Цикл Карно для пара

Цикл Карно для пара и его практические недостатки [c.164]

Фиг. 50. Цикл Карно для пара в диаграмме Т—х.

Цикл Карно для пара [c.162]

Цикл Карно для водяного пара [c.296]

Как известно, наиболее совершенным идеальным циклом является цикл Карно. Для насыщенного пара цикл Карно представлен па рис. 19-2. Точка О характеризует начальное состояние кипящей воды при давлении pi. Воде при постоянной температуре T i и [c.296]

ЦИКЛ КАРНО ДЛЯ НАСЫЩЕННОГО ПАРА [c.200]

ЦИКЛ КАРНО ДЛЯ ВОДЯНОГО ПАРА [c.163]

Из последнего соотношения при условии % > т) и, значит, <7i > q[ следует, что q. > <72, т. е. количество теплоты q —q перенесено от тела, менее нагретого (Т ), к телу, более нагретому Ту), без затрат работы, что невозможно, так как противоречит второму закону термодинамики. Доказано, что неравенство т) > г) несправедливо, таким же образом можно доказать, что неравенство t < 11 также несправедливо. Следовательно, справедливым будет равенство 11< = т1г, т. е. термический к п. д. цикла Карно не зависит от природы теплоносителя. Известно, что термический к. п. д. газового двигателя (5.11) зависит только от перепада температур источника (Ti) и охладителя (Г ). Выше доказано, что щ = следовательно, термические к. п. д. циклов Карно для всех газов и паров зависят только от перепада температур. [c.65]

Известно, что использование в качестве рабочего тела насыщенного пара позволяет осуществить на практике цикл Карно. Постоянство температуры в изобарном процессе подвода или отвода теплоты обеспечивается вследствие испарения или конденсации части насыщенного пара. Цикл Карно для водяного пара [c.204]

Известно, что при одинаковых температурах Т, и наибольшим термическим КПД обладают циклы Карно. Поэтому естественно стремление создать и паровые установки, работающие по этому циклу, так как КПД цикла Карно (68) не зависит от рода работающего агента. Такой цикл Карно для насыщенного пара показан на рис. 126. [c.310]

Паровые регенеративные циклы имеют высокое термодинамическое совершенство. Пределы совершенства регенеративных паровых циклов видны из фиг. 9, и, где для сравнения приводятся величины к. п. д. цикла Карно для тех же параметров пара. [c.53]

Как уже установлено было ранее ( 39), термический к. п. д. цикла Карно не зависит от природы рабочего тела и, следовательно, и в данном случае, когда рабочим телом является пар, этот цикл сохраняет свое значение и при заданных температурах источника тепла и холодильника дает наибольшую экономичность при переводе тепла пара в работу. Так как для насыщенных паров изотермические процессы являются одновременно процессами изобарными, то цикл Карно, состоящий из двух изотерм и двух адиабат, приобретает в диаграмме ру для пара контур несколько отличный от контура его в этой же диаграмме для газа. Цикл Карно для насыщенного пара изображен в диаграмме pv (фиг. 72) и в диаграмме Ts (фиг. 73). [c.149]

Термодинамический коэфициент полезного действия цикла Карно для насыщенного пара равен [c.166]

ЦИКЛ КАРНО ДЛЯ ВОДЯНОГО ПАРА И ЕГО НЕДОСТАТКИ [c.204]

Наиболее совершенным в термодинамическом отношении является, как мы знаем, тепловой цикл Карно. В Г, 5-диаграмме он будет иметь вид, показанный на рис. 1.11, а. При выбранных температурах пара перед турбиной и за ней такой цикл будет иметь действительно максимальный термический КПД. Однако для его реализации необходимо построить компрессор, сжимающий и конденсирующий изоэнтропийно пароводяную смесь из состояния а в состояние Ь. Технические трудности создания компрессора столь велики, а его удельная работа сжатия / столь значительна, что на практике цикл Карно для воды и водяного пара не используется, а применяется цикл, исследованный шотландским инженером Ренкиным и носящий его имя. [c.24]

