Огибающие Мора прямолинейные

Обобщенно-вязкая среда 433 Обобщенное пластичное тело Прандтля 56D Объемное расширение 24, 25 Огибающая Мора с затупленным углом 583, 586, 590 Огибающие Мора прямолинейные 534 Оператор Лапласа 221, 429, 546, 599 Опускание и поднимание земной поверхности 345 Осадка берега континента 282, 284 Осевая симметрия 237 Осесимметричное распределение напряжений 287 [c.855]

ОНО заключается в том, что наряду с прямолинейными огибающими Мора вводятся криволинейные огибающие семейства кругов главных напряжений. В этой теории учитывается рассмотренное Прандтлем в 1923 г. влияние среднего напряжения или давления на предел текучести. В отсутствие массовых сил тяжести легко находится полезное для приложений изогональное поле не перпендикулярных друг другу поверхностей скольжения, которые могут быть построены для многих интересных случаев при помощи точных решений, найденных Гартманом в его замечательной докторской диссертации (Геттинген, 1925 г.). [c.10]

Пусть О — половина угла между поверхностями тупого клина (рис. 15.28), р — угол наклона прямолинейной огибающей Мора и j. = tgp. В этом случае для несущей способности р призматического тела Прандтль получил выражение [c.569]

Для практических расчетов небольшой участок огибающей заменяют прямой, касающейся предельных кругов Мора для растяжения и сжатия. Покажем, что для всевозможных кругов -Мора, касающихся прямолинейной огибаю- [c.68]

Условия разрушения хрупких и малопластичных материалов (когда (j S и Xi t) при плоском и объемном напряженном состоянии описываются семейством предельных кругов Мора. На рис. 1.3 представлено такое семейство для материала, имеющего предел прочности при растяжении 20А = ар, предел прочности при сжатии 05=(Тсж, предел прочности при сдвиге ОС=Тв. Гипотеза разрушения Мора предусматривает существование огибающей этих кругов, которая и характеризует систему предельных напряженных состояний перед разрушением. Для прямолинейной огибающей с углом наклона [c.9]

Уже много лет тому назад исследователи равновесия грунта считали, что они могут рассматривать типы связных грунтов на диаграмме Мора (рис. 15.46), сдвинув начало отсчета напряжений Gn, Тп на графике наибольших главных кругов напряжений вправо в положение Оо. При этом остается более или менее неопределенным, откуда должны начинаться две прямолинейные огибающие кругов напряжений ОВ — от точек В или точек В, и, кроме того, имеется возможность провести окружности OjO ( Ti = a , (12 = сгз = 0) и ОоГ (ai = a2 = 0, аз =—ot) для состояний одноосного сжатия и растяжения, соответствующих пределам [c.580]

Нч) Условия скольжения в сыпучем зернистом материале. Если в уравнении (15.23) постоянную положить равной нуль), то оно выразит условие предельного состояния равновесия в плоской задаче о распределении напряжений в сыпучем зернистпол1 лштериале (например, песке). Такой материал не способен передавать растягивающие напряжения он не обладает сцеплением. Поэтому две прямолинейные ветви огибающей Мора должны пересекать друг друга в начале координат О плоскости а, х, сохраняя физический смысл лишь для сжимающих напряжений. Мор использовал свой [c.252]

Уравнение (15.141) перестает выполняться на определенной глубине п= Г1е, соответствующей на диаграмме Мора точке e( Jne, Тпе) (см. рис. 15.51), где угол ф становится равным углу наклона р прямолинейного участка огибающей. Р1спользуя уравнение [c.593]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...