Внутренняя энергия в изохорном процессе

Отсюда следует, что если известно с для реального рабочего тела, то можно найти изменение его внутренней энергии в изохорном процессе [c.17]

Учитывая, что изменение внутренней энергии не зависит от вида процесса, а определяется только начальным и конечным состоянием, изменение внутренней энергии в изохорном процессе, как и в любом другом процессе, определяется по формуле (1-34) [c.30]

Изменение внутренней энергии в изохорных процессах равно теп ловому эффекту, следовательно, [c.175]

Е сли принять допущение, что в процессе сгорания топлива объем рабочего тела не изменяется, то вся выделяющаяся энергия в тепловой форме (за вычетом потерь) будет вызывать только изменение его внутренней энергии. В изохорном процессе -z (рис. 10.16) энергия в механической форме не подводится к рабочему телу и не отводится от него, поэтому для этого процесса можно записать [c.203]

В изохорном процессе внешняя работа равна нулю. Подведенная теплота расходуется на изменение внутренней энергии рабочего тела [c.191]

По каким уравнениям определяют в изохорном процессе подведенную теплоту, изменение внутренней энергии, работу, степень сухости [c.194]

С другой стороны, согласно первому закону термодинамики в изохорном процессе вся подводимая теплота к элементарному объему du идет на увеличение его внутренней энергии dU [c.10]

Следовательно, в изохорном процессе вся подводимая теплота расходуется на изменение внутренней энергии газа, а работа расширения равна нулю. [c.133]

Так как в изохорном процессе работа не совершается, то вся теплота расходуется на изменение внутренней энергии, поэтому [c.144]

Изменение удельной внутренней энергии идеального газа определяется выражением (1.83). В изохорном процессе do = 0 и термодинамическая работа не совершается (64 = 0). Поэтому вся тепло-1) та расходуется только на изменение внутренней энергии идеального i газа и согласно выражению (1.82) [c.47]

Схема энергетического баланса для изохорного процесса показана на рис. 2.1, а. Доля удельной теплоты, расходуемой на изменение удельной внутренней энергии идеального газа в изохорном процессе, [c.47]

Изложенное позволяет заключить, что во всех процессах, совершаемых в заданных пределах температур и 7 , независимо от вида процесса и значений подводимой (отводимой) теплоты и совершаемой (затрачиваемой) работы приращение удельной внутренней энергии имеет одно и то же значение, определяемое аналитически равенством (6.1) и графически на диаграмме Ts площадью между линией процесса и осью удельных энтропий, поскольку удельная внутренняя энергия—функция состояния. Так, на рис. 6.1 заштрихованная площадь характеризует приращение внутренней энергии не только в изохорном процессе 1-2 ,, но и в изобарном 1-2р, в адиабатном /-2ад и в любом произвольном 1-2, 1-2". [c.65]

Следовательно, вся удельная теплота, подводимая в изохорном процессе, затрачивается на изменение удельной внутренней энергии [c.68]

На основе этого уравнения, а также характерных свойств внутренней энергии рабочего тела как параметра его состояния (см. стр. 23) можно заключить, что мерой изменения внутренней энергии для любого процесса в интервале двух любых рассматриваемых состояний может служить изменение внутренней энергии газа в этом интервале, происходящее в изохорном процессе. [c.35]

Это соотношение может рассматриваться как определение теплоемкости с,. Оно показывает, что теплоемкость с, характеризует темп роста внутренней энергии и в изохорном процессе с ростом температуры Т. [c.35]

Из сказанного следует, что в изохорном процессе 1) газ никакой внешней работы не совершает (нет расширения газа) 2) все сообщаемое газу тепло идет только на изменение его внутренней энергии,. которая при этом возрастает. [c.64]

Полученные выражения (73) и (74) означают, что в изохорном процессе изменение внутренней энергии равно произведению теплоемкости на величину изменения т е mi п е р а т у р ы газа в процессе. [c.64]

Отметим попутно одно существенное обстоятельство, которое будет полезно в наших дальнейших рассуждениях. У идеального газа силы оцепления между молекулами отсутствуют, в связи с чем при сообщении такому газу тепла или при отнятии в любом процессе изменение го внутренней энергии будет равно изменению внутренней анергии этого газа в изохорном процессе, протекающем в тех же теМ пературных пределах, т. е. для любого процесса идеального газа изменение его внутренней энергии равно [c.66]

В адиабатно-изохорном процессе dQ = О и dV = О, а по первому закону термодинамики из этого следует, что и dU = 0. Следовательно, внутренняя энергия в процессе остается постоянной. [c.70]

В случае изохорного процесса все тепло расходуется на изменение внутренней энергии смеси. На диаграмме I-S внутренняя энергия смеси не отражена, поэтому необходимо сначала найти связь между приращением внутренней энергии и приращением энтальпии в изохорном процессе. Для этого воспользуемся выражениями для количества тепла. [c.125]

Изменение внутренней энергии пара в изохорном процессе определяется по формуле [c.92]

Работа расширения в изохорном процессе не совершается, и все затраченное тепло идет па изменение внутренней энергии. Поэтому [c.132]

Изменение внутренней энергии газа в изобарном процессе такое же, как и в изохорном процессе. [c.107]

