Алюминий скорость распространения упругих волн

Этот независимый контроль моей ранней работы представлял дополнительный интерес ввиду обнаружения примерно четырехкратного увеличения предела упругости, что для отожженного алюминия свидетельствовало об отсутствии влияния на распространение пластической волны значительных изменений в амплитуде упругого предвестника. Дополнительный независимый контроль обеспечили и аналогичные измерения скоростей частиц с помощью [c.254]

Для этого в реальную волноводную систему (рис. 2, а), состоящую в общем случае из преобразователя 1, концентратора 2 и рабочего звена 3 с излучателем 4, вводится измерительное звено 5 — однородный волновод, выполненный из материала с малыми потерями (например, алюминия, титана или железо-кремниевого сплава с 6% кремния). Волноводная колебательная система нагружена на сопротивление Zн нагрузки. Длина измерительного звена 5 выбирается равной Я5/2, где Я5 — длина волны в материале измерительного звена (с учетом стержневой скорости распространения упругих колебаний). В этом методе фактически определяется величина входного сопротивления в начале рабочего звена, но при резонансном значении параметрой последнего с точйостью до учета потерь в этом звене это сопротивление практически совпадает с сопротивлением 2н. В частности, если звено 3 отсутствует, то входное сопротивление совпадает с величиной 2н. Если известны амплитуды колебательного смещения измерительного стержня (рис. 2,6) тах В ПуЧНОСТИ колебаний, тШ в узле колебаний и на конце измерительного стержня, т. е. в начале рабочего звена, а также расстояние с от конца звена 5 до узла смещения, то активная составляющая нагрузки может быть определена [13] из выражения [c.216]

Ближе к существу физической проблемы, рассмотренной Дэвисом и Гопкинсоном, были результаты опытов, проводившихся в условиях симметричного свободного удара, показанные на )ис. 4.174. Часть докторской диссертации Хартмана (Hartman 1967, 1], [1969, 1]) посвящена измерению динамических деформаций с помощью дифракционных решеток в поликристаллах отожженной а-латуни. Измеренный квазистатический предел упругости этой отожженной латуни составил У=14 500 фунт/дюйм (10,2 кгс/мм ). Значение динамического предела упругости, определенное по фронту начальной волны с помощью измерений профилей волны деформаций двумя дифракционными решетками, изображенных на рис. 4.174, было равно У=27 700 фунт/дюйм (19,5 кгс/мм ) увеличение произошло почти в два раза. Путем сопоставления результатов эксперимента (сплошные линии) с расчетными, основанными на снижении скоростей волн и наибольших деформаций, выраженных через предел упругости У, я установил, что поведение образцов не описывается правильно ни квазистатическим значением 10,2 кгс/мм , ни более высоким динамическим значением 19,5 кгс/мм . Скорости распространения волн и наибольшие деформации, по экспериментальным наблюдениям, как и в любых твердых деформируемых телах, для которых рассматривались профили волн конечных деформаций, соответствовали пределу упругости У=0. На рис. 4.175 продолжительность перемещения (темные кружки) от одной позиции до другой и максимальные де юрмации для обеих позиций согласуются с полученными на основании расчета, в котором использована параболическая аппроксимация при г=3. Таким образом, приходим к типу поведения материала, который характеризуется графиком, показанным на рис. 4.176. Эксперименты с образцами поликристалли-ческого магния, для которого легко добиться существенного изменения предела упругости У, дали результаты (Bell [1968, 1]), идентичные с полученными для образцов из алюминия и а-латуни. [c.275]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...