнего электрического поля Е. Найдено, что частота Фрёлиха расщепляется на несколько резонансных мод, причем спектр поглощения существенно изменяется при изменении направления ноля Е и учете квадрупольного взаимодействия. [c.302]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...