Прилив лунный

Положение горбов (так же как положение Луны) в течение суток почти не меняется (в коперниковой системе отсчета), и поэтому при вращении Земли вокруг своей оси горбы перемещаются по поверхности океана в направлении, обратном вращению Земли. Когда очередной горб приближается к берегу океана, происходит подъем воды (прилив), а когда наивысшая точка горба достигает берега океана, начинается опускание воды (отлив). Таким образом, для объяснения происхождения приливов и отливов нужно проследить, как возникают горбы в двух диаметрально противоположных областях поверхности океана. [c.393]

Что касается вынужденных колебаний второго рода", то все еще имеет место заключение Лапласа, что суточный прилив в случае постоянной глубины исчезает (когда в точности а=са). Вычисление для самого важного случая суточного лунного прилива, для которого [c.440]

Вели первый член правой части формулы (4) представляет лунный прилив, а второй — солнечный прилив, то будем иметь а<а А>А. [c.444]

И так как к/а для действительного океана малая величина, то разность будет отрицательной величиной и, следовательно, по этой теории прилив будет обращенный. Это означает, что низкая вода будет в точке, для которой Луна находится в зените, а также в диаметрально противоположной точке. [c.399]

Так как средняя глубина океанов равна приблизительно 3,5 км, то прямой прилив может иметь место только в очень высоких широтах (примерно выше 65°), в низких широтах будет обращенный прилив, т. е. при прохождении Луны через меридиан какого-либо места в этом месте будет отлив. Почему это происходит так, было объяснено в 31. А именно, собственные колебания в канале распространяются со скоростью с, и чтобы обежать половину Земли (длина рассматриваемых вынужденных колебаний равна половине длины параллели), нм надо затратить время [c.537]

Такой же вид имеет и выражение для высоты солнечного прилива, но этот прилив примерно в 2 раза меньше лунного. [c.201]

Эйлер Л. Новая теория движения Луны. Перев. с лат. первой части и извлечений из второй и третьей книг с прим. и поясн. переводчика А. н. Крылова. С прибавлением извлечений из лекций Адамса, Дж. Дарвина и из сочинений Хилла.— В кн. Прилов Л. Я. Собрание трудов. Доп. к т. 5 и 6. М., Изд-во АН СССР, 1934. [c.284]

Этот пример заимствован у Юнга ), использовавшего его для иллюстрации динамической теории приливов, где возникает тот же вопрос о фазах. Вообразим канал, опоясывающий экватор пигрина канала не превышает нескольких градусов шпроты, а глубина сравнима с действительной глубиной океана. Согласно теории Юнга приливы в нем носят обратный характер, т. е. в области, лежащей непосредственно под лупой, будет наблюдаться отлив, а на расстоянии 90° долготы к востоку и к западу от нее— прилив. Причина этого явления заключается в том, что период возмущающей силы (12 лунных часов) меньше соответственного периода свободных колебаний, вследствие чего фазы оказываются противоположными. [c.33]

Таким образом здесь мы получим полусуточный прилив (причем лодразумеваютея, конечно, лунные сутки), который, кроме того, будет прямым или обращенным , т. е. будет иметь место высокая вода или низкая вода под Луной, смотря по тому с<па или, другими словами, смотря по тому, будет ли отнесенная к земной поверхности скорость точки, находящейся всегда вертикально под Луной, меньше или больше скорости свободной волны. При условиях, действительно существующих на Земле, мы имеем [c.337]

Колебания выше и ниже среднего возмущенного уровня даны вторым членом (3). Он представляет полусуточный прилив мы видим, что для с<па, т. е. для действительных условий на Земле, когда Луьа стоит в плоскости канала, уровень воды в широтах, бдльших 45°, повышается, а в широтах, меньших 45°, понижается, и имеет место обратное явление, когда Луна удалена от канала на 90°. Соотношения будут как раз противоположными, когда О па. [c.340]

