Гамильтониан при наличии магнитного поля

Для дальнейших вычислений необходимо связать к с плотностью сверхпроводящего тока и магнитным потоком Ф. У свободного электрона импульс связан с волновым вектором соотношением де Бройля р = = W1V = /гк. При наличии магнитного поля, описываемого векторным потенциалом А, в уравнение движения электрона и в гамильтониан вместо импульса свободного электрона входит обобщенный импульс wv + qA, где д = — е-заряд электрона. Поэтому для спаренных электронов при наличии магнитного поля соотношение де Бройля принимает вид 2ту + 2qA = Пк. (70.2) [c.373]

ГАМИЛЬТОНИАН ПРИ НАЛИЧИИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ 607 [c.607]

Если в процессе вычисления электронной спиновой восприимчивости мы повторим рассуждения, приведенные в гл. III, и напишем электронный гамильтониан при наличии магнитного поля Hq в виде Ь( = — HqM , то получим [c.339]

Заторможенные вращения имеют для квадрупольного резонанса (как в отсутствие магнитного поля, так и при его наличии) гораздо большее аначение, чем для магнитного зеемановского резонанса, ибо, как показано выше, такое движение оказывает влияние на основной гамильтониан о-По существу представляют интерес два случая, когда резонанс может наблюдаться очень быстрое и очень медленное движения. [c.437]

Пусть /ь. . /р,. . /тг — эквивалентные спины группы С, а /, . . /д , . , Гп—все другие спины молекулы. При наличии однородного магнитного поля Н (которое может быть любой комбинацией постоянного и радиочастотного полей) гамильтониан системы спинов можно записать в виде [c.442]

В работе [248] было рассмотрено явное интегрирование одного варианта системы Леггетта, описывающей поведение спина атома жидкого гелия Не в /3-фазе при наличии магнитного поля. Если рассматривать кватернионные уравнения динамики (см. 4 гл. 1), то гамильтониан такой системы можно записать в виде [c.238]

Гамильтониан при наличии магнитного поля. Согласиа результатам 42 гамильтониан для любой системы электронов во внешнем электромагнитном поле может быть записан в следующем виде [c.606]

Квантовая теория диамагнетизма одноядерных систем. Из Приложеупш I [вырал<ение для гамильтониана (1.18)] мы знаем, что при наличии магнитного поля в гамильтониан следует добавить член с вектор-потенциало.м магнитного поля [c.762]

Если в процессе вычисления электронной спжновой восприимчивости мы повторим рассуждения, приведенные в-гл. 01, ж напишем электронный гамильтониан прж наличии магнитного поля в виде = то получим [c.339]

Кроме рассмотренных случаев интегрируемости, для которых гамильтониан (1.2) является однородной квадратичной формой переменных М, 7, значительный физический и механический интерес представляют случаи, когда в гамильтониане добавляются линейные по М, 7 слагаемые. Для различных постановок, приводимых в п. 1, интерпретация этих добавок также различна. Так, для динамики твердого тела в жидкости эти слагаемые могут быть обусловлены неодносвязностью твердого тела (см. 2 гл. 5), для системы Бруна — наличием ротора и однородного постоянного силового поля, для динамики точки на сфере — наличием постоянного электрического (магнитного) поля. [c.177]

Аналогично уравнениям Кирхгофа, можно придать механический смысл уравнениям (2.3), (2.7), если гамильтониан Н, помимо квадратичных, содержит линейные слагаемые. В зависимости от физических постановок, описанных в первом пункте, их можно интерпретировать по-разному. Так для динамики твердого тела с жидкостью это — наличие многосвязных полостей в теле, для четырехмерного волчка Эйлера — добавление уравновешенного четырехмерного гиростата, для твердого тела в искривленном пространстве — добавление уравновешенного трехмерного гиростата (соответствующий вывод см. 2 гл. 5), для твердого тела на в жидкости — многосвязность твердого тела, движущегося в жидкости, для цепочки спинов — постоянное внешнее магнитное поле, в которое помещена цепочка спинов. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...