Рассеяние телами конечных размеров

Пример. Рассеяние на теле конечных размеров. Если выбрать параметры с = /и = О, то выражение (2.12.37) для случая однородной среды вне сферы радиусом R сводится к сферической волне (сферические волновые фронты) [c.110]

Рассеяние на телах конечных размеров 451 [c.451]

РАССЕЯНИЕ НА ТЕЛАХ КОНЕЧНЫХ РАЗМЕРОВ [c.451]

Для рассеяния света существенны упругие волны с частотой / 101 иаз, гиперзвуком. В теле конечных размеров нри слабом затухании возникают стоячие гиперзвуковые волны, временное изменение плотности в к-рых вызывает модуляцию рассеянного [c.127]

Рассмотрим теперь цилиндр большой, по конечной длины. Не очень существенно, будут ли концы прямыми или круглыми. По-прежнему предполагается, что направление распространения падающего излучения перпендикулярно оси. Такой цилиндр является телом конечных размеров, так что к нему должны быть применимы определения и теоремы гл. 4. Для исследования рассеяния и ослабления подобными длинными иглами или полосами необходимо связать теорию частиц конечных размеров [с амплитудной функцией 5(ф,0)] с теорией бесконечно длинных цилиндров [с амплитудной функцией Г 0)]. Для удобства мы сразу рассмотрим поле в направлении вперед, т. е. в направлении распространения падающего света, и вблизи него. Пусть I — длина цилиндра, а а — постоянная порядка его ширины при ширине, большей Х, или порядка X при ширине, меньшей X. Тогда в трех различных зонах (рис. 65) волны будут вести себя по-разному. [c.353]

Рассмотренные выше процессы дисперсии и рассеяния света не исчерпывают, конечно, явлений, возникающих при взаимодействии света и вещества. Среди них чрезвычайно важное место и в принципиальном, и в практическом отношении занимает явление вращения плоскости поляризации света. Было обнаружено, что явление это имеет место в весьма разнообразных телах, получивших название естественно-активных. К числу таких тел принадлежат, например, сахар и ряд других органических веществ поэтому измерение вращения плоскости поляризации стало ходовым аналитическим методом в ряде промышленных областей. Исследования показали, что объяснение этого явления можно получить, рассматривая общую задачу взаимодействия поля световой волны с молекулами или атомами вещества, если только принять во внимание, конечные размеры молекул и их структуру. [c.607]

В качестве примера рассеяния на телах с конечными размерами лучше всего рассмотреть рассеяние на сферических частицах. Интерес к этой задаче привлек внимание физиков благодаря работам Рэлея, который объяснил голубой цвет неба и появление синеватого оттенка у аэрозолей. [c.458]

Следовательно, глобальное рассеяние остается конечным и оказывается функцией размеров рассеивающего тела. [c.57]

Таким образем, рассмотренный способ позволяет, выделить из полного поля, рассеянного любыми металлическими телами конечных размеров, ту его часть, которая обусловлена искривлением поверхности (изгибом, изломом, острием, выступом, отверстием и т. д.). Следует отметить, что в случае рассеяиия электромагнитных волн на системе разрозненных тел выделяемая часть полл обусловлена не только искривлением поверхности, но и дифракционным взаимодействием тел. [c.189]

Результаты интегрирования по формулам (4.78) для конечного цилиндра и диска показаны на рис. 4.13. В этих случаях значение Щ зависит от частоты. Заметим, что для диска наибольшие значения Щ достигаются при малых углах (Зо. Это связано с тем, что характеристика рассеяния звука диском имеет острый максимум, направленный вдоль оси. Если величина сектора 2(Зо, из которого возможно падение волны, превышает ширину главного максимума характеристики, то для большинства пространственных углов обратное отражение почти не происходит и среднее значение величины сильно уменьшается. У цилиндра при кЬ> главный максимум характеристики рассеяния имеет форму, похожую на диск, расположенный перпендикулярно к оси цилиндра. В этом случае изменение сектора 2(Зо мало влияет на величину Если отражающее тело имеет большие волновые размеры и сложную форму, то приближенно можно считать, что отражения от различных элементов тела складываются между собой со случайными фазами. Тогда сложение отраженных полей происходит по энергетическому закону [73]. Если ориентация отдельных участков относительно точки ианучения неизвестна, то можно использовать осредненные значения [c.212]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...