Теплопроводность, влияние на звуковую волну

Сделаем теперь несколько замечаний о влиянии вязкости на звуковые волны. Чтобы быть последовательным, необходимо при нять также одновременно во внимание и теплопроводность, влияние которой выражается величинами того же порядка ) однако сначала мы по примеру Стокса исследуем влияние одной только вязкости, В случае плоских волн в неограниченной в поперечном направлении среде будем иметь на основании уравнений (2), (3) 328, предполагая, что ось X имеет направление распространения волн, и пренебрегая членами второго порядка в выражении для скорости, [c.814]

Поглощение звука. Влияние вязкости и теплопроводности среды. Ослабление силы звука при увеличении расстояния от источника происходит, однако, не только благодаря распределению энергии в большем объеме из-за геометрических причин. Звуковые волны постепенно теряют свою энергию благодаря их поглощению. Если звуковая волна движется в неограниченной среде, то поглощение обусловлено прежде всего вязкостью воздуха, или, иначе, действием внутреннего трения, испытываемого частицами воздуха при их движении, вызываемом прохождением волны при этом часть энергии звука превращается в тепло. [c.83]

В качестве примера влияния вязкости и теплопроводности на гидродинамическое движение рассмотрим процесс распространения звуковых волн с учетом этих явлений. [c.70]

В поле бегуньей звуковой волны действие радиационного давления на пузырек адекватно изменению скорости его движения на некоторую величину и. Величина радиационного давления на пузырек в поле бегущей волны рассчитывалась с учетом рассеяния волны пузырьком [43] и влияния теплопроводности на его колебания [44], причем во втором случае для пузырька, удовлетворяющего условию кЯ 1, величина радиационного давления равна [c.291]

Расчеты показывают, что если учитывать только влияние вязкости возду.та па зату.ханпе в нем звука, то расстояние, на котором амплитуда звуковой волны с частотой 100 Гп при 20° С уменьшится в е раз (т. е. до 37% от начального значения), равно 11,5 кн. Если же учитывать еще и зату.чание, обусловленное теплопроводностью возлу.ха, то вместо 115 км получим 80,6 км. Расстояние, на котором интенсивность звука в этом слу чае уменьшится в с раз, равно всего лишь 40,3 км. [c.229]

Энтропия — это некоторая величина, которая остается постоянной в любом обратимом процессе, подобном изменениям, постулированным выше для звуковых волн. В обратимом процессе внутренняя энергия Е единицы массы газа меняется точно на величину, даваемую формулой (25) никакие дополнительные изменения вследствие перехода кинетической энергии в тепло или передачи тепла извне здесь не имеют места кроме того, при таком процессе жидкость или газ продолжает удовлетворять тем же соотношениям (30), которые характеризуют условия равновесия. Таким образом, обратимым является процесс, в котором отсутствуют резкие градиенты по пространству и по врексени, так что (1) влияние обусловленной вязкостью дисси-патщи энергии в тепло и теплопроводности пренебрежимо мало и (11) распределение тепловой энергии между различными формами молекулярного движения остается близким к равновесному распределению. Этот процесс обратим, поскольку равное и противоположное изменение восстанавливает начальное состояние через ту же совокупность равновесных состояний. [c.22]

При выводе этих соотношений предполагалось, что распространение звука представляет собой адиабатический процесс. Согласно простым расчетам Герцфельда и Райса 1855], Кондона 1463], а также Дюнгена [532], это справедливо лишь для звуковых волн, длина которых по порядку величины превышает длину свободного пробега молекул (> 10 см), т. е. в воздухе при частотах звука, не превышающих 10 кгц. Поскольку максимумы и минимумы температуры в звуковой волне находятся друг от друга на расстоянии полуволны, то, пользуясь теорией теплопередачи, легко показать, что теплопроводность оказывает заметное влияние только при длинах волн порядка длины свободного пробега молекул. При этом адиабатический характер процесса распространения звука постепенно заменяется изотермическим, и для [c.309]

Формулу для скорости акустического течения на оси звукового пучка, если вспомнить основные соотношения для плоской акустической волны У=р1рс и 1=Р-/2рс, а также выражение для коэффициента поглощения а=ЬьУУ2рс где 411/3+11, можно записать в виде (не учитывая влияния теплопроводности) [c.137]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...