Идеальный цикл быстрого сгорания

Идеальный цикл быстрого сгорания. ...................... 244 [c.156]

ИДЕАЛЬНЫМ ЦИКЛ БЫСТРОГО сгорания [c.244]

Идеальный цикл быстрого сгорания [c.247]

О КОЭФФИЦИЕНТЕ ПОЛЕЗНОГО ДЕЙСТВИЯ ИДЕАЛЬНОГО ЦИКЛА БЫСТРОГО СГОРАНИЯ ПРИ КОНЕЧНОЙ СКОРОСТИ ВЫДЕЛЕНИЯ ТЕПЛА= [c.289]

Термический к. п. д. идеального цикла быстрого сгорания (рис. 1) выражается общеизвестной формулой [c.289]

По уравнению (11) индикаторный к. п. д. в самом обп] ем случае определяется двумя параметрами 1) коэффициентом выделения активного тепла показывающим, какая доля располагаемого тепла сообщена в цикле рабочему телу, и 2) приведенной степенью сжатия ei, определяющей степень использования активного тепла в работу. При этом коэффициент использования тепла ф достигает максимальной величины Фтах. = 1 только В идеальном цикле быстрого сгорания (цикл Отто) при условии, что действительное рабочее тело имеет теплоемкость, не зависящую от температуры, т. е. ф учитывает (оценивает) и закон сообщения тепла рабочему телу и теплоемкость рабочего тела. [c.300]

В работе О тепловом расчете двигателя приводится оригинальный метод расчета цикла, базирующийся на составлении замкнутого теплового баланса, и обосновывается положение о практической независимости индикаторного к. п. д. правильно отрегулированного двигателя от коэффициента наполнения и внешнего давления. Доказывается, что индикаторный к.п.д. определяется степенью сжатия и коэффициентом (количеством) потерянного тепла. Этот же вопрос рассматривается и в работе Идеальный цикл быстрого сгорания (1927), посвященной расчету индикаторного к.п.д. цикла с учетом зависимости теплоемкости рабочего тела от температуры, влияния остаточных газов и теплообмена со стенками. Обе последние работы имели большое значение не только как теоретические основы построения характеристик двигателей, но и при практическом определении возможных путей повышения эффективности поршневых двигателей. [c.407]

Идеальный цикл быстрого сгорания..........................................1927, 1977 [c.426]

Если предположить, что сжатие и расширение по кривым 1-2 3-4 на рис. 3 происходят адиабатически, а сообщение тепла Ql я отбор тепла —Q2 совершается мгновенно, то рис. 3 дает идеальную схему работы теплового двигателя по циклу быстрого сгорания — цикл Отто. Осуществить идеальный цикл в цилиндре двигателя (рис. 1) было бы возможно в том случае, если бы стенки цилиндра и поршня были непроницаемы для тепла, не было бы трения между поршнем и цилиндром и, наконец, [c.160]

Идеальным циклом двигателя внутреннего сгорания, работаюгцего по циклу Отто, будем называть такой процесс работы двигателя, при котором сжатие и расширение рабочей смеси происходит адиабатически, а нагревание и охлаждение смеси осуществляется при постоянном объеме. На рис. 1 дана диаграмма идеального цикла быстрого сгорания 1-2 — адиабата сжатия, 2-3 — нагревание смеси при V = V = onst (сгорание смеси), 3-4 — адиабата расширения, 4 i — охлаждение смеси [c.244]

Дальнейшему развитию теории поршневых двигателей посвящены помещенные в настоящем издании работы О тепловом расчете двигателя ( Техника воздушного флота , 1927, № 2) и Идеальный цикл быстрого сгорания (литогр. издание ВВА им. И. Е. Жуковского, 1927). В первой из работ на основании оригинального расчета цикла, базирующегося на составлении замкнутого теплового баланса, впервые теоретически обосновывается положение о том, что индикаторный к. п. д. правильно отрегулированного двигателя практически не зависит от коэффициента наполнения и внешнего давления и в основном определяется степенью сжатия и коэффициентом потерянного тепла. Некоторые из этих вопросов более подробно анализируются в работе Идеальный цикл быстрого сгорания . Работа посвящена расчету индикаторного к. п. д. цикла с учетом зависимости теплоемкости рабочего тела от температуры, влияния остаточных газов и теплообмена со стенками. Обе работы имели большое практическое значение не только как теоретические основы построения характеристик двигателей, но и при определении возможных путей повышения эффективности поршневых двигателей. [c.310]

Для сравнения различных циклов обратимся к изображению идеального процесса, происходяш его в двигателе, в координатах Т vl S. По оси абсцисс будем откладывать энтропию рабочего тела S, а по оси ординат его абсолютную температуру Т. Цикл быстрого сгорания, представленный на рис. 3 в координатах риг , изобразится тогда так, как указано на рис. 7, если принять за нуль энтропии величину ее, соответствующую состоянию рабочего тела в точке 1. На рис. 3 и 7 соответственные точки обозначены одними и теми же цифрами, так что прямая 1-2 дает адиабатическое сжатие, 2-3 — нагревание при v = onst и т.д. Бесконечно малая плош адь b de, как нетрудно видеть, пропорциональна количеству тепла, затраченному при нагревании тела от точки с до d. Действительно, [c.164]

В приведенных диаграммах трех идеальных циклов различными являются только процессы подвода тепла. В цикле быстрого сгорания этому процессу соответствует изохора С2, в цикле постепенного сгорания — изобара сг и изохора сг и изобара г г — в смешанном цикле. Процессы ас к гЬ во всех рассматриваемых циклах являются соответственно адиабатами сжатия и расширения, а процессы Ьа — изохорами отвода тепла низшему источнику, после чего газы снова достигают состояния, характеризуемого параметрами Рд, Vа и [c.256]

Цикл Отто, или цикл быстрого сгорания, соответствующий идеальному циклу с подводом тепла по изохоре. Цикл был разработан французом Бо де Роча в 1862 г. и применен позднее в своем двигателе немецким инженером Николасом Отто. [c.53]

Цикл две с изохорным подводом теплоты, или цикл Отто (названный по имени немецкого конструктора Н. А. Отто), является идеальным для всех карбюраторных и газовых двигателей. На рис. 9.3, а изображена действительная индикаторная диаграмма четырехтактного двигателя с быстрым сгоранием рабочей смеси при V = onst. Рассмотри.м работу двигателя по циклу Отто. [c.172]

В результате исследования идеальных циклов можно сделать вывод, что затяжной процесс сгорания (подвод теплоты при р=соп51) уменьшает к. п. д., а быстрый процесс сгорания (подвод теплоты при и=соп81), наоборот, увеличивает его, причем первый случай связан с уменьшением максимального давления газов, а второй — с увеличением этого давления. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...