Сегмент и интервал

Рассмотрим другие свойства этого пучка. Во-первых, если У лежит на одном из концов интервала изображений Р , то у— = р = р2, и, поскольку они являются величинами, обратными собственным значениям Т, то одна ось эллипса имеет нулевую длину. Таким образом, эллипс превращается в линейный сегмент, который называется фокальной линией. [c.65]

Вычисляются объемы цилиндрических сегментов, ограниченных плоскостями, представляющими поверхности налитой жидкости при возрастающей через интервал 1 см высоте наполнения, и цилиндрической поверхностью котла как произведения полного объема цилиндра на соответствующие коэффициенты [c.190]

Траектория заряженной частицы внутри каждого интервала представляет собой параболический сегмент. Эти сегменты определяются уравнением (4.141). Наклон траектории дается уравнением (4.140). Если существуют интервалы, на которых потенциал постоянен, то траектория на них будет прямолинейна и описывается уравнением (4.142). Естественно, мы должны потребовать непрерывности как г (г), так и r z) на концах каждого интервала. Этого легко добиться для r(z), но невозможно для r z). Причиной являются разрывы первой производной потенциала в этих точках. Следовательно, вторая производная потенциала (которая считается равной нулю внутри каждого интервала) принимает бесконечно большие значения на концах отрезков в случае, если считать переходную область 2az между двумя интервалами бесконечно узкой. К счастью, та же причина, которая приводит к бесконечно большому росту второй производной, ограничивает ее действие, но ведет к скачку Аг в наклоне траектории. Можно вычислить этот скачок, проводя интегрирование уравнения параксиальных лучей (7.1) по области перехода в окрестности конца отрезка Zh. [c.377]

Замечание. Часто точнее и удобнее делить интервал (а, Ь) на более мелкие сегменты, на которых лучше применять метод невысокого порядка (например, метод Симпсона), нежели использовать формулы высокого порядка. [c.83]

Сегмент и интервал. Пусть Х2, . — координаты точки в евклидовом пространстве В (т. е. на прямой) множество точек с координатами я а 6 называется сег.чептом (илн отрезком, или замкнутым промежутком) и обозначается [а, Ь]. [c.519]

С помощью набора структурных единиц может быть лредста-влен непрерывный переход зернограничных структур через весь интервал разориентировок как для границ наклона (симметричных и несимметричных), так и для границ кручения. Все границы по этой модели имеют упорядоченное строение структура границы повторяется через определенный период, который можно назвать сегментом повторяемости. Очень важно, что теория структурных единиц прямо соответствует дислокационным моделям большеугловых границ. Еще Брэндон с соавторами (1966 г.) предположили, что отклонение разориентировки границы от специальной создается сеткой ЗГД аналогично тому, как сетка решеточных дислокаций создает малоугловую разориентировку в кристаллической решетке. Затем выяснилось, что эти ЗГД могут быть собственными, структурными и вторичными ЗГД Ядра этих ЗГД достаточно узкие — локализованные и, что очень важно, сохраняют свою индивидуальность при очень малых расстояниях между дислокациями [156]. К настоящему времени установлено, что описание с помощью структурных единиц позволяет выявить дислокационную структуру любой границы. [c.90]

Неустойчивость. Тб, что D-неустойчивость означает С-неустой-чивость, очевидно. Остается доказать, что С-неустойчивость означает D-неустойчивость. Предположим, что имеет место С-неустойчивость. Тогда существует положительное число х такое, что, как бы мало ни было 8 > О, можно указать точку х (0) такую, что если 1 ж (0) < е, г = / (8), то для некоторого 0 из интервала О 0 т выполняется неравенство ас (0 -f- кх) > х, где к — целое положительное число, т-сегмент, начинающийся в точке X (0), расположен внутри гиперсферы радиуса 8 вокруг точки О, так что расстояние между точками ас (0) и О меньше заданного числа 8. Через к шагов точка X (0) oкaжe i я, однако, за пределами окружности радиуса х с центром в точке О, откуда и следует D-неустойчивость. [c.422]

Причина, no которой мы можем воспользоваться (5.401) с bxi (а не с Ал ), состоит в том, что вариация времени учтена в выражении 2Т М для двух граничных точек иными словами сначала сраиниваются те части исходной и новой траекторий, для которых / пробегает один и тот же интервал, а затем уже рассматривается вклад от сегментов на двух концах траекторий. [c.145]

Таким образом, задача свелась к интегрированию для подынтервала, примыкающего к параметрической точке. Попутно заметим, что если Р прииадлежит концевой точке сегмента, то будут особенными два интервала — по отрезку интегрирования перед Рт. и следующий за ним. Причем в первом случае особенность на верхнем пределе, а во втором — на нижнем. [c.61]

В этом сл> чае след> ст воспользоваться опцией Повернутый (Rotation). На левом из приведенных ниже рисунков вы видите 3 размера, повернутые на 30°. Обратите внимание на то, что размерные линии в таких размерах повернуты на 30° относительно оси X текущей ПСК. Угол поворота размера 5.5 бьы определен с помощью двух точек при использовании объектной привязки КОНточка и указания соответственных концов наклонного сегмента полилинии с последующим указанием точек, задающих измеряемый интервал вдоль упомянутого отрезка. [c.10]

Когда С О, замкнутс1я кривсш стремится к границе полукруга О < р, < 1. Чтобы оценить в пределе период 0, разделим эту кривую на два интервала, один из которых близок к полуокружности р + р = 1, р > О, а второй — к сегменту —1 < р < 1, р = 0. Достаточно сделать два разр юдин в точке А, близкой к (0,1) и удо-влетворяюш,ей равенству р = 1 — другой в точке, близкой к (О, —1) и удовлетворяюш,ей равенству р = — 1 + [c.23]

Зaмeнa производных (в 5.96) центрированными разностями ведет к гетерогенной конечно-разностной схеме, позволяющей вычислять смещение. Можно представить, что типичный клинопо-добный сектор разделяется на элементарные сегменты с размерами Дг, Л0 и Дг. Как и в приведенных выше примерах, источник вводится в виде зависимого от времени радиального смещения центрального стержня радиуса а. Затем смещение всех точек модели вычисляется через интервал времени ЬХ, после чего могут [c.200]

Те из этих промежутков, в которых рассматриваемое отношение разделённости совпадает с условием (1), образуют, очевидно, область суш,ествования точки X. Этот вопрос легко решается, так как вблизи точек уИ и Л/ пары, как мы видели выше, не разделены. Следовательно, сегмент 8саТ должен быть выброшен из прямой Так как в точке Т отношение разделённости изменяется, то интервал ТР входит в состав области существования. Затем сегмент PQ выбрасывается, а интервал сохраняется. Таким образом, мы получим [c.237]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...