Доплеровская полуширина

Доплеровская полуширина 108 Доплеровское уширение 107 [c.606]

Линия, доплеровская полуширина 108 [c.607]

M" J уширение, обусловленное линейным эффектом Штарка для атомов водорода и водородоподобных ионов, преобладает над доплеровским. Форма линий и их полуширина бЯш становятся мало чувствительными к значениям темп-ры Это позволяет применять такие линии для определения путём подбора такого значения п , при к-ром расчётный контур лучше всего согласуется с измеренным /д (X). Менее точен, но более удобен метод определения по измеренной полуширине т. к. расчётные графики зависимости бХш (Пе) для многих линии построены. По контурам линий других атомов значение мож- [c.607]

Если Vr = V(), то существует только одна группа центров, участвующих в процессе усиления, для которых v==Q. В этом случае выгорание происходит только в центре кривой усиления, как это показано на рис. 15.6. Провал центральной части кривой усиления впервые был предсказан Лембом в 1964 г. и получил название лембовского провала. Ширина лембовского провала равна однородной ширине линии Аул излучающего центра, которая, как правило, намного меньше доплеровской полуширины Avд излучающего ансамбля центров, но все же может быть достаточно широкой. Для реальных усиливающих сред Avл порядка 100 МГц. [c.132]

Для того чтобы, пользуясь таблицами, найти концентрацию электронов, необходимо построить эксперихментальный контур линии или определить ее полуширину. Штарковское уширение линий слабо зависит от температуры, но в более точных исследованиях температура должна быть известна, и ее определяют из других экспериментов. Одновременное действие двух причин уширения (доплеровского и штарковского эффектов) и форма контуров ряда линий водорода, в том числе и линии Ьа, рассматриваются в работе [77]. Штарковский эффект для линии Ьа в слабом электрическом поле рассмотрен в работе [78]. [c.364]

Первые идеи лазерного охлаждения (и пленения) атомов возникли независимо в нескольких группах исследователей, занимавшихся проблемами нелинейной лазерной спектроскопии и созданием прецизионных стандартов частоты [1]. Многие недоумевали, как лазер, обладающий столь высокой яркостной температурой, способен не нагревать, а охлаждать вещество. Идею механического действия лазерного излучения на свободные атомы можно понять следующим образом. Доля медленных атомов в максвелловском распределении атомов по скоростям в пучке очень мала. Больше всего атомов со среднетепловой скоростью. Допустим, мы настроимся лазером в резонанс с этими атомами и направим фотонный пучок навстречу атомному пучку. Тогда, если частоту лазерной волны отстроить в красную сторону от центра атомного резонанса на величину полуширины доплеровской линии, то группа атомов вблизи резонансной скорости ку — — 1Улгз) < Г, где 2Г — однородная ширина атомного перехода, г лаз — частота лазера, г доп — частота центра доплеровски-уширенного перехода, V — скорость атомов) будет испытывать трение в потоке встречных фотонов, их скорость будет уменьшаться. При этом, очевидно, условие резонанса не будет нарушаться, если частоту поля повышать так, чтобы отстройка частоты отслеживала изменение доплеровского сдвига этой группы атомов, испытывающей действие силы светового трения [2. С энергетической точки зрения атомы поглощают низкоэнергетические фотоны, а затем, в среднем, изотропно излучают фотоны так, что испущенный свет уже не имеет доплеровского сдвига и, как следствие, большей частоты. Эта разница в энергиях фотонов представляет собой то количество теплоты, которое отбирается у атомов. [c.8]

Экспериментальные измерения формы контура линий поглощения при малых давлениях выполнены для десяти газов. Значения полуширин доплеровски уширенных линий в интересующем нас диапазоне длин волн имеют порядок величины 10 2—10 " см Ч Во всех случаях измеренные и расчетные полуширины совпадают с высокой точностью. [c.187]

На рис. 5.9 из [15] приведены результаты численных оценок погрешностей восстановления концентрации Н2О из лидарных данных с учетом их доплеровского уширения при отражении от молекул воздуха в условиях наличия по трассе зондирования выраженных инверсионных аэрозольных слоев. Рассматривалась линия поглощения Н2О с центром 721,12 нм, интенсивностью 2,95-10 2 см/мол, лоренцовская линия лазерного излучения полагалась гауссовой с полушириной 0,0125 см Ошибки в модельных значениях температуры задавались на уровне —3 К, давления — 10 гПа. Рассматривалось два случая загрязненной атмосферы. Случай превышения концентрации аэрозоля в 2 раза по сравнению с чистой атмосферой отмечены на рис. 5.9 незакрашенными кружками, в 5 раз — черными кружками. Из рисунка видно, что нескорректированные профили Н2О имеют высокий уровень ошибок в районе инверсионных аэрозольных слоев. Ошибки скорректированных профилей наоборот незначительны, хотя в случае замутненной атмосферы они могут достигать 5 % и более в районе инверсионных слоев, лежащих выше 4 км. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...