Закон распределения энергии приведен на фиг. 4.34, из которой следует, что процессы расширения третьей группы совершаются за счет уменьшения внутренней энергии. Однако на внешнюю работу затрачивается только часть внутренней энергии, другая часть внутренней энергии в виде тепла отводится в охлаждение. При этом с ростом показателя п уменьшается доля внутренней энергии, расходуемой на внешнюю работу, и увеличивается доля внутренней энергии, отводимой в виде тепла в охлаждение. Очевидно, что изохорный процесс с показателем п= + оо будет предельным процессом, в котором весь запас внутренней энергии в виде тепла отводится в охлаждение и никакой работы не совершается. [c.102]

В изохорном процессе работа равна нулю и поэтому вся подведенная (или отведенная) теплота отражается в виде изменения внутренней энергии. [c.86]

Найденные значения параметров используются для вычисления изменения внутренней энергии пара в изохорном процессе 1—2. Расчетная формула имеет вид [c.169]

В изохорном. процессе количество подведенной теплоты равно изменению внутренней энергии, а внешняя работа равна нулю. [c.172]

Таким образом, в изохорном процессе вся подведенная теплота расходуется на изменение внутренней энергии. [c.258]

Изменение внутренней энергии. Так как в изохорном процессе сообщенное газу тепло расходуется на изменение его внутренней энергии, то [c.45]

В изохорном процессе работа L = О, значит, все тепло расходуется на увеличение внутренней энергии рабочего тела С = Д /. [c.56]

Это значит, что тепло, подводимое в изохорном процессе, расходуется только на изменение внутренней энергии системы [c.41]

Так как Z = О, то подводимая к газу теплота идет на изменение его внутренней энергии. Поэтому в изохорном процессе с подводом теплоты внутренняя энергия газа, а следовательно, и его температура повышаются, а в процессе с отводом теплоты — снижаются. Принимая теплоемкость тела не зависящей от температуры, теплота q изохорного процесса [c.27]

Внутренняя энергия является параметром состояния газа и, следовательно, ее изменение в интервале двух произвольно взятых состояний газа оказывается одним и тем же для любого из процессов, протекающих, в пределах этих состояний. Это обстоятельство позволяет сделать вывод, что мерой изменения внутренней энергии для любого процесса в интервале двух рассматриваемых состояний может служить изменение внутренней энергии в этом интервале, происходящее при изохорном процессе. На основании изложенного уравнение первого закона термодинамики для любого процесса можно записать так [c.55]

Приведенное выражение показывает, что в изохорном процессе Ь-а внутренняя энергия рабочего тела уменьшается за счет ее отвода в тепловой форме. [c.132]

Параметры пара в начальном и конечном состояниях всех процессов определяются в is-диаграмме по расположению точек I и 2. Изменение внутренней энергии во всех процессах изменения состояния водяного пара определяют как разность U. — (где Ui = ii — PiV и = Количество теплоты для изохорного процесса [c.89]

Изменение внутренней энергии в изохорном процессе при — onst [c.35]

Из уравнения (1.50) следует, что изобарная теплоемкость больше изохорной на значение удельной газовой постоянной. Это объясняется тем, что в изохорном процессе (v = onst) внешняя работа не выполняется и теплота расходуется только на изменение внутренней энергии рабочего тела, тогда как в изобарном процессе (р = = onst) теплота расходуется не только на изменение внутренней энергии рабочего тела, зависящей от его температуры, но и на совер-uj HHe им внешней работы. [c.29]

Как это следует из предыдущего, работа изохорного процесса dl=pdv равна нулю (согласно рис. 5-3 поршень не может перемещаться) и поэтому из первого закона термодинамики следует, что все подводимое к гаэд в иэохорном процессе тепло полностью расходуется на изменение его внутренней энергии. В связи с этим на основании уравнения (4-5) для изохорного процесса количество подведенного к 1 кг рабочего тела или отведенного от него тепла выражается следующим образом [c.47]

Следовательно, теплоемкость идеального газа больше теплоемкости v па количество тепла, превращаемого в работу в изобарном процессе расширения. Действительно, в изохорном процессе тепловая энергия расходуется только на измене цие внутренней энергии, в изобарном же процессе оно дополнительно раасодуется еще и на совершение внешней работы Таким образом I [c.71]

Уравнение (5.2) вьфажает закон сохранения энергии в применении к термодинамическим процессам, т е. процессам, в которых происходит передача теплоты. В изохорных процессах, где сохраняется объем системы V= onst, нет работы 5W-0, т е. 50i/=AU. Для адиабатических процессов, где теплота 52=0, изменение внутренней энергии Д U=-bW. [c.57]

Так как во всех термодинамических процессах идеальных газов, протекающих в одном и том же интервале температур, внутренняя энергия изменяется на одну и ту же величину, то площадь под изо-хорным процессом на s-T — диаграмме дает в интервале температур Тл—T l изменение внутренней энергии в любом другом термодинамическом процессе, протекающем в этом же интервале температур. Так, например, если в интервале температур от Ti до Га протекает произвольный обратимый процесс, показанный кривой 1-2 на рис. 36, г, то для определения изменения внутренней энергии Aui-2 в этом процессе достаточно провести кривую изохорного процесса 2-3 того же рабочего тела и в том же интервале температур и измерить под этим процессом площадь (на рис. 36, г заштрихована). [c.133]

Так, например, в изохорном процессе а—, т. е. все тепло расходуется на изменение внутренней энергии, а в изо-тер мном а=0, т. е. вся теплота расходуется на совершение внешней работы. [c.57]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...