Задание микросостояния квантовой системы

Задание N наборов квантовых чисел (/ii, 2. з) полностью определяет состояние газа. Задание микросостояния системы свелось к описанию квантового состояния каждой частицы. [c.28]

Введем понятие статистического ансамбля систем. Вместо одной системы можно наблюдать большое число (в пределе бесконечное) таких одинаковых систем. Причем каждая из них будет находиться в одном из возможных для исследуемой системы микросостояний. Нас будет интересовать, как часто среди членов ансамбля встречаются объекты, представляющие какое-нибудь микросостояние изучаемой системы. Обозначим через число систем в /-м квантовом состоянии и через JV число членов ансамбля. Тогда вероятность обнаружить какую-нибудь систему в заданном состоянии будет равна [c.33]

При наличии взаимодействия система с течением времени будет переходить из одного микросостояния в другое. Строго говоря, состояние системы не стационарно, и поэтому согласно квантовой механике ее энергия не имеет определенного значения. Однако неопределенность энергии макроскопической системы настолько мала, что ее можно считать заданной. Кроме того, справедливо приближенное равенство [c.29]

Очевидно, что данный результат будет всегда иметь место, если система состоит из двух одинаковых подсистем. Но в квантовой механике молекулы не просто одинаковые, они тождественны, и поэтому невозможно различить состояния системы, отличающиеся перестановкой частиц по квантовым состояниям. Как следствие тождественности частиц действительное число микросостояний системы при заданных значениях энергий и будет вдвое меньше произведения S ( i)S ( 2)- Таким образом, [c.133]

Действительно, понятие вероятности вообще может быть введено в картину классической механики чисто внешним образом, в том смысле, что хотя и можно, например, предпо-ложить, что микросостояния в фазовом пространстве распределены по определенному вероятному закону, но нельзя в терминах классической механики определить те физические условия, при которых этот закон распределения будет проявляться на опыте. Иначе говоря, в классической механике не может быть определена соответствующая данному понятию вероятности категория испытаний, не могут быть определены соответствующие условия опы-т а. Все применения теории вероятностей характеризуются некоторой принципиальной однородностью уело-ВИЙ испытаний, приводящих, вообще говоря, к различным результатам. Эта однородность выражает то общее свойство испытаний, которое характеризуется одинаковым для всех испытаний распределением вероятностей. В случае максимально полного опыта в квантовой механике эта принципиальная однородность выражается полной принципиальной тождественностью условий опытов, производимых с одинаковыми Т-функциями. Наоборот, в классической механике в силу отмеченной в 11 однозначности уравнений, результаты испытания и условия опыта содержат одно и то же. Если, например, испытание заключается в определении положения системы в фазовом пространстве в момент t = то очевидно, что результаты испытания однозначно определяются условиями опыта при t = так как в терминах классической механики эти условия могут задаваться лишь при помощи точного или приближенного задания положения системы в этот момент Результаты испытаний целиком определяются подбором условий опытов и содержат ровно столько же, сколько и эти условия. Очевидно, что тождество условий испытаний и результатов [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...