Автомодельная тепловая конвекция

АВТОМОДЕЛЬНАЯ ТЕПЛОВАЯ КОНВЕКЦИЯ [c.159]

Автомодельная тепловая конвекция [c.169]

С помощью метода, рассмотренного в предыдущем параграфе, можно рассчитать распределение теплоотдачи по длине трубы при заданном законе изменения температуры стенки. Результаты такого расчета, в частности, покажут, наступает ли при заданном распределении 4 (л ) автомодельный или стабилизированный режим теплообмена. Однако вопрос о наступлении автомодельного режима для числа Нуссельта при изменении 1с по длине полезно исследовать в более общей форме, как это недавно сделал В. Д. Виленский [Л. 19]. Анализ проведем для случая стабилизированного течения жидкости с постоянными физическими свойствами в прямой трубе произвольного поперечного сечения. Тепловой поток вдоль оси, обусловленный теплопроводностью, предполагается малым по сравнению с тепловым потоком, обусловленным конвекцией. Принимается также, что внутренние источники тепла отсутствуют, а влияние диссипации пренебрежимо мало. [c.109]

Автомодельные режимы проникающей конвекции как частные решения уравнения распространения конвективного фронта. Для ряда специально заданных амплитуд теплового и импульсного источника соответствующие режимы распространения конвективного фронта можно получить, опираясь на теорию размерности, без использования соотношения (3.7). Покажем, что уравнение (3.7) не только включает в себя как частные решения все уже известные ранее зависимости, но также позволяет построить новые автомодельные режимы. [c.96]

В реальных условиях, когда источники имеют конечные размеры, автомодельные решепия могут претендовать па асимптотическое представление полей скорости и температуры на расстояниях, больших по сравнению с размерами источников. При этом ключевую роль играют интегралы сохранения импульса и тепла. Если тепловые процессы не сказываются на движении жидкости, как это предполагается при решении тепловой задачи для затопленной струи в гл. 4, то определяющими асимптотическое поведение величинами являются потоки как импульса, так и тепла. В случае естественной конвекции архимедовы силы создают распре-делепный источник импульса. В этих условиях импульс, вытекающий пз особой точки, не сохраняется и единствеаиой величиной, определяющей поведение решения вдали от источника, остается поток тепла. [c.160]

Отрыв пристенного течения и возникновение двухъячеистого режима конвекции, имеющие место в задаче о тепловом квадруполе, пе совсем обычны. Прежде-всего это, так сказать, автомодельный отрыв, и поэтому зона рециркуляции не замкнута. Далее, отрыв происходит непривычным образом — в течении вдоль плоскости к началу коордипат. [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...