Уравнение Гюгонио зависимости

Последнее равенство называется уравнением Гюгонио для струйки газа оно устанавливает зависимость между площадью поперечного сечения струйки и скоростью движения газа. [c.90]

Из уравнения Гюгонио видно, что характер зависимости скорости от площади поперечного сечения струйки оказывается различным, в зависимости от того, происходит ли движение газа с дозвуковой или сверхзвуковой скоростью. [c.90]

Найдем сначала первую зависимость. Пусть скорость дефлаграции, по пока неизвестной причине, внезапно повысится до величины Тогда, как это было видно в 8 и 9, возникнет двойной нестационарный разрыв, по газу 1 пойдет ударная волна с давлением (рис. 25). Дефлаграция с увеличенной скоростью Щз будет распространяться уже по сжатому газу 2. Давление и удельный объем за фронтом новой дефлаграции теперь уже будут определяться обобщ енным уравнением Гюгоньо (уравнением Трошина) [c.415]

Уравнение (10-56) называется ударной адиабатой или адиабатой Гюгонио. Сопоставим зависимость р 1рх = / (Р2/Р1), выражаемую ударной адиабатой, с аналогичной зависимостью, выражаемой идеальной адиабатой [c.450]

Три уравнения (7.26), (7.27) и (7.28) и есть соотношения Ранкина— Гюгонио для распространяющегося ударного фронта, причем первые два из этих уравнений выведены целиком из. условий сохранения массы и количества движений и, следовательно, справедливы даже в том случае, когда в среде генерируется химическая энергия, как это имеет место в волне детонации, проходящей через заряд. Из уравнения (7.26) можно видеть, что для очень малых разностей давления скорость с стремится к скорости звука в среде, а из (7.26) и (7.27) зависимость между разностью давлений ДР и скоростью частиц У принимает вид [c.166]

Помимо ударной поляры и формулы для приращения энтропии, из условий Гюгонио вытекает также соотношение, определяющее угол наклона скачка в физической плоскости в зависимости от составляющих скорости до и после скачка если они известны в некоторой области потока, то это соотношение записывается как обыкновенное дифференциальное уравнение первого порядка. [c.256]

Использование условий совместимости удобно во всех тех задачах, где основной интерес связан с распространением волн. Гюгонио и Ада-мар показали, как этими условиями следует пользоваться для вычисления скорости распространения волн, анализируя замкнутую систему уравнений механики сплощной среды. В зависимости от вида уравнения энергии и уравнения состояния можно получить разнообразные соотнощения, связывающие скорость распространения фронта и основные физические параметры, характеризующие среду. Причем указанные зависимости могут содержать не только вещественные значения параметров, но, и мнимые. В последнем случае мы наталкиваемся на явление дисперсионного распространения волнового фронта. [c.180]

Если в уравнениях (1.26) и (1.27) принять v = 90°, получим зависимости для определения параметров состояния за прямым скачком (1.6) и (1.9). Нетрудно заметить, что формулы Релея (1.8) и адиабаты Гюгонио (1. 10) сохраняют свою силу для косого скачка уплотнения. В этом случае в формулу Релея, вместо следует подставить ее выражение [c.28]

При заданных р , уравнение (82,9) или (82,10) определяет зависимость между р и У . Об этой зависимости говорят как об ударной адиабате или адиабате Гюгонио (В. Ранкин, 1870 Г. Гюгонио, 1889). Графически она изображается (рис. 43) в плоскости р, У кривой, проходящей через заданную точку р , V (при р = р , У = У имеем также 3 = 32, так что (82,10) удовлетворяется тождественно). Отметим, что ударная адиабата не может пересечь вертикальной прямой У =У нигде, кроме только точки У . [c.396]

При заданных ри Vi уравнение (85,9) или (85,10) определяет зависимость между рг и V 2- Об этой зависимости говорят как об ударной адиабате или адиабате Гюгонио (W. J. Rankine, 1870 Н. Hugoniot, 1885). Графически она изображается (рис. 53) в плоскости р, V кривой, проходящей через заданную точку р, Vi, отвечающую состоянию газа 1 перед ударной волной эту точку ударной адиабаты мы будем называть ее начальной точкой. Отметим, что ударная адиабата не может пересечь вертикальной прямой V =i/ нигде, кроме только начальной точки. Действительно, наличие такого пересечения означало бы, что одному и тому же объему соответствуют два различных давления, удовлетворяющих уравнению (85,10). Между тем, при V[==V2 имеем из (85,10) также и 61=62, а при одинаковых объемах и энергиях давления тоже должны быть одинаковыми. Таким образом, прямая V = Vi делит ударную адиабату на две части, из которых каждая находится целиком по одну сторону от этой прямой. По аналогичной причине ударная адиабата пересекает только в одной точке pi, Vi) также и горизонтальную прямую р — р. [c.457]

Уравнение (11.56) называется ударной адиабатой или диаба-той Гюгонио. Сопоставим зависимость pjpi = / (рг/Pi) Для ударной адиабаты с аналогичной зависимостью p lpi — (р2/р1) для идеальной адиабаты. [c.426]

Уравнение (VI.57), устанавливающее зависимость давления от плотности в скачке уплотнения, в отличие от обычной изэнтро-пической адиабаты или адиабаты Пуассона (VI.55) называется ударной адиабатой, или адиабатой Гюгонио. [c.156]

Ударные адиабаты, выражаемые формулами (4.15) или (4.16) вместе с уравнениАн состояния в виде Р = Р(П, Я) пли Р = Р(У, Е), называют адиабатами Гюгонио. После исключения внутренней энергии Е из уравнения (4.16) и уравнения состояния получается зависимость вида Р — Р У, Рр, Пр). Ударная адиабата существенно отличается от адиабаты Пуассона, вдоль которой энтропия 8 остается [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...