Параметры состояния кипящей воды и пара

Параметры состояния кипящей воды и пара [c.45]

За нулевое состояние, от которого отсчитываются величины s, s", принято состояние воды в тройной точке. Так как состояние кипящей воды и сухого насыщенного пара определяется только одним параметром, то по известному давлению или температуре из таблиц воды и водяного пара берутся значения у, и", /г, h s, s", г [c.37]

Очевидно, что в критической точке кипящая вода и пар имеют одни и те же параметры состояния. [c.125]

В. Практике расчетов пользоваться приведенными формулами для определения физических параметров водяного пара почти не приходится, так как существуют таблицы этих параметров для кипящей воды, сухого и перегретого пара в зависимости от температуры или давления (некоторые из параметров приведены в приложениях 1 и 2). Пользоваться этими таблицами просто и удобно, так как для любого состояния воды можно быстро и точно определить параметры р, v, Т, i, s. [c.61]

Из диаграммы рис. 8.1 видно, что по мере увеличения давления разность удельных объемов и"—и умень-щается и при некотором давлении становится равной нулю. В этой точке, называемой критической, сходятся пограничные кривые МК и МК. Состояние, соответствующее точке К, называется критическим. Оно характерно тем, что в точке К кипящая жидкость и сухой насыщенный пар имеют одинаковые параметры ркр, кр и Укр, называемые критическими, т. е. в точке К вода и пар не отличаются по свойствам друг от друга. Для воды параметры критического состояния таковы р р 22,56 МПа кр = 374,15 С, Укр = 0,00326 м /кг., [c.89]

При практических расчетах все параметры кипящей воды и водяного пара различных состояний определяются с помощью специальных таблиц или диаграмм. [c.48]

Для облегчения расчетов физических величин состояний водяного пара составлены таблицы этих параметров для сухого пара, кипящей воды и перегретого пара в зависимости от давления или температуры [13]. В прил. 2 приведены таблицы параметров для насыщенного водяного пара по интервалам температур. [c.83]

Двухфазная смесь, представляющая собой пар со взвешенными в нем капельками жидкости, называется влажным насыщенным паром. Массовая доля сухого насыщенного пара во влажном называется степенью сухости пара и обозначается буквой х. Массовая доля кипящей воды во влажном паре, равная 1—х, называется степенью влажности. Для кипящей жидкости х = 0, а для сухого насыщенного пара х= 1. Состояние влажного пара характеризуется двумя параметрами давлением (или температурой насыщения ts, определяющей это давление) и степенью сухости пара. [c.35]

В процессе парообразования удельный объем рабочего тела резко возрастает, поскольку удельный объем сухого насыщенного пара несравненно больше объема кипящей воды. Если к полученному нами сухому насыщенному пару состояния с продолжать подводить при том же давлении р теплоту, то, как показывает опыт, температура его будет увеличиваться, и мы получим перегретый пар некоторого состояния d. Следовательно, перегретым паром называют пар, температура которого больше температуры насыщения t при данном давлении р < ркр. Впредь все параметры перегретого пара, кроме давления, будем обозначать индексом не . Участок — d на графике в координатах р, V (рис. 1.11) соответствует процессу перегрева пара при постоянном давлении от температуры насыщения до заданной температуры Гпе, в результате чего удельный объем пара увеличивается от v" до t n . [c.32]

Таким образом, термический к. п. д. цикла Ренкина зависит от р , и Рз. Для определения значения у, широко используется гх-диаграмма. По начальным параметрам ро и наносится в диаграмме точка О, характеризующая состояние пара при входе в турбину, и определяется энтальпия г о (рис. 1.69). От точки О проводится вертикальная линия до пересечения с изобарой Рз в точке 2, и определяется энтальпия tj в конце изоэнтропного расширения пара в турбине. Энтальпия 2 и удельный объем u2 конденсата определяются по табл. 1—4 приложения П как энтальпия и удельный объем кипящей воды при давлении р . По найденным значениям /о, 2, 2 и V2 вычисляется г, по формуле (1.232). [c.120]