Величины г, и, v" и р = f (Т) связаны между собой определенной зависимостью, которая может быть использована или для определения какой-либо из этих величин по известным остальным, или для увязки их между собой. Указанная зависимость может быть получена следующим образом. Пусть имеется кипящая жидкость в состоянии, изображаемом точкой I (рис. 1.23), которая при постоянном давлении (а следовательно, при постоянной температуре) превращается в сухой насыщенный пар — линия 1—2. Пар из состояния в точке 2 расширяется адиабатно так, что параметры его изменяются на бесконечно малые величины dp, dT и т. д. — линия 2—3. После этого пар сначала увлажняется при постоянных давлении и температуре — линия 3—4, а затем сжимается адиабатно до начального состояния — линия 4—1. В предположении обратимости процессов получается элементарный цикл Карно насыщенного пара. [c.70]

Бинарные циклы. Рассмотрение цикла паросиловой установки показывает, что повышение начальной температуры пара, хотя и увеличивает термический к. п. д., но сильно ухудшает цикл по сравнению с циклом Карно это видно на фиг. 1-87, где пл. 5-6-7-8-9-5— цикл паросиловой установки, а 5-0-8-9-5 — цикл Карно для тех же температур. Сравнение показывает, что полезная работа в цикле паросиловой установки значительно меньше, чем в цикле Карно. Эта работа была бы значительно больше и цикл был бы полнее, если бы температура насыщения приданном начальном давлении была выше. [c.90]

Цикл Карно. Фиг. 46 и 47 дают характер протекания цикла Карно для насыщенного пара. Подвод [ккал/кг] теплоты по изотерме Tj —( —I) для насыщенного пара является одновременно процессом парообразования, идущим по изобаре р -, отнятие теплоты 2 [ккал/кг] по изотерме для насыщенного пара одновременно является изобарным сжатием 2 — а при давлении pj, сопровождающимся значительным увлажнением пара [c.566]

Известно, ЧТО для повышения эффективности реальной холодильной машины необходимо ее цикл максимально приблизить к холодильному циклу Карно. Для этого требуется, чтобы процессы подвода тепловой энергии Q2 к рабочему телу от холодильной камеры (низкотемпературного источника) и отвода тепловой энергии Qx от рабочего тела в окружающую среду (высокотемпературный источник) происходили изотермически. Действительно, такой циклический процесс можно осуществить, если в качестве рабочего тела (хладагента) использовать вещество, способное при определенных условиях, близких к естественным, существовать в двухфазном состоянии (жидкость — пар). [c.47]

Рис. 11.3. Рабочая диаграмма цикла Карно для насыщенного водяного пара

Рис. 1.5. Цикл Карно для влажного пара в Т, -диаграмме

Цикл Карно для влажного пара изображен в Г, 5-диаграмме (рис. 1.5). На этой диаграмме линия 3—4 означает адиабатное сжатие в специальном компрессоре сильно увлажненного пара до его полной конденсации, 4—1 — испарение воды в котле, 1—2 — адиабатное расширение пара в турбине, 2—3 — частичную конденсацию пара в специальном конденсаторе. [c.14]

Применение перегретого пара в цикле Карпо не увеличивает его к. п. д., если пределы температур остаются без изменения. На рис. 19-3 цикл Карно для насыщенного пара изображается площадью прямоугольника 01230, а для перегретого пара — пл. 04530. Из рисунка видно, что к. и. д. обоих циклов одинаковы. [c.297]

Цикл Карно для насыщенного пара осуществляется следующим образом. Рабочее тело (пар) приготовляется в котле КТ (рис. 15.1) путем подвода теплоты топлива к жидкости в процессе 4-1 при постоянных давлении и температуре (рис. 15.2) пар расширяется в паровой турбине ПТ и совершает работу в адиабатном процессе 1-2, паровая турбина соединена сэлект- [c.142]

