Отрыв сингулярный

I. Нормальный отрыв. Сингулярное поле напряжений вблизи края трещины имеет вид [c.42]

Рассмотрим фронт волны, представленный сингулярной поверхностью 2г. Волна падает на поверхность S, разделяющую две упругопластические среды с различными свойствами. На основании известных результатов анализа распространения упругих волн мы постулируем существование двух отра- [c.172]

Имеется два типа отрыва — обыкновенный и сингулярный. Обыкновенный отрыв является обычным явлением для трехмерного течения поэтому в первую очередь рассмотрим этот тип отрыва. На криволинейной поверхности [c.42]

Фиг. 33. Сингулярный отрыв двумерного потока [34].

Очевидно, что это интегральное уравнение сингулярно -, способ его решения не известен. Уравнение (6.36) не содержит свободных параметров, однако, поскольку возможен отрыв от переменной точки границы, оно должно иметь однопараметрическое семейство решений. [c.190]

Эти факторы обусловили необходимость проведения тщательного анализа обнаруженных свойств и условий их проявления. Так, например, широко распространено мнение, что наличие угловой точки (при трансзвуковом режиме) всегда приводит к образованию висячего скачка уплотнения, или что ее наличие всегда служит причиной отрыва пограничного слоя. На самом деле, как показано в 8 гл. 9, висячий скачок возникает из-за конечной кривизны стенки непосредственно за угловой точкой, в результате взаимодействия сингулярности течения вблизи этой точки со стенкой. (Упрощенно это можно назвать перерасширением потока вблизи угловой точки по отношению к тому течению, которое может осуществиться за ней, вблизи стенки.) Отрыв пограничного слоя вызывается торможением потока вдоль стенки непосредственно за угловой точкой (в самой угловой точке замедление потока достигает бесконечного значения) это торможение обусловлено той же причиной, что и образование скачка. [c.202]

На фиг. 36 показан другой пример образование вихря при обтекании цилиндрической стойки, установленной на пластине. Отрыв, происходящий вдоль двух линий обыкновенного отрыва, разделяется точкой сингулярного отрыва, расположенной на линии симметрии. Благодаря вторичной завихренности поверхностные линии тока после отрыва свертываются с образованием двух больпшх вихрей. [c.45]

На рис. 11 [236] /с = Ке/2. Область существования подразделяется на три подобласти. В зоне А течение имеет опускной характер. В зоне В происходит отрыв течения вблизи стенки и возникает двухъячеистая структура. Жидкость подтекает к началу координат вдоль оси и стенки, а затем растекается вблизи некоторой конической поверхности. С приближением к линии 1 угол раствора этого конуса стремится к нулю и в зоне С течение чисто подъемное. Как будет показано в гл. 2, граница потери существования решения имеет более сложный вид, чем это принято в [236]. В за штрихованной области каждому набору к, р) отвечают два решения. Штриховая кривая, указанная Серрином, отвечает слиянию этих решений. Прямая со штриховкой соответствует потере существования из-за появления сингулярности. При р> I она ограничивает область существования снизу, а при р < 1 — сверху. [c.57]

Нестационарный отрыв двумерного потока при больших числах Рейнольдса рассматривается в [171]. Решение нестационарных двумерных уравнений невзаимодействующего пограничного слоя приводит к известной особенности в области с заданным неблагоприятным градиентом давления. Однако процесс отрыва сопровождается изменением давления через вязко-невязкое взаимодействие еще до возникновения сингулярности (первая стадия взаимодействия по терминологии [171]). Описывающее данную стадию численное решение получено в лагран-жевых координатах. Сформулирован вывод о том, что взаимодействие начинается существенно раньше, чем это следует из общепринятых представлений о механизме нестационарного отрыва. [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...