Установка призмы в минимуме отклонения

Установка призмы в минимуме отклонения имеет немаловажное практическое значение, так как при этом минимален астигматизм призмы. Поэтому при соответствующей установке и юсти [c.69]

Для установки призмы в минимуме отклонения УЛ......... Ж. [c.71]

При установке призм в минимуме отклонения угловое увеличение Г = 1. При этом соотношения, характеризующие свойства призм, значительно упрощаются. [c.352]

При установке призм вне минимума отклонения увеличиваются потери на отражение, что ведет к дополнительному уменьшению светосилы прибора. Так, например, расчет показывает, что для 60° призмы из стекла ТФ-1 уменьшение угла падения на входную грань призмы на 10° приводит к уменьшению интенсивности спектральных линий до 39% по сравнению с установкой в минимуме отклонения. Правда, при этом имеет место большой выигрыш в угловой дисперсии, которая возрастает в 1,9 раза. Интересно отметить, что, несмотря на уменьшение светосилы прибора при выводе призмы из минимума отклонения, этот прием увеличения линейной дисперсии все же выгоднее по сравнению с увеличением фокусного расстояния камеры спектрографов (примерно на 30%). [c.73]

Наиболее распространена установка призмы в оптической схеме в положение минимума отклонения. При этом в призме осуществляется такой ход лучей, при котором угол отклонения 0 принимает минимальное значение, т. е. выполняется условие = 0. Тогда из формул (7.1.8), (7.1.9) вытекают следующие соотношения й 2/ёа1 = 1 и, следовательно, Ра = = —йаи Так как призма всегда освещается параллельным пучком лучей (см. рис. 7.1.2), то углам йа и можно придать смысл расходимости параллельных пучков на входе и выходе- [c.428]

Прежде всего следует по возможности уменьшить влияние астигматизма призмы. Это достигается установкой, во-первых, щели спектрографа в фокусе коллиматорного объектива и, во-вторых, призмы на минимум угла отклонения. С помощью зрительной трубы с ахроматическим объективом, сфокусированной предварительно на очень далекий предмет (установка трубы на бесконечность), рассматривают через коллиматорный объектив щель освещаемую каким-либо источником света. Перемещая щель относительно объектива, добиваются наибольшей резкости ее изображения. Коллиматор при таком способе фокусировки должен быть, предварительно снят со спектрографа. Если это невозможно, то камера спектрографа заменяется зрительной трубой, а щель освещается от источника линейчатого спектра. Рассматривая изображение в спектре и передвигая щель коллиматора, добиваются максимально резкого изображения спектральных линий, расположенных в средней части спектра. По окончании фокусировки коллиматора камера устанавливается на прежнее место. [c.26]

Линейная дисперсия D = jy спектрального прибора с т одинаковыми призмами, находящимися в установке минимума отклонения, легко может быть определена, если известны угловая дисперсия призм и фокусное расстояние выходного объектива, так [c.71]

Следует заметить, что призмы ставятся в положение минимума отклонения, строго говоря, только для одной какой-то длины волны. Для других длин волн установка призмы всегда оказывается вне минимума отклонения и в ряде случаев следует учитывать изменение углового увеличения призмы по спектру. Геометрическая ширина спектральных линий s будет определяться [c.74]

Потери на отражение при преломлении могут быть рассчитаны по формулам Френеля [49]. Коэффициент пропускания Тр, учитывающий только потери на отражение, для неполяризованного света при установке в минимуме угла отклонения нескольких призм с одинаковыми углами А или при многократном прохождении через одну и ту же призму определяется выражением [c.354]

В спектрографе Хоустона [Л,98] (рис. 28, а) основным элементом является совокупность призмы АВС с плоским зеркалом ВМ. Эти две детали смонтированы на вращающемся вокруг оси основании. Ось вращения О закреплена в точке пересечения плоскости биссектрисы преломляющего угла призмы и плоскости зеркала. Эта установка позволяет достигнуть постоянного отклонения для лучей, пересекающих призму в минимуме отклонения. Пусть точка О является проекцией оси вращения если луч РС1В.8Т пересекает призму в минимуме отклонения, его путь внутри призмы будет параллелен больщому основанию ВС образует с осью симметрии АО [c.53]

Угловая дисперсия призм, установленных в минимуме отклонения, близка к минимальным значениям. Она существенно растет при выводе призмы из положения минимума отклонения. Так, например, для 60° призмы из стекла марки ТФ-1 уменьшение угла падения лучей на переднюю грань призмы па 12° приводит к увеличению угловой дисперс1Ш призмы в 2 раза. Это обстоятельство иногда побуждает спектроскопистов строить спектральные приборы с установкой призм вне минимума отклонения, сознательно поступаясь требованиями к качеству спектра, или пользоваться сложными призмами, специально рассчитанными для работы вне минимума отклонения. Сравнительно недавно В. И. Малышевым в лаборатории имени Г. С. Ландсберга ФИАН а был проведен подробный ана.лиз с этой точки зрения работы системы призм, показавший как преимущества, так и недостатки установки обычных призм вне минимума отклонения. [c.73]

Для съемки отдельных частей снектра диспергирующая система снабжена поворотным механизмом, с помощью которого необходимая область спектра приводится на оптическую ось прибора. Длины волн этой области соответствуют установке призм вблизи минимума отклонения. Весь спектр общей длины 750 мм можно получить при пяти последовательных установках диспергирующей системы. В таблице приведены данные для линейной диснер- [c.142]

Угол между направлением лучей различных длин волн (угловая дисперсия Аф/AJi) определяется числом призм, их материалом и величиной преломляющих углов. Некоторые из призм описаны в 86. Дисперсия в призме зависит также от ее положения в параллельном пучке лучей. Дисперсия сильно возрастает, если угол падения лучей становится меньше угла, соответствующего положению минимального отклонения (см. 86). Однако при таком положении ширина выходящего пучка становится значительно меньше ширины падающего, и призма действует как телескопическая система, дающая увеличение (см. упражнение 111). Это обстоятельство невыгодно отзывается на светосиле спектрального аппарата. Впрочем, благодаря значительному увеличению угловой дисперсии при такой установке призм можно применять более короткофокусные и, следовательно, более светосильные камерные объективы. Поэтому такие системы иногда применяются (В. М. Чула-новский), хотя в большинстве спектрографов призму располагают в минимуме отклонения. Расстояние на пластинке между линиями разной длины волны (линейная дисперсия XIIАХ) зависит от фокусного расстояния f объектива камеры [c.339]

Леконт заметил, что практически весьма полезно сохранять призму при минимуме отклонения для всех длин волн. Это осуществлено, в частности, в установке, описанной Уодсвортом [Л.96] [c.52]

Пз рис. 2.23 мы видим, что при установке призмы в положение минимума отклонения разрешающая способность призмы конечных размеров имеет макси.мальное значенпе. Такпм образом, по отношению к теоретической разрешающей способности призмы (в отличие от угловой дисперсии) угол минимума отклонения является особой точкой. Сопоставление выражения для. // .i в форме [c.173]

Можно показать, что величина Ы при одно.м и то.м же изменении угла (i l С г мп) зависит от начального отношения />,,,/5,40 (SjMd II А/мо — соответствующие величины при установке иризмы в положение минимума отклонення), т. е. от разности длин волн п от s Mo. Расчет показывает, что для призмы с = 60° и щ = = 1,673 прп Л/м., < 1.55о, , и прп 1 < величина 61 уменьшается. При Д/мо = l.osjM,, 6/ сначала становится меньше б/,1г,, а затем больше. При Л/,,., > 1.7.55ом.. величина б/ возрастает. [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...