Призма вне минимума отклонения

Определить максимальный преломляющий угол трехгранных призм из С-3 и из С-18, для которых могут существовать минимумы отклонения. [c.890]

Вследствие зависимости п (Я) призма может быть установлена на минимум отклонения только для узкого интервала длин волн, чаще всего для средней части исследуемого спектра. [c.20]

В табл. 4 даны линейная дисперсия и разрешающая способность трех типов спектральных приборов. Линейная дисперсия для любой длины волны, проходящей призму в минимуме отклонения, равна [c.32]

Пример. Определить линейную дисперсию спектрографа с фокусным расстоянием объектива камеры = 50 см, содержащего призму ot = = 60°, см. стр. 188 призма находится в минимуме отклонения, если 6=90". Выражая Х в А, а остальные длины в мм, получим [c.33]

Принимая во внимание формулу (97) гл. II, когда призма находится в минимуме отклонения, формуле (14) можно дать иное выражение [c.34]

В главном сечении призма обладает увеличением, которое равно единице только для лучей, идущих в минимуме отклонения [85]. [c.36]

Если призма находится в положении минимума отклонения, то [c.37]

Пример. Определить радиус кривизны спектральной линии для призмы с прямоугольным углом а= 60°, п= 1,6 в положении минимума отклонения (в долях фокусного расстояния объектива). [c.37]

Угол наклона кассеты в точке на оси спектрографа (при условии, что на оси находится луч, проходящий призму в минимуме отклонения) [c.38]

Для k одинаковых призм, расположенных в минимуме отклонения, [c.187]

Найдем ход лучей в отдельных призмах системы (см. рис. 2.2) при условии минимума отклонения, т. е. при Г = 1, но сначала рассмотрим ход лучей в одно призме, находящейся в однородной среде (рис. 2.3). Выражение для углового увеличения одной призмы получим из (2.4), положив / = 1. 2 [c.140]

Установка призмы в минимуме отклонения имеет немаловажное практическое значение, так как при этом минимален астигматизм призмы. Поэтому при соответствующей установке и юсти [c.69]

Условие минимума отклонения, как легко можно показать, соблюдается, когда ход лучей через призму симметричен, т. е. когда угол i входа лучей в призму и угол г выхода лучей из призмы равны между собой, а следовательно, равны и углы г и г. [c.70]

Для установки призмы в минимуме отклонения УЛ......... Ж. [c.71]

Линейная дисперсия D = jy спектрального прибора с т одинаковыми призмами, находящимися в установке минимума отклонения, легко может быть определена, если известны угловая дисперсия призм и фокусное расстояние выходного объектива, так [c.71]

Угол между направлением лучей различных длин волн (угловая дисперсия Аф/AJi) определяется числом призм, их материалом и величиной преломляющих углов. Некоторые из призм описаны в 86. Дисперсия в призме зависит также от ее положения в параллельном пучке лучей. Дисперсия сильно возрастает, если угол падения лучей становится меньше угла, соответствующего положению минимального отклонения (см. 86). Однако при таком положении ширина выходящего пучка становится значительно меньше ширины падающего, и призма действует как телескопическая система, дающая увеличение (см. упражнение 111). Это обстоятельство невыгодно отзывается на светосиле спектрального аппарата. Впрочем, благодаря значительному увеличению угловой дисперсии при такой установке призм можно применять более короткофокусные и, следовательно, более светосильные камерные объективы. Поэтому такие системы иногда применяются (В. М. Чула-новский), хотя в большинстве спектрографов призму располагают в минимуме отклонения. Расстояние на пластинке между линиями разной длины волны (линейная дисперсия XIIАХ) зависит от фокусного расстояния f объектива камеры [c.339]

Величина изображения щели на фотопластинке зависит от ( юкус-ных расстояний объективов коллиматора f и камеры Пусть щель имеет ширину Ь и высоту /г, а ее изображение соответственно Ь и /г. Нетрудно видеть, что при положении призм в минимуме отклонения [c.340]

Рассчитать угловую и линейную дисперсию спектрографа, снабженного тремя ше-стидесктиградусными призмами из стекла С-3 и имеющего камерную линзу с фокусным расстоянием f = 250 мм. При.змы поставлены на минимум отклонения для луча F. Дать расчет для нескольких длин волн. Построить расчетный график, откладывая по оси абсцисс расстояние между линиями, а по оси ординат — длину волны, [c.888]

Сравнить разрешающую силу и дисперсию нескольких призм из одного материала (С-3), установленных в положении минимума отклонения (рис. 35) I) ЛЕВ с углом при Е, равным 70°, и АСВ с углом при С, равным 60° 2) АСВ и А СВ с СА = / СА 3) АСВ и пара призм МА/Р и /М1У1Р1 с углами при [c.889]

Леконт заметил, что практически весьма полезно сохранять призму при минимуме отклонения для всех длин волн. Это осуществлено, в частности, в установке, описанной Уодсвортом [Л.96] [c.52]

