Сжатие полосы жесткими плитами

Сжатие полосы жесткими плитами [c.480]

Рассматриваются линеаризованные соотношения теории плоской деформации анизотропно упрочняющегося материала [1-5] для случая малых деформаций, на основе которых дается обобщение решения Прандтля [6, 7] о сжатии полосы жесткими шероховатыми плитами. [c.328]

Рассмотрим процесс осадки заготовки в виде полосы начальной толщиной 2/iq, начальной шириной 21 и начальной длиной в направлении оси z, перпендикулярной чертежу (рис. 4.1), q. Предположим, что она сжата при помощи двух жестких плит, движущихся навстречу друг другу с относительной скоростью и (и — скорость движения одной плиты по отношению к другой). [c.88]

Рис. 4.1. Полоса, сжатая между двумя Рис. 4.2, К составлению уравнения рав-жесткими плитами, в недеформирован- новесия элемента, вырезанного из попом и деформированном состояниях. лосы

В качестве простейшего примера рассмотрим задачу о сжатии бесконечно длинной полосы между двумя жесткими плитами А w В с параллельными поверхностями (рис. 128), решенную Л. Прандтлем. Деформация будет плоской и -=и х, у), и —и х, у), а = 0. [c.206]

Сжатие длинной тонкой полосы. Полоса высотой Я = 2а, шириной В Н, длиной L > Б пластически сжимается жесткими шероховатыми плитами (рис. 106, а). Предел текучести материала полосы на сдвиг равен k. Требуется определить распределение напряжений Оуу, а и в сечении х, у полосы и на ее контактной поверхности и необходимую силу для пластического деформирования полосы. [c.252]

Займемся [94] исследованием жестко-пластического течения поло-сы толщины 2Ь при сжатии ее параллельными шероховатыми плитами с силой трения t предполагая, что плиты длиннее полосы и перекрывают ее концы. [c.303]

Займемся [94] изучением жестко-пластического течения полосы толщины 2Ь при сжатии ее параллельными шероховатыми плитами, обладающими силой трения к. [c.310]

Остановимся теперь на исследовании жестко-пластического течения полосы ширины 2Ь при сжатии ее параллельными шероховатыми плитами, предполагая, что плиты короче полосы и не перекрывают ее концов. Предыдущие рассуждения будут полностью справедливы и здесь, если начало координат выбрать так, чтобы ось X совпала с горизонтальной осью симметрии, а ось у проходила через левые края плит. [c.321]

Приступим к изучению распределения напряжений в жестко-пластической полосе при сжатии ее жесткими плитами, а также при волочении сквозь жесткую матрицу. Будем предполагать, что вдоль контактных плоскостей имеют место различные условия, зависящие от характера трения. Решение задач о сжатии и воло-чении пластической полосы приводит, как обычно, к комбинациям краевых задач для канонических систем уравнений. [c.303]

Построенное решение можно интерпретировать следующим образом. Пластическая полоса сжимается жесткими и шероховатыми плитами с силой трения на плитах к толщина полосы 2Ь. При этом считается, что плиты длиннее полосы и перекрывают ее концы. Из (2.17), (2.23) следует, Что вдоль оси Ожг величины 2 = 0, 512.= 0. Вдоль контактных прямых Жг= /г выполняются УСЛОВ1Ш 12 — /с , иг = аЫ. Следовательно, построенное решение описыв ет сжатие пластического слоя жесткими и шероховатыми плитами, которые сближаются с постоянным ускорением Мо, при а == Ыв/А- Пластический слой выдавливается й стороны и течет от середины к краям на поверхности контакта при этом возникают большие касательные напряжения. Как и в случае решения Прандтля, они достигают предела текучести. [c.85]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...