Высота изотермической атмосферы

Высота изотермической атмосферы получается бесконечной. [c.10]

Полагая / . = 0, находим, что высота изотермической атмосферы логарифмически бесконечна. Вторая форма равенства (7) показывает, что уменьшение давления с высотой следует показательному закону. [c.35]

Высота изотермической атмосферы 35 — однородной атмосферы 34 политропной атмосферы 37 [c.221]

Приведенные формулы для изотермической атмосферы будут тем точнее,.чем меньше будет разность высот и г . Существуют и более точные зависимости, учитывающие изменение температуры газа с изменением высоты. [c.25]

Эта формула выражает закон распределения давления в изотермической атмосфере (такой, у которой температура постоянна по высоте). [c.29]

Сравнение (7-59) с (7-23) показывает, что распределение давлений по высоте изотермического столба и по высоте адиабатной атмосферы имеет существенно различный характер. На рис. 7-8 приведено сопоставление вида [c.175]

Из барометрической формулы можно получить также закон изменения давления и плотности по высоте в случае изотермической атмосферы. Решая [c.28]

Эти формулы называются формулами Галлея на рис. 3.1 представлено графически изменение давления и плотности по этим формулам. Из графика видно, что давление в изотермической атмосфере убывает при возрастании высоты значительно медленнее, нежели в случае несжимаемой жидкости. Оно, в отличие от давления в несжимаемой жидкости, ни при како.м значении z не стано- [c.29]

Рис 3.1. Изменение давления и плотности по высоте а — изменение давления и плотности с высотой в изотермической атмосфере б - изменение давления с высотой в случае несжимаемой жидкости. [c.30]

С практической точки зрения представляет интерес возмущение, вызываемое в горизонтальном потоке воздуха, движущемся со скоростью и, препятствием в виде горной гряды умеренной высоты, расположенной перпендикулярно к направлению потока. Лира исследовал такой случай для изотермической атмосферы и показал, что возмущение выражается суммой бесселевых функций от аргумента ум- [c.501]

Эти формулы называются формулами Галлея на фиг. 8 представлено графически изменение давления и плотности по этим формулам. Из графика видно, что давление в изотермической атмосфере убывает при возрастании высоты значительно медленнее, нежели в случае несжимаемой жидкости. [c.41]

Для атмосферы Земли примерное распределение параметров по высоте Н показано на рис. 1.1. Температура воздуха и скорость звука изменяются сравнительно слабо. Давление же и плотность быстро падают с увеличением высоты. Для покоящейся атмосферы йр——где м/с . Отсюда для изотермической атмосферы (при постоянном отношении уз/р) получим формулу [c.5]

Следовательно, величина Н равна высоте столба однородной атмосферы, имеющей плотность ро, который при к — ко имеет такое же давление, что и рассматриваемая изотермическая атмосфера. Величину Н называют высотой однородной атмосферы. Согласно [c.362]

В соответствии с барометрической формулой плотность изотермической атмосферы также убывает с высотой по экспоненциальному закону [c.41]

Соотношение (81) называется барометрической формулой. Она дает зависимость давления от высоты Ь в изотермической атмосфере для газа частиц какого-то одного сорта. [c.152]

Из (81) следует, что существует характерная высота тШ , на которой атмосферное давление уменьшается в е==2,72 раза. Чтобы оценить ее, рассмотрим изотермическую атмосферу, состоящую из молекул азота с молекулярным весом 28. Масса одной молекулы N2 равна (28)-(1,66-10-24 г) 48-10-2 г. При температуре 290 К значение т равно (290 К) (1,38-10- б эрг-К- ) л 4,0 10 эрг. Учитывая, что g 980 м - , терной высоты [c.152]

При исследовании влияния сопротивления воздуха на движение КА используются различные модели атмосферы. Одной из простейших является изотермическая атмосфера, в которой зависимость плотности воздуха от высоты h представляется в виде [c.78]

На участке детерминированного полета с хорошим приближением можно предполагать, что атмосфера находится в изотермическом равновесии это предположение позволяет связать изменение плотности р окружающего воздуха с высотой Н посредством алгебраического соотношения [c.124]

Задача 1-13. В цилиндрический сосуд при за- крытом кране В и открытом кране А наливается ртуть при атмосферном давлении до высоты /г1=50 см. Высота сосуда Я=70 сж. Затем кран Л закрывается, а кран В открывается. Ртуть начинает вытекать из сосуда в атмосферу. Предполагая, что процесс происходит изотермически, определить вакуум в сосуде при новом положении уровня Аг в момент равновесия (рис. 1-16) и величину / 2. Рис. 1-16. [c.19]

Показать, что плотность р однородной изотермической равновесной атмосферы изменяется с высотой но барометрическому [c.145]

Введя характерную высоту изотермической атмосферы ff = Polpo8r получим для относительной доли излучаемой энергии следующее выражение [c.297]

Эта формула, выражающая изменение давления с высотой для газа, имеющего на всех высотах одинаковую температуру ( изотермическая атмосфера ), называется баромет- .ц, рической формулой. Давление в атмосфере с высотой уменьшается по показательному закону (рис. 288). [c.513]

Вместе с этим при проектировании и качественном анализе характеристик движения тела используют простейпше модели атмосферы. Одной из таких моделей является изотермическая атмосфера, для которой плотность и давление являются экспоненциальными функциями высоты [c.17]

В качестве интересного физического примера рассмотрим распространение первоначально гармонической волны в изотермической атмосфере. В такой атмосфере, как известно, с = onst, р = Роехр(-х/Я), гт Н= jxg g — ускорение силы тяжести) — действующая высота атмосферы (для Земли Я = 8 км, для хромосферы Солнца Я= 100 км). Подставляя это в (2.2), при >1 = onst мы легко получим [c.88]

Фиг. 8. а) Изменение давления л плотности с высотой в изотермической атмосфере 6) изменение давления с высотой в случае несжимаемой жтгдкости (Н—высота однородной атмосферы). [c.42]

Звук распространяется от поверхности Земли вертикально вверх. Температура у поверхности Земли = 16 С (Гд = 289 К), а вертикальный градиент температуры постоянен и по модулю равен Ь = 0,007 К/м. Считая атмосферу идеальным газом, найти время пробега т звука от поверхности до высоты /г = 10 км. Сравнить это время со временем пробега Тд в изотермической атмосфере Т = = onst. Начиная с каких высот, относительная поправка, связанная с неизотермичиостью атмосферы, превысит 5 = 5% [c.98]

Если считать, что атмосфера находится в изотермическом равновесии Т = onst), то из барометрической формулы (1.9) следует экспоненциальный закон убывания давления с высотой [c.10]

В изотермическом газе скорость звука постоянна, поэтому лучи остаются прямыми, однако нелинейные зффекты сильно зависят от направления из-за резкого изменения р с высотой. В данном слутае р =Роехр(-22/ Я), где Я/2 - П0СТ0ЯН5ИЯ величин (действующая высота атмосферы). Это весьма распространенная модель в гео- и астрофизике действительно, в значительных слоях атмосферы плотность меняется гораздо резче, чем температура. [c.94]

Здесь Ро, Мо, То соответствуют высоте ко. Будем пренебрегать в уравнении (8.3.4) изменением g, М, Т по высоте (так называемая изотермическая модель атмосферы, поскольку Т = onst). Тогда, вводя обозначение [c.361]

Этот закон падения температуры представляет собой средние температурные условия в Западной Европе и соблюдается вплоть до высоты, где температура перестает падать, приближаясь к изотермической зоне. Изменение давления, плотности и температуры с высотой для стандартной атмосферы даио в таблице 1. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...