Потенциал однородного шара

Потенциал однородного шара радиуса R. 1°. Точка Р вне шара. Разобьем шар на бесконечно тонкие сферические слои. [c.258]

Из формулы (118) следует, что потенциал однородного шара массы М для внешней точки с массой получается таким, как если бы вся масса шара была сосредоточена в его центре. [c.227]

Потенциал и напряженность поля. Найти потенциал и напряженность гравитационного поля, созданного однородным шаром массы М и радиуса R, в зависимости от расстояния г до его центра. [c.125]

Гравитационный потенциал внутри однородного шара вычисляется по формуле (1) [c.250]

Получим формулу, оценивающую энергетический ресурс массы, формирующей однородный шар массы М и радиуса R путём перемещения элементарных масс dm из бесконечности в поле эффективного потенциала по схеме А (см. п. 37.1). Кинетическую энергию Тс в энергоресурс массы, образующей шар, не включаем. [c.253]

Формула (128) показывает, что полученное ранее простое выражение гравитационного потенциала (118) для однородного шара и внешней точки в случае сфероида оказывается более [c.232]

Если в однородное магнитное поле напряженностью Яо помещен одиночный проводящий шар, то распределение скалярного магнитного потенциала вне шара подчиняется решению уравнения Лапласа [c.143]

Второй способ нахождения потенциала заключается в непосредственном вычислении интеграла (1.1.1). Однако в конечном виде этот интеграл берется только в некоторых частных случаях, таких, например, как случай однородного шара или шара с концентрическим распределением плотности и случай однородного двухосного или трехосного эллипсоида. Так, для концентрического шара потенциал дается формулой [c.13]

Складывая (6.18) и (6.19) и переходя к пределу при О, получим для потенциала, создаваемого однородным шаром с радиусом а во внутренней точке на расстоянии г от центра, выражение (-/з) Олр (За — г ). [c.195]

Так как шар может быть разделен на очень большое количество однородных тонких концентрических слоев, то потенциал шара в точке Р будет таким же, как и потенциал частицы, масса которой равна сумме масс всех слоев, т. е. равна массе шара, и которая расположена в его центре. Следовательно, мы имеем следующую формулу для потенциала V шара на внешнюю точку [c.16]

Фд — потенциал на поверхности шара Яо —напряженность однородного магнитного поля г 0 — сферические координаты. [c.143]

Каждому члену в выражении приливного потенциала соответствует некоторая толщина слоя отклонения на поверхности однородного несжимаемого жидкого шара размеров и массы Земли илн на поверхности океана, покрывающего абсолютно твердое сферическое ядро. Эта толщина называется истин- [c.273]

Потенциал однородного эллипсоида. Потенциал однородного бесконечно длинного цилиндра. Покоящийся эллипсоид в текрщей жидкости. Линии тока в случае, когда эллипсоид обращается о эллипсоид вращения или в шар. Твердое тело, движци ееся в жидкости данным образом, исследуется движение жидкости. Случай, когда тело—эллипсоид или шар. Движение в жидкости двух тел. Ближайшее рассмотрение случая двух бесконечно малых шаров) [c.182]

Не вычисляя интеграла, покажем, что потенциал однородного (б = onst) шара радиуса R совпадает с потенциалом точки массы = - помещенной в его центр (начало координат). 3 [c.22]

Проведём подсчёт энергетического гравитационного ресурса массы М при формировании из неё однородного шара радиуса Я. Плотность шара равна р = ЗМ/(4тгЛ ). Гравитационный потенциал шара У г) на расстоянии г от центра шара (см., например, [30]) [c.249]

Т о у н с е н д-р а 3 р я д [ ]. Свечение при Тоунсенд-разряде должно было бы быть одинаковым вдоль всего пути, но в такой простой форме явление наблюдается только в совершенно однородном поле. Большую сложность наблюдающегося на опыте Тоунсенд-разряда следует отнести именно к неоднородности поля между обычно употребляющимися в практике электродами. Только в тех случаях, когда расстояние между электродами мало по сравнению с их кривизной, разряд остается одинаковым вдоль всего пути. В случае напр, шаровых электродов и небольших расстояний между ними газ остается непроводящим вплоть до тех пор пока разность потенциалов не достигает нек-рого значения Ео (начальный потенциал), при котором между шарами проскакивает искра. Явление протекает также и при увеличении расстояния но лишь до некоторого критич. значения последнее зависит от диаметра В [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...