Рассеяние Ми и молекулярное рассеяние

Рассеяние Ми и молекулярное рассеяние [c.238]

Здесь Рл(2 ) = Рм(2 )+Ря(г) — общий коэффициент обратного рассеяния, состоящий из коэффициентов аэрозольного (Ми) и молекулярного (рэлеевского) обратного рассеяния fti(v) — спектральная форма контура линии лазерного излучения gi y, г) — спектральная форма контура уширенной линии рассеянного назад лазерного излучения от молекул воздуха из объема г по трассе зондирования. Из формул (5.28)... (5.30) видно, что в этой схеме восстановления концентрации Н2О в отличие от схемы (5.13) возникает дополнительная зависимость от термодинамических параметров атмосферы, особенно от распределения температуры воздуха по трассе зондирования. Кроме того, появляется зависимость от соотношения аэрозольного и молекулярного рассеяния по трассе. Причем схема (5.28)... (5.30) очень чувствительна к наличию сильных градиентов в распределении аэрозоли по трассе зондирования. [c.153]

Рассеяние предельно малыми частицами. При малых значениях р в общих формулах теории Ми можно ограничиться только первыми слагаемыми в суммах. Если при этом значение показателя преломления т невелико, то величина С оказывается существенно больше остальных коэффициентов в суммах (1.24) (С1 С2 и 1 61). Этот асимптотический случай приводит к решению, совпадающему с решением задачи рассеяния волн на шаре как на электрическом диполе. Впервые оно получено Рэлеем, поэтому его обычно называют релеевским. Рассеяние на таких частицах следует отличать от молекулярного рассеяния на неоднородностях среды, вызванных флуктуациями плотности или анизотропии молекул. Если значение т очень велико, то даже при малых значениях р наряду с коэффициентом следует учитывать также и Ь. Полученные при этом аналитические формулы имеют иной вид и впервые были получены Томпсоном. [c.22]

В работе [40] рассчитаны высотные профили коэффициентов аэрозольного и молекулярного обратного рассеяния [соответственно (Я, г) и Р (Л., г) — здесь М относится к рассеянию Ми, а — к рэлеевскому рассеянию 2 — высота) для длин волн, соответствующих основной и второй гармоникам лазера на рубине. Расчеты проводились в предположении степенного распределения Юнге с Ур = 3 для аэрозольного вещества с п = 1,5 интегрирование по радиусам аэрозольных частиц велось в пре- [c.68]

При зондировании атмосферы [91] можно выделить два типа взаимодействия молекулярное и взаимодействие с флуктуациями показателя преломления. В первом из них молекулы атмосферы взаимодействуют с волной, вызывая ее поглощение и рассеяние. Сечения поглощения и рассеяния зависят от свойств данной молекулы, частоты и свойств окружающей среды (давления, температуры). Характеристики рассеяния и поглощения диэлектрических сфер, к которым относятся частицы дымки, тумана и дождевые капли, могут быть точно вычислены на основе теории Ми. Если размер частицы мал по сравнению с длиной волны, то можно использовать формулы рэлеевского рассеяния (гл. 2). По измерениям характеристик рассеяния могут быть найдены распределение частиц по размерам и их показатель преломления. Однако при этом необходимо прибегать к методам обращения. Эти вопросы обсуждаются ниже в разд. 22.4—22.8. [c.247]

Для длин волн менее 200 нм атмосфера полностью непрозрачна из-за поглощения в полосах Шумана — Рунге молекулярного кислорода (Ог). Поглощение, обусловленное Ог, падает с ростом длины волны, так что при длинах волн, превышающих 250 нм, оно становится несущественным по сравнению с поглощением малыми количествами озона (Оз) [123]. В ИК-области спектра вклад в поглощение дают многие составляющие атмосферы, и оптическое зондирование оказывается возможным лишь в небольших спектральных окнах [124, 125]. Согласно рис. 4.6, основными поглощающими составляющими незагрязненной атмосферы являются водяной пар (НгО) и двуокись углерода (СО2). В спектральном интервале 0,3—1 мкм имеется всего несколько полос поглощения, и в условиях ясного неба характеристики ослабления в атмосфере в этой области спектра определяются рассеянием Рэлея — Ми. [c.157]

С ростом числа капель или частиц пыли в атмосфере вклад молекулярного рэлеевского рассеяния становится пренебрежимо малым и ослабление в основном определяется упругим рассеянием (Рэлея — Ми) на частицах. Соответствующий коэффициент ослабления в этом случае можно записать в виде суммы по всем составляющим атмосферы с различными показателями преломления (П = Пи П2,. .. и т. д.) [c.159]

В дополнение к уже цитированной работе Ми можно указать на работы [33—40]. Очень полный обзор результатов, полученных рядом исследователей, изложен в статье [22] и в книге [41]. См. также [42—44]. (На русском языке результаты, относящиеся к молекулярному рассеянию, изложены в монографии Фабелииского 183 ]. Прим.. перее.)) [c.603]

Примерами рассеяния Ми являются облака, тучи, клубы дыма, рассеяние туманами, проявление трассового следа реактивных самолетов и т. д. По мере удаления из оптической среды посторонных примесей и включений, индикатрисы рассеяния становятся все уже, интенсивность рассеяния ослабевает, уступая место когерентному переизлучению вперед. Однако даже в идеально чистых средах наблюдается так называемое молекулярное рассеяние за счет тепловых флуктуаций плотности атомов или молекул и, следовательно, флуктуаций показателя преломления. [c.238]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...