Диаграммы Зависимость от числа полуциклов нагружения

Таким образом, зная закон изменения ширины петель гистерезиса с числом полуциклов нагружения в зависимости от степени исходного деформирования, уравнение обобщенной диаграммы деформирования может быть определено по диаграмме исходного нагружения /(5 /2) и известным коэффициентам А, А, а, р. [c.70]

Интерпретация обобщенной диаграммы может быть также выполнена с введением ряда упрощений. В выражении обобщенной диаграммы в форме (2.1.6) не учитывалось изменение циклического модуля разгрузки в зависимости от степени исходного деформирования и числа полуциклов нагружения. Положим, что и циклический предел пропорциональности не зависит от степени деформирования, числа полуциклов нагружения и принимается равным двум для всех материалов. Кроме того, не будем учитывать влияние на параметры а и (3 и примем их равными значению при соответствующей степени исходного деформирования. Тогда уравнение (2.1.6) записывается в форме [c.83]

Аналитически диаграммы циклического деформирования интерпретируют в форме обобщенной диаграммы циклического деформирования, которая характеризует зависимость напряжений от деформаций по параметру числа полуциклов нагружения. Диаграммы строят в координатах S—e (рис. 37). Основное свойство обобщенной диаграммы состоит в том, что для мягкого, жесткого и промежуточного (между мягким и жестким) нагружений все конечные и текущие точки диаграмм деформирования k-ro полуцикла нагружения, полученные при различных уровнях исходных деформаций, располагаются на одной и той же для данного полуцикла нагружения кривой. [c.110]

Зная закон изменения ширины петель гистерезиса с числом полуциклов нагружения в зависимости от степени исходной деформации, пренебрегая изменением циклического модуля разгрузки и принимая предел пропорциональности независимым [2] от числа полуциклов нагружения, можно записать уравнение обобщенной диаграммы циклического упругопластического де- [c.273]

Система циклических диаграмм деформирования необходима для получения основных параметмв кривых деформирования — циклического предела текучести параметра упрочнения и их зависимостей от числа полуциклов нагружения. [c.218]

В соответствии с экспериментальными данными по неизотермическому нагружению (см. рис. 6, 7) деформации в циклах неизотермических нагружений могут быть рассчитаны с использованием величин параметров обобщенной диаграммы, полученных при изотермических испытаниях. На рис. 8 дана зависимость ширины петель гистерезиса в первом нолуцикле при мягком изотермическом нагружении от степени исходного деформирования е (заштрихованная область), а также приведены точки, полученные в испытаниях с переменными температурами. Как видно из рисунка, параметр А, характеризующий связь и оказывается независимым от формы цикла нагрева. Аналогично и для циклических нагружений данные неизотермических и изотермических испытаний существенно не различаются (рис. 9) и, следовательно, функция числа полуциклов и ее параметры оказываются неизменными. [c.71]

На рис. 4.53 приведены зависимости от числа полуциклов основных параметров диаграммы циклического деформирования сплава ХН60ВТ при изотермическом (штриховые линии) и неизотермическом (сплошные линии) режимах нагружения. Последние получены на основании модели схематизации (см. рис. 4.46) путем преобразования с помощью соотношений (4.3) и (4.4) соответствующих данных при постоянных экстремальных температурах режима термдмеханического нагружения (600°С 800°С). [c.221]

Рис. 5.21. Зависимость масштабного коэффициента a = a (k)a2 t) обобщенной диаграммы деформирования от числа полуциклов малоциклового нагружения (сталь 12Х18Н9Т 7-=650° С)

Если построить кривую эффекта Баушингера в зависимости от количества предшествовавших полуциклов т (рис. 44) для стали, использованной в работе [106], при малом допуске [98], используя для этой цели диаграммы рис- 2 работы [106 , то увидим, что после третьего полуцикла постепенно уменьшается от полуцикла к полуциклу практически по линейному закону, и, следовательно, предел текучести будет уменьшать-ся, а пластическая деформация будет увеличиваться от полуцикла к полуциклу, т. е. эта сталь относится к группе разу-прочняющихся в процессе циклического нагружения материалов. Это подтверждает рис. 2 работы [106]. Полученные в 5 результаты дают основание сделать некоторые обобщения. Мы видим, что при симметричном цикле эффект Баушингера для циклически упрочняющегося, разупрочняющегося и стабилизирующегося металла устанавливается после нескольких первых полуциклов и в последующем в зависимости от числа полуциклов изменяется по линейному закону. Пусть — значение эффекта Баушингера при циклическом сдвиге с заданной амплитудой для полуцикла /, после которого этот эффект устанавливается, Хо тот же эффект для полуцикла 1. Тогда эффект [c.97]

Исследования циклического упругопластического деформирования показали, что после определенного числа циклов у циклически упрочняющихся материалов (а иногда и у циклически раз-упрочняющихся) наступает стационарное состояние, при котором в последующих циклах повторяются соответствующие диаграммы деформирования. Схемы возможных изменений деформаций в нро-цесее циклического нагружения в зависимости от числа полуциклов показаны на рис. 99 [192, 193]. Схема, приведенная на рис [c.243]

Особенности жесткого термоциклического нагружения таковы, что и без дополнительной механической нагрузки растягивающие и сжимающие напряжения в цикле неодинаковы. Это объясняется различием диаграмм деформирования при температурах, относящихся к верхнему и нижнему полуциклам деформирования в нижней части цикла температура близка к 1тах и соответствующее напряжение сжатия определяется диаграммой деформирования при тах, 3 В верхней части напряжение растяжения определяется диаграммой деформирования при 1 т1п. Эта асимметрия цикла по напряжениям может из.меняться с увеличением числа циклов в зависимости от циклических свойств материала—склонности его к упрочнению или разупрочнению при различных температурах в диапазоне температур [c.82]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...