Каверны за клином

Каверна за клином. Распространение результатов п. 2, 3 на случай клиньев при п ф 1 позволяет выяснить некоторые интересные теоретические вопросы. Задавая годограф в виде кругового сектора, можно повторить рассуждения, приводящие к формуле (2.7), ввести = Р и получить соотношение [c.42]

См. работу [17], гл. V, 10, 14, а также работу [2], стр. 58. [Случай заостренной каверны перед пластинкой был рассмотрен С. А. Чаплыгиным еще в 1899 г. [18 ]. Задача о заостренной каверне за обтекаемым клином также была решена С. А. Чаплыгиным [19 ]. — Прим. ред. [c.92]

Стремление создать профиль подводного крыла, свободный от кавитации, привело к развитию идеи клиновидного профиля (рис, 10, а) (Г. В. Логвинович и Е. А, Федоров,. 1954—1956). Суть дела заключается в следующем. На гранях симметричного клина, обтекаемого с каверной за ним (задача Бобылева), господствует положительное динамическое давление. Искривление оси клина приводит к уменьшению давлений на выпуклой стороне и к повышению на вогнутой. Возникает подъемная сила, но если на выпуклой стороне искривленного клина давление остается положительным, кавитация там не возникает выяснилось, что отгибы задних кромок способствуют затяжке возникновения кавитации на больших углах атаки. [c.53]

Задача может быть использована при рассмотрении более общего случая бесконечной системы каверн, расположенных друг за другом под горизонтальной стенкой [71]. Каверны образованы за тонкими клиновидными насадками. Замыкание каждой каверны осуществляется на некоторый клин. Схема системы каверн дана на рис. 111.19. Длина клина а , угол раствора р, а также расстояние между двумя соседними клиньями [c.155]

Форма каверны за клином имеет асимптотику у(х) х (х оо), а ее ширина растет неограниченно, если ФО. Резкий отрыв на кромке (/ = 1) [c.663]

В 4 была рассмотрена задача о влиянии гравитационного поля на характеристики каверны, образованной за клином, в безграничном потоке. Рассмотрим сначала случай, когда тонкий клин, имеющий длину а и угол раствора р, расположен под горизонтальной стенкой [10]. За клином образуется каверна, которая. замыкается на зеркально расположенный клин (схема Рябушин-ского). Схема обтекания и система координат даны на рис. 111.17. [c.152]

Содержание настоящей главы было вкратце изложено в гл. I, здесь же будет подробнее рассмотрено влияние теплопередачи на положение точки отрыва и на некоторые типы отрывных течений, описанных в гл. VII, в том числе течения в каверне, перед клином и за иглой. Влияние теплопередачи на след рассматриваться не будет, так как оно было исследовано в гл. VIII, но в настоящую главу включен вопрос о теплопередаче к поверхности тела, находящегося в следе. Теплопередача в отрывных областях при дозвуковых скоростях важна для расчета теплообменных устройств, но с ростом скорости летательных аппаратов становится [c.89]

В случае симметричных каверн практическое значение имеют форма каверны и лобовое сопротивление. Согласно экспериментальным и теоретическим данным для стоек и лопаток с длинными кавернами конечных размеров, каверна по форме близка к эллипсоиду, а лобовое сопротивление линейно зависит от числа кавитации. На фиг. 5.28 и 5.29 приведены зависимости теоретических значений ширины и длины каверны от числа кавитации при обтекании клиньев безграничным потоком, рассчитанные Перри [57] методом Плессета и Шеффера (модель Рябушинского) [58]. Там же представлены результаты измерений форм каверн за плоской пластиной, цилиндром и клиньями, полученные Уэйдом [906] в высокоскоростной гидродинамической трубе Калифорнийского технологического института. Эксперименты охватывали диапазон от течений с полностью развитой кавитацией до течений с частично развитой кавитацией. Неза-черненные значки на фиг. 5.29 соответствуют прозрачным кавернам, а зачерненные—-кавернам, заполненным смесью газовых пузырьков и воды. Испытываемые тела устанавливались горизонтально поперек плоской рабочей части трубы шириной 74 мм и высотой 356 мм. Отношение максимальной толщины тела к высоте рабочей части трубы составляло 0,027. Скорость течения изменялась в пределах от 7,83 до 12,2 м/с, что соответствовало интервалу чисел Рейнольдса от 0,6- 10 до 10 . Точного совпадения экспериментальных и теоретических данных ожидать не приходится, так как рабочая часть трубы имеет конечные размеры и, кроме того, в ней существует градиент давления в на-правлерши течения. Теоретически же рассматривается неограниченное течение с постоянным давлением во всей области течения. Сравнение показывает, что экспериментальные результаты в целом согласуются с теоретическими, но, как правило, экспериментальные значения ширины и длины каверны при том же числе кавитации больше. [c.227]

Хотя некоторые примеры с особенностями и некоторые приближенные решения были даны раньше, первое явное построение симметричной каверны с точкой возврата (за криволинейным препятствием) было дано Лайгхиллом ). В этом пункте мы рассмотрим некоторые каверны с точкой возврата за телами обтекаемой формы. Рассматриваемый метод может быть применен вообще к упомянутому в конце п. 2 случаю двух изломанных пластин (клиньев), разделенных двумя свободными линиями тока. [c.160]

При погружении твердых тел в жидкость сила сопротивления возрастает до тех пор, пока основание брьюговой струи не отрывается от поверхности тела. Дальше начинается переходный процесс (приближенная оценка переходного сопротивления для клина и конуса дана Г. В. Логвиновичем [73]), и сопротивление падает. После окончания переходного процесса за телом образуется каверна, которая до поверхностного смыкания сообщается с атмосферой через горловину, образованную брызговой струей. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...