Качественная схема развитой турбулентности

Качественная схема развитой турбулентности [c.309]

При разработке расчетной схемы определения параметров пограничного слоя полагают [19], что обтекаемая поверхность является равномерно проницаемой, размеры отверстий вдува малы, а их число достаточно велико. Качественную картину развития турбулентного слоя вдоль проницаемой поверхности при постоянной по длине интенсивности вдува (рК)вд можно [c.463]

С учетом приведенных соображений качественную картину развития турбулентного пограничного слоя вдоль проницаемой пластины при постоянном расходе вдуваемого газа можно представить в виде схемы, изображенной на рис. 8-4. [c.205]

Качественная схема механизма турбулентности, введенная Л. Ричардсоном, позволяет предположить, что для достаточно больших чисел Рейнольдса статистический режим мелкомасштабных пульсаций в известном смысле однороден, изотропен и практически стационарен. Это важное положение дало возможность А. Н. Колмогорову построить в 1941 г. теорию развитой локально изотропной турбулентности описывающую уже значительный круг реальных турбулентных движений В основу математической теории им были положены гипотезы о характере зависимости распределения вероятностей относительных скоростей в турбулентном потоке от средней удельной диссипации энергии и вязкости. Гипотезы Колмогорова привели к ряду важных количественных выводов и, в частности, к так называемому закону двух третей (средний квадрат разности скоростей в двух точках при некоторых средних расстояниях между ними пропорционален этому расстоянию в степени V3) и его спектральному аналогу ( закон пяти третей ). Выводы теории локально изотропной турбулентности были подвергнуты тщательному экспериментальному изучению в лабораторных и натур-300 ных условиях и получили в общем удовлетворительное подтверждение [c.300]

Основой для предположения об изотропности мелкомасштабных возмущений любого турбулентного потока с достаточно большим числом Рейнольдса является качественная схема развитой турбулентности, предложенная еще в 20-х годах нашего столетия, исходя из чисто интуитивных представлений, Ричардсоном. Согласно схеме Ричардсона, развитая турбулентность складывается из совокупностей неупорядоченных возмущений ( вихрей ) различных порядков, отличающихся характерными масштабами и скоростями. Если постепенно увеличивать число Рейнольдса, переводя поток из ламинарного режима в развитый турбулентный режим, то возмущения разных порядков появляются не все одновременно. Вначале при переходе числа Рейнольдса Re = t/Z,/v через значение Re r возникают лишь наиболее крупномасштабные пульсации, имеющие характер плавных волн (типа тех, которые были [c.309]

Модель Новикова и Стюарта, разумеется, очень груба и может претендовать лишь на качественное согласие с реальным распределением диссипации в турбулентном потоке. Многие предположения здесь введены лишь для упрощения и вовсе не являются необходимыми. Можно предложить также ряд более общих моделей, приводящих практически к тем же результатам. Некоторые из таких моделей подробно исследовались Новиковым (1965, 1966). В этих работах случайное поле е (л ) на прямой —оо < л < оо определялось как предел последовательности случайных функций у = 1. 2..... состоящих из отдельных импульсов. При некоторых специальных предположениях о соответствующих импульсах для такой модели также оказались справедливыми формулы вида (25.18). Другая схема математического описания перемежающихся случайных функций типа тех, которые рассматривались Новиковым и Стюартом (1964) и Новиковым (1965. 1966), была развита (в связи с другими задачами) Мандельбротом (1965. 1967). Близкие формулы могут быть, однако, получены и без предположения, что распределение e(j ) имеет импульсный характер . Это обстоятельство следует из общей модели дробления турбулентных образований , описанной Ягломом (1966), но неявно содержащейся уже в гипотезах, принимавшихся в работах Обухова (1962а, б) и Колмогорова (1962а, б). [c.536]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...