Два предложения о связи между порядком точек на

Представление о мгновенности акта соударения, принимаемое в предложенной Ньютоном упрощенной схеме удара, не позволяет определить силы взаимодействия между соударяющимися твердыми телами — формально эти силы получаются бесконечно большими. Для того чтобы хотя бы приближенно найти силы ударного взаимодействия, часто пользуются следующей схемой. Если соударяющиеся тела имеют выступы, то считают, что деформации при ударе возникают только в зоне этих выступов, а так как соответствующие объемы материала относительно весьма малы, то можно пренебречь массой деформируемых объемов. В таком случае связь между силой Р и сближением х соударяющихся тел можно принять такой же, как и при статическом нагружении, и если начальное касание тел осуществляется в одной точке, а расстояния между поверхностями тел вблизи этой точки описываются уравнением второго порядка, то [c.310]

Предложения осуществить при помощи ультразвука скрытую (неслышимую) связь в воздухе на расстояния порядка километра и более, направляя ультразвук острым пучком от излучателя в точку приема, продолжают поступать и в настоящее время. Они возникают, по-видимому, по той причине, что в популярной литературе часто говорится, что ультразвуковые волны большой частоты во многом ведут себя аналогично световым волнам, и недостаточно подчеркивается коренное ра личие между этими волнами. Такая аналогия наводит неподготовленного читателя на мысль, что ультразвук так же может распространяться на большие расстояния, как и свет, что совершенно неверно, ибо природа упругих волн совсем иная, чем природа света. [c.194]

Два предложения о связи между порядком точек на пепересекающихся простых замкнутых кривых. Пусть С( и Сг — две простые замкнутые кривые, не имею- [c.528]

Ранее в [84] было указано, что возникновение неоднородного ближнего порядка, помимо кинетических факторов, может быть обусловлено различием потенциалов упорядочения вблизи дефектов. Развиваемые здесь представления показывают, что это может быть обусловлено особенностями косвенного взаимодействия через газ электронов проводимости. Тем не менее, даже качественное сходство расчета с экспериментом обнаруживается пока не всегда. Проведенные расчеты показывают, что лишь примерно в 2/3 систем измеренные и рассчитанные знаки а1 совпадают. Сходство расчета п эксперимента растет при одинаковой валентности компонентов сплава. Поэтому предсказание знаков а.1 в тех или иных системах возможно лишь с какой-то степенью вероятности. При этом любопытно, что согласие расчета и эксперимента не наблюдается в системах переходных и благородных элементов с алюминием, в сплавах благородных элементов между собой. По-видимому, одна из основных причин указанных расхождений связана прежде всего с неадекватностью псевдопотенцпалов Анималу, поскольку группы систем, для которых не наблюдается сходство расчета с экспериментом, весьма симптоматичны. Заметим все же, что доля систем, для которых проведенный расчет дал совпадение с экспериментом, выше, чем у теорий, предложенных в работах [85, 86] и основанных на приближении свободных электронов. [c.278]

Применим предложенный метод к расчету матричных теплообменников [245]. Контактные матричные рекуператоры (КМР), или теплообменники, нашли широкое применение в различных отраслях науки и техники [246, 247]. Рассмотрим работу одного из типов таких теплообменников, собранных попеременно из перфорированных пластин, хорошо проводящих тепло, и прокладок из плохо проводящих тепло материалов. В прокладках предусмотрены окна прямоугольной формы, образующие в собранном пакете каналы для чередующихся встречных потоков холодного и горячего газов. Если ширина каждого из каналов намного больше его высоты, то рассматриваемый теплообменник схематически можно заменить рядом плоских параллельных щелей, разделенных металлическими перегородками шириной Ь. При достаточно большом числе перегородок, учитывая естественную симметрию системы, можно ограничиться рассмотрением теплообмена между любыми двуми соседними каналами, разделенными стенкой (рис. 10.4.5). Расчет процесса теплопередачи обычно сводится к решению системы дифференциальных уравнений первого порядка для среднемассовых температур обоих каналов и средней температуры стенки при условии, что коэффициенты теплоотдачи в обоих каналах и коэффициенты теплопроводности стенки известны [245]. Однако, не касаясь вопроса о дополнительных трудностях, возникающих при экспериментальном определении этих коэффициентов, появляются сомнения относительно применимости подобной методики в общем случае. Это связано с тем, что использование фазовых коэффициентов теплопередачи, полученных при стандартных гидродинамических условиях, даже при расчете двухфазного теплообмена без учета термического сопротивления стенки, который является частным случаем рассматриваемого процесса, приводит к существенным ошибкам [248]. [c.199]

Следует подчеркнуть, что одномерные задачи РСЗ, полученные в результате декомпозиции исходной задачи, в общем случае будут иметь значительно меньший порядок, чем данная многосвязная система. Фактически, как следует из фундаментальных свойств индексов управляемости [171, максимальная размерность матрицы Fil равна минимальному целому, большему или равному п1пц. С этим связано существенное преимущество предложенного алгоритма, состоящее в том, что собственно задача РСЗ решается для систем значительно меньшего порядка, результатом этого является уменьшение времени вычислений и ошибок округления. Более того, еще одно преимущество с точки зрения проектирования заключается в том, что задала РСЗ распределена между всеми независимыми входными переменными, поскольку размещение собственных значений осуществляется для каждой из систем (F i, g i), i = Ь Щ- Следует также заметить, что в алгоритмах 1—4 не требуется вычислять собственные значения матрицы коэффициентов разомкнутой системы. Поэтому возмож- [c.307]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...