Линия 2 на фиг. 1-31 называется н и ж н е й пограничной или нижней предельной кривой линия 5 — верхней пограничной или верхней предельной кривой. Все параметры состояния, относящиеся к нижней пограничной кривой, т. е. к кипящей воде, мы будем обозначать значком , а к сухому насыщенному пару — значком". [c.53]

Энтальпия воды при параметрах точки 3 измеряется площадью 0-3-8-9-0] ее следует обозначить и, так как в рассматриваемом состоянии рабочее тело представляет собой кипящую жидкость при давлении в конденсаторе, соответствующем точке 2 при этом надо иметь в виду, что повышение давления в точке 3 от давления пара в конденсаторе до того давления, которое он имеет в котле, почти не изменило его температуры, а следовательно, и энтальпии (изменением энтальпии воды в зависимости от изменения давления в установках с не очень высоким давлением пара обычно пренебрегают). [c.175]

Если при постоянном давлении к кипящей жидкости подвести необходимое количество теплоты для испарения всей жидкости, то в момент исчезновения последних капель жидкости (воды) получим сухой насыщенный пар при температуре кипения 1 . Сухой насыщенный пар является неустойчивым состоянием и получается в парогенераторах как мгновенное состояние при переходе в перегретый пар. Состояние сухого насыщенного пара определяется одним параметром давлением или температурой насыщения н- Все параметры сухого насыщенного пара обозначаются соответствующими буквами с двумя штрихами, например удельный объем V", энтальпия I", энтропия 8" и т. д. [c.103]

Так как состояния кипящей воды и сухого насыщенного пара вполне определяются одним параметром, то таблицы для них имеют одну независимую переменную температуру t° С или давление р (кПсм ). В соответствии с этим таблицы для кипящей воды и сухого насыщенного пара составляются по температурам или по давлениям. [c.175]

Так как состояния кипящей воды и сухого насыщенного пара вполне определяются одним параметром, то таблицы для них имеют одну независимую переменную температуру t° С или давление р кг1см . В соответствии с этим таблицы для кипящей воды и сухого [c.219]

Для наглядности изобразим процесс парообразования при / = onst в ри-диаграмме (рис. 1-22). Для этого под системой координат расположим цилиндр с подвижным поршнем в цилиндре поместим 1 кг воды пусть при сообщении тепла воде подвижный поршень передвигается вдоль оси абсцисс так, что давление рабочего тела остается постоянным.. В качестве начального состояния воды примем р=0,1 МПа=1 бар 1 кг / м Т= = 273 К (0°С) и будем для простоты считать, что при этой температуре вода обладает наибольшей плотностью (или наименьшим объемом). [Как известно из физики, такие параметры присущи воде при 277 К (4°С).] Будем также считать воду несжимаемой, т. е. исходить из того, что ее объем не изменяется при изменении давления. Начальное состояние в ру-диаграмме обозначим точкой 1. При подводе к воде тепла ее объем и температура будут увеличиваться, причем подъем температуры прекратится, когда она достигнет некоторого значения, зависящего от давления (точка 2). Так, при давлении в 101,3 кПа (760 мм рт. ст., 1,033 кгс/см2) повышение температуры прекратится при 373 К (100 °С). При дальнейшем подводе тепла начнется процесс парообразования, при котором температура остается постоянной. Она называется температурой кипения. Так будет продолжаться до тех пор, пока не испарится последняя капля воды. Получившееся состояние на рис. 1-22 обозначено точкой 5. Все состояния рабочего тела между точками 2 и 5 представляют собой 1 кг смеси кипящей ВОДЫ и пара, причем количество пара в этой смеси обозначают буквой х и называют степенью сухости очевидно, количество кипящей ЖИДКОСТИ в смеси составляет 1—х пар в этой смеси имеет ту же температуру, что и кипящая жидкость его называют насыщенным паром, так как определенному объему пара соответствует определенное количество пара, т. е. этот пар насыщает пространство, в котором он находится 1 кг смеси, состоящей из X кг насыщенного пара и (1—х) кг кипящей воды, называют влажным насыщенным паром. В состоянии, обозначенном точкой <3, где кипящая жидкость уже отсутствует, пар называют сухим насыщенным. Очевидно, для точки 2, где имеется только кипящая вода, л = 0, а для точки 3, где имеется только пар, х=1. В промежуточных состояниях значение X изменяется в этих крайних пределах. [c.32]

