Рассеяние рентгеновских лучей в газах

Рассеяние рентгеновских лучей в газах [c.25]

Проблема жидкого состояния вещества относится к числу наиболее актуальных проблем современной физики. Неполнота наших знаний в этой области не позволяет решить многие неотложные задачи физики, химии, биологии и других естественных и технических наук. Долгое время среди физиков господствовало убеждение, что молекулярная структура веш ества в жидком состоянии качественно не отличается от структуры газа. Рассеяние рентгеновских лучей показало, что эта точка зрения неверна вещество в жидком состоянии обладает своеобразной молекулярной структурой, отличной от структуры как твердого тела, так и газа. [c.5]

С помощью электронных пучков и рентгеновских лучей удается, можно сказать, непосредственным методом определить расстояния между атомами в молекуле, а также углы между связями. Точность определения этих расстояний методом интерференции электронов нри рассеянии в газах достигает 0,01—0,05 А, что составляет ошибку в среднем 1—5% от измеряемой величины. [c.772]

Возможен вывод электронного луча в атмосферу инертных газов или воздуха. Однако в связи с рассеянием электронов и образованием плазмы, даже при зазоре между пушкой и изделием 15—25 мм требуется 7=180—200 кв, что усложняет защиту персонала от рентгеновского излучения. [c.157]

В таблице приведены значения коэффициента рассеяния а рентгеновских лучей для некоторых газов. Таблица может быть полезной при сравнении интенсивностей рентгенограмм, полученных в вакууме, без вакуума и со специальными атмосферами [109]. [c.25]

Главным источником информации о поправочном члене Орнштейна — Цернике в газах обычно считается работа Томаса и Шмидта [181, 182] но рассеянию рентгеновских лучей в аргоне и азоте. Их данные, однако, не вполне убедительны по двум причинам. Во-первых, измерения проводились не вдоль критической изохоры, а точность определения давления была недостаточной для того, чтобы плотность с уверенностью можно было считать близкой к критическому значению. Во-вторых, результаты измерений нельзя с полной уверенностью экстраполировать на область видимого света. Томас и Шмидт сами отмечают, что прямые, соответствующие теории Орнштейна — Цернике, при больших углах рассеяния обнаружив [c.117]

Радиальные функции распределения определялись из экспериментов по рассеянию рентгеновских лучей (крестики) и нейтронов (черные кружки) из интегральных уравнений (светлые кружки 1 — гиперцепное приближение, 2 — приближение Перкуса — Йевика) из молекулярной динамики (квадратики 3 — результаты Берле, 4 — резу льтаты Рахмана, потенциал Букингэма). Кривые А и В произвольным образом проведены соответственно через точки, изображенные крестиками и светлыми кружками кривая С рассчитана с помощью радиальной функции распределения для разреженного газа кривая О получена из соотношения Роулинсона, примененного к жидкой фазе (штрих-пунктир) и к газу (пунктир). [c.212]

Яв.тение дифракции возникает, когда падающие рентгеновские лучи вызывают возбуждение системы электронов, в результате чего эти электроны становятся вторичными источниками излучения. Если все рассеянные лучи имеют одну и ту же длину волны, то элементарные волны, исходящие от различных рассеивающих центров, интерферируют. Во всякой системе могут существовать несколько различных источников рассеяния. Рассеяние на совокупностях электронов, образующих атомы, вызывает дифракционные эффекты, типичные для одноа[томного газа при низких плотностях. При рассеянии на одноатомной жидкости в интерференционной картине появляется дополнительный вклад, связанный с относительным распределением отдельных атомов. В молекулярных жидкостях имеется третий источник рассеяния кроме структуры атома и относительного распределения молекул, на дифракционную картину влияет также фиксированное взаимное расположение атомов в молекуле. [c.11]

С другой стороны, рентгеновские лучи рассеиваются электронами в атоме или твердом теле, поэтому атомный потенциал и (R) уже нельзя считать сконцентрированным на ядрах. Для рентгеновских лучей атомный форм-фактор по существу представляет собой фурье-образ электронной плотности р (R) внутри атома и потому не может считаться не зависящим от передаваемого импульса q. Для определения структурного фактора надо, пользуясь формулой (4.7), разделить наблюдаемую интенсивность рассеяния на этот форм-фактор, который обыгчно определяют независимым путем из опытов по рассеянию в газе или на свободных атомах. При этом, однако, возникает вопрос, можно ли представить действительную электронную плотность в конденсированной фазе в виде суперпозиции плотностей отдельных атомов, как это сделано в формуле (4.6). В принципе в промежутках между атомами должно происходить некоторое перераспределение заряда. С помощью очень точных измерений можно обнаружить этот эффект в кристаллах некоторых полупроводников что же касается стекол или жидкостей, то там он полностью маскируется общим беспорядком. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...