Истечение из малого отверстия в атмосферу

Истечение из малого отверстия в атмосферу [c.328]

ИСТЕЧЕНИЕ ИЗ МАЛОГО ОТВЕРСТИЯ В ТОНКОЙ СТЕНКЕ В АТМОСФЕРУ ПРИ ПОСТОЯННОМ НАПОРЕ [c.133]

Рис. 10-1. Истечение жидкости из малого отверстия в атмосферу

Основные типы насадков цилиндрические (внешние и внутренние) конические (сходящиеся и расходящиеся) коноидальные комбинированные. Для всех насадков формулы скорости и расхода при истечении в атмосферу (рис. 6.7), как и для случая истечения из малого отверстия, имеют вид [c.104]

Истечение жидкости из малых отверстий в тонкой стенке сосуда в атмосферу [c.147]

При истечении струи в атмосферу из малого отверстия в тонкой стенке происходит инверсия струи — изменение формы струи по ее длине. Обусловливается это интересное и эффектное явление в основном действием сил поверхностного натяжения на вытекающие криволинейные струйки и различными условиями сжатия по периметру отверстия. Инверсия больше всего проявляется при истечении из некруглых отверстий (рис. 6-5). Поперечное сечение струи, вытекающей из квадратного отверстия, ближе к отверстию имеет форму восьмиугольника, который постепенно переходит в крест с четырьмя тонкими прозрачными ребрами. [c.137]

Для определения истечения жидкости из малого отверстия в вертикальной стенке в атмосферу при постоянном напоре воспользуемся уравнением Бернулли. Проведем плоскость сравнения О— 9 через центр тяжести сечения струи. Так как площадь сечения 1—1 значительно превышает площадь сечения II—//, то скоростью жидкости в сечении/—/ можно пренебречь. Тогда уравнение Бернулли примет вид [c.48]

Истечение жидкости в атмосферу из малого отверстия в тонкой стенке при постоянном давлении. [c.38]

При /п п п- 0, т. е. длц истечения из малых отверстий, получаем обычную зависимость для коэффициента расхода при свободном истечении в атмосферу [c.147]

Бода выливается из открытого сосуда в атмосферу через малое отверстие в тонкой стенке диаметром d = 15 мм при постоянном напоре Я = 1 м расход воды из бака = 486 см /с, диаметр струи в сжатом сечении d = 12 мм. Определить а) коэффициент потерь отверстия б) потерю напора при истечении из отверстия. [c.67]

Истечение из незатопленного отверстия. Рассмотрим истечение жидкости из малого незатопленного отверстия в тонкой стенке резервуара. Малым отверстием называют отверстие, вертикальный размер которого (высота, диаметр) не больше 0,1 Н (И — напор над центром тяжести отверстия). Незатопленным называют отверстие, из которого жидкость истекает в атмосферу или другую газовую среду. [c.47]

Если отверстие сделано не в дне сосуда, а в боковой его стенке (вертикальной или наклонной), приведенные в 58 формулы для скорости истечения и расхода жидкости неприменимы. При истечении жидкости из такого отверстия приведенный напор Я р не будет одинаковым по всему отверстию для точек, расположенных в нижней части его, он будет больше, а для точек, расположенных в верхней части, — меньше. Однако давление во всех точках вытекающей струи будет одним и тем же (например, при истечении в атмосферу — равным атмосферному давлению), что не соответствует распределению давления по гидростатическому закону. В данном случае уравнение Бернулли при расчетах применимо не ко всей струе в целом, а лишь к отдельным элементарным струйкам ее. Для определения средней скорости истечения и расхода жидкости площадь отверстия необходимо разделить на элементарные площадки, для каждой из которых можно определить элементарный расход. Полный расход находят путем суммирования (интегрированием) элементарных расходов по всей площади. Для малых отверстий этими положениями можно пренебречь и считать приведенный напор одинаковым по всему сечению. В этом случае для определения расхода используют формулу (137), где Япр — приведенный напор для центра сечения. [c.170]

Рассмотрим случай истечения в атмосферу через донное отверстие площадью S (рис. 30). Допустим, что уровень жидкости в рассматриваемый момент равен h, и за бесконечно малый промежуток времен di он опустится на величину dh. Объем вытекающей из отверстия жидкости за это время [c.48]

Рис. -I. Схема исте- Рие. 2.. Зависимость коэффициентов истечения жидкости в чения из малого отверстия в тонкой стен-атмосферу. ко от Re.

Определить эту функциональную зависимость можно только опытным путем. Опыты проводились при истечении воды нз отверстий в воздух. Однако, как показали результаты исследований, проведенных А. Д. Альтшулем [19], если размеры отверстий по сравнению с величиной резервуаров малы, то коэффициент расхода при истечении из затопленных отверстий имеет ту же величину, что и при истечении в атмосферу. В рассматриваемом случае коэффициент сжатия равен 0,000026—0,0002, а коэффициент расширения практически равен нулю. Поэтому значения коэффициентов расхода, полученные из опытов, могут быть применены и на практике. [c.123]

Известно также, что при турбулентном движении газокислородная струя расширяется возле стенки сопла до давления ниже атмосферного в результате поперечной скорости в момент истечения из отверстия, и, таким образом, расширенное ядро пламени удерживается у выходного отверстия, нависая над его торцовой поверхностью и не проникая внутрь мундштука. При повышенной шероховатости стенок и малой средней скорости истечения смеси толщина предельного слоя с минимальны.ми скоростями истечения увеличивается н газовая струя не может противостоять давлению, oкaзывae юмy снаружи, и пламя проскакивает внутрь мундштука [14]. На уменьшение возможности проскока пламени внутрь горелки оказывает влияние также снижение скорости воспламенения смеси на границе вследствие диффузии вытекающей нз мундштука газовой струи с атмосферой воздуха [12]. При повышенной скорости истечения смеси скорость распространения пламени на границе несколько повышается вследствие того, что быстротекущие газы пламени не засасывают холодный воздух из окружающей атмосферы, что также способствует удержанию пламени у выходного канала мундштука. [c.60]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...