Однородные источники тепла. Вертикальный слой

Однородные источники тепла. Вертикальный слой [c.166]

В этом и следующем параграфах обсуждается задача устойчивости конвективного течения в вертикальном и наклонном слоях жидкости с однородно распределенными по объему внутренними источниками тепла. [c.166]

На рис. 7.8.1 источник тепла помещен по вертикали в центре активной области. Такое приближение для однородного вертикального распределения в активной области оказывает пренебрежимо малое влияние на результаты расчетов. При размерах слоев и величинах теплопроводности, указанных на рис. 7.8.1 [145], тепловое сопротивление в активной области [c.267]

Одно из интересных обобщений задачи устойчивости конвективного течения в вертикальном слое с однородными источниками тепла изучено в работе [5]. В этой работе рассматривается случай, когда вертикальные границы слоя поддерживаются при разных постоянных температурах. Основное течение представляет собой, таким образом, суперпозицию симметричного течения, обусловленного однородным тепловыделением (25.5), и антисимметричного, создаваемого разностью температур границ (1.13). Спектральная амплитудная задача решалась методом степенных рядов. Расчеты проведены в интервале чисел Прандтля от 0,01 до 1000 Расчеты показывают, что взаимодействие двух компонент течения оказывается сравнительно простым и приводит к взаимнсй дестабилизации. В зависимости от числа Прандтля потеря устойчивости связана с гидродинамической либо волновой модами, причем на обеих ветвях фазовые скорости отрицательны и могут значительно отличаться по величине. [c.289]

Обсуд см теперь устойчивость конвективного течения жидкости с однородными внутренними источниками тепла в плоском слое, наклоненном к вертикали на угол а [12]. Наклон слоя создает в жидкости потенциально неустойчивую вертикальную стратификацию, что, в свою очередь, приводит в действие рэлеевский механизм неустойчивости. [c.175]

Остановимся еще на формулах, касающихся вектора турбулентного потока тепла д—- ppw T (т. е. фактически потока массы q=u p ) в турбулентной среде при наличии вертикальной термической (или плотностной) стратификации. В силу осредненного уравнения теплопроводности вертикальная компонента этого потока — q с рю Т в рассматриваемом нами случае однородного по горизонтали и стационарного режима без каких-либо объемных источников или стоков тепла будет постоянной и по горизонтали, и по высоте (в реальных условиях приземного или приводного слоя воздуха указанные условия, обеспечивающие постоянство обычно неплохо выполняются вплоть до высот порядка десятков метров). Поперечная горизонтальная компонента qy = ppv T потока тепла q должна быть равна нулю вследствие симметрии статистических характеристик турбулентности относительно направления средней скорости и- Но продольная компонента q Срри Т, вообще говоря, не обязана обращаться в нуль, и для нее из теории подобия получается соотношение qjq — я ) (z/L), где " р (С) — универсальная функция (причем можно ожидать, что г (Q < О при всех так как качественные соображения типа тех, которые лежат в основе полуэмпирической теории турбулентного переноса Прандтля, приводят к выводу, что g >> О и q <С 0 при dT/dz< .O Ti q0 при dTldz >0). Эти предсказания были недавно подтверждены одновременными прямыми измерениями величин q — [c.475]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...