Максимум энтропии для квантовых ансамблей

Б. Максимум энтропии для квантовых ансамблей [c.76]

Но и квантовая частица может находиться в смешанном состоянии это просто случайно выбранный представитель из статистического ансамбля с некоторым распределением вероятностей по отдельным состояниям, которые можно назвать чистыми. Частица в смешанном состоянии взаимодействует с внешним миром так, как будто не весь ее информационный потенциал принимает участие в таком взаимодействии. В пределе максимума энтропии и минимума информации для квантовой частицы также применимо термодинамическое описание в терминах температуры и энтропии. [c.84]

Статистич. сумма Z (V, х, Т) большого канонич. ансамбля квантовой статистики определяет термодинамич. потенциал Я1 в переменных V, Т Q— — kT п Z (V, (А, Т). Все Г. р. соответствуют максимуму инфор-мац. энтропии (см. Энтропия) при разл. дополнит, условиях м и к р о к а U о н и ч. Г. р.— при пост, числе частиц и энергии канонич. Г. р.— при пост, число частит и заданной ср. энергии большое канонич. Г. р.— при заданных ср. энергии и ср. числе частиц. Т. о., все Г. р. являются наиб, вероятными распределениями, но при разл. условиях. [c.453]

Рассмотрим теперь систему с фиксированным объемом V, находящуюся в контакте с термостатом, который служит также резервуаром частиц. Равновесное состояние такой системы описывается большим каноническим ансамблем а соответствующее статистическое распределение (классическое или квантовое) называется большим каноническим распределением. Мы получим это распределение, исходя из принципа максимума информационной энтропии. [c.59]

Отметим, что, в отличие от (4.2.14) и уравнений более высокого порядка, уравнение (4.2.13) для одночастичной матрицы плотности не содержит источника из-за условия самосогласования (4.2.10). Чтобы явно найти источники в остальных уравнениях цепочки, нужно задать форму квазиравновесного статистического оператора. Следуя общей идеологии метода статистических ансамблей, Qq t) можно найти из условия максимума информационной энтропии при заданных средних значениях некоторых базисных динамических переменных. Простейшее предположение состоит в том, что одночастичная матрица плотности (4.2.2) является единственной наблюдаемой, которая характеризует неравновесное состояние системы. Тогда мы возвращаемся к ква-зиравновесному статистическому оператору (4.1.32), описывающему идеальный квантовый газ. Мы пока ограничимся только этим случаем. Более общие выражения для квазиравновесных распределений будут рассмотрены в следующем параграфе. [c.268]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...