Круговые процессы (циклы.) Цикл Карно. Фиг. 42 и 43 дают характер протекания цикла Карно для насыщенного пара. Подвод qi[KKajilKz] теплоты по изотерме Ti — (Ъ — 1) для насыщенного пара является одновременно [c.481]

Предполагае+ся, что при максимальной температуре бинарного цикла 870° С температура на выходе из МГДГ будет 620° С, температура пара на выходе из парогенератора 550° С и при однокомпонентном рабочем теле (калий) может быть достигнут к. п. д. до 25% от к. п. д. цикла Карно. При использовании двухкомпонентного рабочего тела (калий—литий, цезий—литий) к. п. д. может достигать 40% от к. п. д. цикла Карно для данного интервала температур. При мощности турбинной установки выше 100 МВт и при к. п. д. ее 40% надстройка повышает тепловую [c.104]

После этого рассматривается кривая упругости р = ЦТ) и отмечается, что ее конечная точка определяет критическую температуру. Затем даются основные формулы и соотношения для сухого насыщенного пара, влажного и перегретого. Дальше проводится аналитическим методом расчет паровых процессов. Расчет адиабатного процесса дается двумя методами. Заметим, что в то время мог бы уже приводиться и расчет процессов с помоищю диаграммы г—5. Заканчивается глава рассмотрением цикла Карно для насыщенного пара (даются формулы к. п. д. и расхода пара на 1 л, с. ч.), выводом формулы Клапейрона — Клаузиуса и установлением диаграммы р—V для пара с пограничны.ми кривыми, критической точкой, изотермами и линиями постоянной сухости, [c.140]

Подробное теоретическое изучение циклов по.казывает, что нельзя найти цикл, работая по которому можно было бы при данных температурах йсточников тепла получить термический к. п. д. больший, чем это удается получить в цикле Карно для тех же тем ператур источников. При этом доказывается, что термический к. п. д. цикла Карно не зависит от того, какое рабочее тело выбрано—тот или иной газ, пар и т. п. [c.92]

Ряс. 30. Цикл Карно для случая, когда рабочим телом является единица массы Ж1№ 0сти- и асыщенного пара. [c.105]

Положим, что мы имеем в области насыщенного пара элементарный цикл Карно abed (рис. 11-8) с бесконечно малым падением температуры йТ , а следовательно, и давления dp, причем начальная точка а изотермического расширения лежит на нижней пограничной кривой, а конечная точка Ь — на верхней. Коэффициент полезного действия цикла Карно для 1 кг рабочего тела в общем случае равен [c.247]

Цикл Карно для насыщенного пара. В своем месте 5-2 и 5-10) мы установили, что в данных пределах температуры наибольшую экономичность при переводе тепла в работу дает круговой процесс Карно, причем его к. п. д. не зависит от природы работающего тела. Поэтому вполне резонно, по крайней мере теоретически, пытаться осуще-19 в. в. Сушков 289 [c.289]

Подобным же образом можно провести цикл Карпо и с другими системами например, с жидкостью или системой, состоящей частью из воды и частью из пара и т.д. На рис. 6 изображен па р -диаграмме цикл Карно для этой последней системы, при этом предположено, что поршень никогда не поднимется столь высоко, чтобы вся вода могла испариться. Изотермы здесь — прямые, параллельные Оу если жидкость и пар соприкасаются друг с другом, то давление при [c.26]

На стр. 156 было показано, что практическое осуществление цикла Карно с паром наталкивается на значительные трудности. Однако при ступенчатом подогреве питательной воды отборным паром удается так изменить цикл Ренкина, или, как говорят, карнотизировать его, что его к. п. д. приближается к к. п. д. цикла Карно. Такой процесс для случая трехступенчатого подогрева показан в Т, s-диаграмме на рис. 117. Теплота жидкости в этом случае подводится не в котле и не в газовом экономайзере. Питательная вода подогревается паром, отби- [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...