Если Луна находится не в плоскости экватора, а имеет известное склонение, то формула для среднего уровня, как это выражено членом, соответствующим формуле (4), имеет некоторый коэфициент, зависящий от склонения, и соответствующее изменение в нем дает четырнадцатидневный прилив, а в случав Солнца — полугодовой. Существует также суточный прилив, знак которого зависит от склонения. [c.340]

Соответствующие вынужденные волны согласно Лапласу называются колебаниями первого рода они включают в себя четырнадцатидневный лунный прилив и полугодовой солнечный прилив, а также вообще все приливы длинного периода. Для них характерна симметрия относительно голярной оси. Эти колебания представляют важнейший случай вынужденных колебаний рассматриваемого типа. Если подставить f из (37) в (7) и взять для [c.424]

Существует, однако, полусуточный. лунно-солнечный прилив, угловая скорость которого в точности равна 2а, если пренебречь изменениями плоскости орбиты (ср. сноску I. стр. 430). [c.430]

Высоты приливов для отдельных широт меняются, как os J — Vs- Для Луны главное колебание этого вида имеет период, равный приблизительно 14 суткам, следовательно, этому члену соответствует. четырнадцатисуточный лунный прилив , или. прилив по склонению. Если возмущающее тело есть Солнце, то мы будем иметь. полугодовой солнечный прилив. Необходимо отметить, что среднее значение от os J — /з по отношению к времени не равно нулю и наклон орбиты возмущающего тела к экватору вызывает как следствие постоянное изменение среднего уровня ср. 183. [c.451]

Суточный прилив имеет наибольшую величину на широте ср = 45° и обращается в нуль на экваторе (ср = 0) и на полюсе (ср = 90°). Наконец, h- представляет высоту прилива полусуточного периода, ибо / 3 содержит множителем os 2а, периодом изменеиия которого является половина лунных суток. Наибольшая высота полусуточного прилива, обычно наиболее заметного, будет при os 2а = 1, т. е. при а = 0 или а =180°. Эти значения угла а отвечают, очевидно, прохождению Луны через меридиан рассматриваемого места Земли Q над горизонтом или под ним. Наименьшая высота полусуточного прилива будет при os 2а = —1, т. е. при а = 90° или а = 270°. [c.532]

Явление полусуточного прилива интенсивнее всего протекает на экваторе (где ср = 0), а также в те дни, когда Луна проходит через экватор (8 = 0). На полюсе (ср = 90°) полусуточный прилив отсутствует. [c.532]

Первый член представляет, очевидно, суточный прилив, период которого равен 2т /и, т. е. лунным суткам. Так как период этого члена, рассматриваемого как функция от ф, равен 2и, то длина этой приливной волны равна длине рассматриваемой параллели. Этот член пропадает для экваториального канала (ср = 0) или при прохождении Луны через экватор (8=0). Второй член представляет полусуточный прилив, ибо период этого члена равен ti/п, т. е. лун- [c.536]

Джеффрис, занявший впоследствии кафедру Дарвина, в третьем издании своей уже упоминавшейся книги (см. стр. 208) высказал мнение, что дарвинская теория колебаний жидкости не в состоянии объяснить выброс Луны, так как в ней амплитуды приливов предполагаются малыми и так как скорости частиц приливных волн, нормальные к поверхности сферы, недостаточны для того, чтобы произошел отрыв масс без их возврата на Землю. Однако нам представляется, что можно смягчить эти возражения, если внести поправку в теорию Дарвина.. Согласно идеям, впервые предложенным в планетарной гипотезе Молтоном и Чемберленом, а позднее Джинсом, зарождение планет произошло при прохождении двух горячих звезд в такой близости друг от лруга, что на одной из них возник чудовищный прилив, который был вытянут гравитационным притяжением другой звезды в длинный протуберанец, выбросивший материю в пространство. Аналогично притяжение со стороны постороннего небесного тела, вероятно, сравнимого по размерам и массе с Землей и проходившего не очень далеко от нее по орбите, которая во всех прочих отношениях не нарушала порядка в солнечной системе, могло вырвать из твердой земной коры массы вещества, образовавшие Луну. [c.807]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...