Адиабатическое приближение для теплопроводных сред

Адиабатическое приближение. для теплопроводных сред [c.126]

Разумно предположить, что будут найдены решения и других задач для теплопроводных тел, однако скорее всего в большинстве они будут более сложными,. чем решения для нетеплопроводных тел, и что всегда будут известны некоторые решения задач для нетеплопроводных тел, в то время как решения соответствующих задач для теплопроводных тел еще не будут получены. Это заставляет нас вернуться к вопросу, который мы ранее обсуждали в гл. 2, а именно насколько хорошим приближением для теплопроводной среды является-адиабатическое приближение - [c.127]

Пренебрежем теперь малым влиянием теплопроводности и рассмотрим адиабатическое распространение волн в неограниченной среде. Отбросив в адиабатическом приближении член с V5 в уравнении (1.332), получим [c.101]

Роль теплопередачи в нелинейной динамической теории упругости понята дд сих пор еще недостаточно. Теория упругости есть по существу теория термоупругости. В основных уравнениях изотермической эла-стостатики тепловые члены опускаются. Обращаясь к ситуациям, когда тепловые члены существенны, мы, не добавляем их в изотермические уравнения, а возвращаемся к первоначальным уравнениям, из которых были выведены изотермические. Поскольку отсутствие тепловых членов приводит к большим математическим упрощениям, особую важность в динамической теории упругости приобретает случай нулевой теплопроводности, илн адиабатическое деформирование. Прн адиабатическом деформировании можно решить много задач (см. гл. 2—4), которые в настоящее время не поддаются решению с учетом теплопередачи. Весьма важным является вопрос, в какой мере эти адиабатические решения представляют собой приближения к полным решениям для теплопроводных сред. Для немногих известных полных решений (гл. 5) ответ гласит, что адиабатическое приближение является достаточным, если исключить области быстрых изменений. В более общем случае вопрос остается открытым. [c.8]

В 2.1 было показано, что для линейных синусоидальных волн расширения адиабатическое приближение достаточно при радиальных частотах со, меньших примерно 10 сек для большинства металлов. Однако при (о— схз эффективный модуль расширения достигает своего изотермического значения и волны за -тухают. Характеристические скорости при аднайатнче-ском приближении, равны [(А,- -2 г)/ро1 = н ( 1/ро)Ч а для теплопроводной среды [(Я-[-2ц —роХ /т1)/роЗ / и (ц/ро) все значения приведены для линейных волн. Поскольку последние два значения не зависят от коэффициента теплопроводности к, отсюда следует, что дилатационная характеристическая скорость при к = = О не совпадает со скоростью, получаемой в пределе при /г—>0. В каком-то смысле, еще не до конца [c.127]

Свойства среды в окрестности термодинамической критической точки существенно отличаются от свойств совершенного газа и характеризуются резким увеличением сжимаемости и теплоемкости, замедлением распространения тепла теплопроводностью [1, 2]. Поэтому существенную роль приобретают нестационарные эффекты, в том числе (на начальной стадии) перенос тепла с помощью так называемого "поршневого эффекта", который связан с аномально большим коэффициентом теплового расширения и заключается в быстром (по сравнению с тепловой диффузией) увеличении температуры в объеме жидкости в результате ее адиабатического сжатия [3-4]. Асимптотический анализ и численное моделирование этого эффекта в одномерном приближении на основе уравнений Навье - Стокса вьшолнены в [5-7], влияние на него силы тяжести исследовано в [8,.9]. [c.81]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...