В спектрографе Хоустона [Л,98] (рис. 28, а) основным элементом является совокупность призмы АВС с плоским зеркалом ВМ. Эти две детали смонтированы на вращающемся вокруг оси основании. Ось вращения О закреплена в точке пересечения плоскости биссектрисы преломляющего угла призмы и плоскости зеркала. Эта установка позволяет достигнуть постоянного отклонения для лучей, пересекающих призму в минимуме отклонения. Пусть точка О является проекцией оси вращения если луч РС1В.8Т пересекает призму в минимуме отклонения, его путь внутри призмы будет параллелен больщому основанию ВС образует с осью симметрии АО [c.53]

Линейная дисперсия призмы s задней ф0кал . 10Й плоскости объектива камеры, когда лучи любой длины волны не идут в минимуме отклонения. [c.33]

Пуст]. призма установлена в положение минимума отклонения для /-2- Для этой длины волны Г /.,) = 1, >2 ( -2) = ( 2) (с.м. рпс. 2.9) и призма полностью заполнена. Поскольку < и,, то иа входной грани угол преломления пучка пзл чения с больше, чем для пучка с /.о, и поэтому выходная грань призмы не вся освещена. Действующая ширина пучка 0 (/4) определяется входной гранью призмы, и соотношение /.- В. ( ,1) = Г выполняется. Для пучка излучения с /.3 угол преломления па входно11 грани призмы меньше, чем для пучка с (так как [c.145]

В дальнейшем (см. ниже 2.5) мы покажем, что для диспергирующей системы, состоящей из нескольких призм, результирующая кривизна в общем случае не равна сумме кривизн, вызванных отдельными призмами. Лишь в случае, когда все призмы установлены в положении минимума отклонения, крпвизпа изображения, созданного системой прпзм, равна сумме кривизн, вызванных отдельными призмами. [c.151]

Такпм образом, уменьшение угла падения г параллельного пучка на призму (г < / .о) позволяет в принципе значительно увеличить угловую, а следовательно, п линейную дпсперспю спектрального прибора. Непосредственный расчет показывает, что для иризмы с = 60 " и п, = 1.117,3 при угле иадоипя, на 12° меньшем угла для минимума отклонения, угловая дисперсия увеличивается в 1,9 раза. [c.163]

Однако известно, что вывод призмы из положения минимума отклонения сопровождается рядом другпх эффектов. Так, если на призму надает не строго наралле.льный пучок, то резко возрастает астигматизм (см. выше 2.3). Однако еслп нас интересует лпшь небольшой участок спектра, то соответствующей установкой щелп коллиматора можно добиться того, чтобы пучок с такими длинами волн был параллельным, п тогда призма не внесет заметного астигматизма ири выводе ее пз положения минимума отклонения. [c.163]

Можно показать, что величина Ы при одно.м и то.м же изменении угла (i l С г мп) зависит от начального отношения />,,,/5,40 (SjMd II А/мо — соответствующие величины при установке иризмы в положение минимума отклонення), т. е. от разности длин волн п от s Mo. Расчет показывает, что для призмы с = 60° и щ = = 1,673 прп Л/м., < 1.55о, , и прп 1 < величина 61 уменьшается. При Д/мо = l.osjM,, 6/ сначала становится меньше б/,1г,, а затем больше. При Л/,,., > 1.7.55ом.. величина б/ возрастает. [c.164]

Такпм образом, прп относительно большой разности длин волн увеличение линейной дисперсии за счет вывода призмы из положения минимума отклонения может в ряде случаев представить практический интерес, хотя это и приводит к уменьшению светосилы ио освещенности в результате возрастания Гм и увеличения потерь на отражение (см. 2.7). Но наибольший практический интерес представляет вывод пз минимума отклонения спстемы ирпзм (см. Приложение 1). [c.164]

Рассмотрим теперь реальный случай — случ . й призмы конечных ])азм0])ов, служащей апертурной диафрагмой. При лхтановке такой прпзмы в положенпе минимума отклонения (рпс. 2.22, а) как входная грань призмы Ь,. так и выходная ее грань в одинаковой степени ограничивают ширину пучка Вся призма [c.171]

Пз рис. 2.23 мы видим, что при установке призмы в положение минимума отклонения разрешающая способность призмы конечных размеров имеет макси.мальное значенпе. Такпм образом, по отношению к теоретической разрешающей способности призмы (в отличие от угловой дисперсии) угол минимума отклонения является особой точкой. Сопоставление выражения для. // .i в форме [c.173]

Следует, однако, от.метить, что при выводе приз.мы пз положения минимума отклонения теоретическая разрешающая способность у.меньшается сравнительно мало. Расчет показывает, что при угле падения, на 12° меньшем угла для минимума отклонения, разрешающая способность призмы у.меньшается лпшь па 4 о, тогда как угловая дисперсия возрастает в 1.9 раза, [c.173]

Смотреть страницы где упоминается термин Призма вне минимума отклонения : [c.888] [c.27] [c.616] [c.52] [c.529] [c.141] [c.144] [c.151] [c.153] [c.158] [c.163] [c.163] [c.165] [c.180] [c.189] [c.192] [c.461] [c.462] [c.199] [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...