Если провести линии через точки одинаковых характерных состояний (рис. 3-1), то получим три кривые /, // и ///. Линия / соединит все точки, характеризующие состояние воды при 0° С и разных давлениях. Так как мы исходим из предположения, что вода несжимаема, эта линия должна быть параллельна оси ординат. Линия II представляет собой геометрическое место точек, характеризующих воду в состоянии кипения при разных давлениях, а линия III — точек, характеризующих сухой насыщенный пар. Эти две линии соединяются в точке /<. Это значит, что при некотором давлении нет прямолинейного участка перехода воды в пар. Очевидно, что в этой точке кипящая вода и сухой насыщенный пар обладают одними и теми же параметрами состояния. Эта точка называется критической точкой. Все параметры ее называются критическими и имеют для водяного пара следующие значения критическое давление = 221,145 бар критическая температура 4р = 374,116° С критический удельный объем у р = 0,003145 м 1кг, критическая энтальпия /кр = == 2094,8 кдж1кг. [c.110]

Общая характеристика. В настоящее время прямоточные котлы (рис. 4.1) строятся на закритические параметры пара. Они входят в состав энергетических блоков, которые являются базой развития современной теплоэнергетики. В котлах докритического давления вода,нагреваясь, превращается в пар той же температуры, но с гораздо меньшими плотностью и теплоемкостью, более высокой энтальпией и значительным изменением других характеристик. С повышением давления различие между свойствами кипящей воды и насыщенного пара уменьшается. Разность их плотностей исчезает при критическом давлении 22,5 МПа и температуре 374,15 °С. Вода превращается в пар без изменения энтальпии, плотности и других характерисчик своего состояния. [c.107]

Пусть мы имеем 1 кг воды в момент получения ее из твердого состояния, т. е. при температуре плавления. Все параметры жидкости при температуре плавления будем обозначать индексом О . Изобразим это состояние жидкости, в частности воды, при некотором давлении р графически в системе координат р, v некоторой точкой а, имеющей координаты р и Vo (рис. 1.11). Если теперь при постоянном давлении р сообщить ей теплоту, то, как показывает опыт, температура ее будет непрерывно повышаться до тех пор, пока она не достигнет температуры кипения Гн, соответствующей данному давлению р. Одновременно с этим, как правило, будет увеличиваться и удельный объем от vo до v (исключение имеет вода, при нагревании которой от О до 4°С удельный объем уменьшается до минимального, после чего непрерывно увеличивается вплоть до v ). Все параметры кипящей жидкости, кроме давления, будем обозначать одним штрихом. Как показывает опыт, при подводе теплоты к кипящей жидкости происходит постепенное превращение ее в пар. Этот процесс испарения происходит не только при постоянном давлении, но и при постоянной температуре до тех пор, пока последняя частица жидкости не превратится в пар удельного объема и", который называется сухим насыщенным паром (на графике в координатах р, v его состояние обозначено точкой с). Следовательно, сухил/ насыщенным паром называется пар, имеющий температуру насыщения при данном давлении и не содержащий жидкой фазы. Впредь все параметры сухого насыщенного пара будем обозначать двумя штрихами. Следует отметить, что вообще насыщенным паром называется пар, находящийся в термическом равновесии с жидкостью, из [c.31]

Проблемы, связанные с двухфаз-ностью потока, стали актуальными в последнее время не только для последних ступеней конденсационных турбин, но и для первых промежуточных ступеней турбин атомных электростанций. Это объясняется тем, что в большинстве стран, в том числе и в СССР, развитие АЭС идет на базе водо-водяных и кипящих реакторов. Эти реакторы (за исключением некоторых реакторов с ядер-ным перегревом пара) обеспечивают низкие начальные параметры пара перед турбиной, что приводит к необходимости использования турбин, работающих практически полностью в двухфазной области состояний пара. [c.197]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...