Характеристика плоских голограмм

ХАРАКТЕРИСТИКА ПЛОСКИХ ГОЛОГРАММ [c.74]

Уже отмечалось, что волновой процесс (реальный или записанный без искажений) несет в себе информации больше, чем записанное плоское изображение, и различие заключается прежде всего в информации о распределении света по направлениям. Можно, однако, показать, что предел объема записанной информации определяется размером поверхности, на которой она записана, и либо разрешаюш,ей способностью материала, если она является ограничивающим фактором, либо длиной волны падающего света. Ограниченность размера и разрешающей способности материала, на котором записана голограмма, приводят к некоторой неопределенности в направлениях распространения волны и к увеличению элементов разрешения изображения объекта. В предельном случае общее число различимых деталей плоской проекции объекта и направлений распространения света приближается к предельному числу элементов, различаемых на светочувствительном материале. То же относится и к линзовой оптической системе. Хотя ограниченность информационной емкости светочувствительного материала и не позволяет передать больше информации, потери информации при разных способах записи (голографическом или линзовом) могут быть различны. Преимущество здесь остается за тем видом записи, который лучше согласован с характеристиками светочувствительного материала. [c.123]

Это уравнение определяет зависимость эффективности плоской амплитудной голограммы от крутизны рабочей характеристики в рабочей точке и глубины модуляции. [c.68]

Важнейшей характеристикой является дифракционная эффективность голограммы. Под дифракционной эффективностью понимается отношение интенсивности первого дифракционного максимума в восстановленной волне к интенсивности падающего пучка г = (/о//) 100%. Различают следующие типы голограмм плоские амплитудные и фазовые голограммы, объемные фазовые и амплитудные голограммы. Те или иные типы голограмм могут быть получены на различных светочувствительных материалах. Дифракционная эффективность зависит не только от типа голограммы, но и от свойств светочувствительного материала. Если светочувствительный материал имеет линейные характеристики зависимости коэффициента пропускания t от экспозиции Я, то при контрасте, равном единице, плоская ам- [c.387]

Дифракционная эффективность плоских амплитудных голограмм зависит от крутизны передаточной характеристики регистрирующей среды и глубины модуляции. При условии идеальной передаточной характеристики регистрирующего материала максимальная дифракционная эффективность плоских амплитудных голограмм равна приблизительно 6 %. [c.305]

Контраст интерферограмм, реконструируемых в белом свете и в монохроматическом излучении, визуально представляется одинаковым. Это подтвердилось и при проведении сравнительного анализа путем фотомет-рирования соответствующих снимков. Был получен набор двукратно экспонированных голограмм сфокусированных изображений для случая поворота плоской металлической пластинки. Изображения ингерферо-грамм, восстановленные при освещении полученных голограмм излучением лазера и протяженным источником белого света, регистрировались на черно-белую пленку таким образом, чтобы плотность почернения снимков была одинаковой при коэффшшенте контрастности 2 (что соответствует использованию линейного участка характеристики фотоэмульсии). Примерно одинаковая интенсивность регистрируемых изображений обеспечивалось путем ослабления более яркого лазерного излучения с помощью нейтральных фильтров, хотя абсолютное равенство интенсивностей, конечно, не достигалось. [c.62]

Г. Когельник (США) разработал теорию дифракции света на трехмерных голограммах с простой голограммной структурой, образованной двумя плоскими волнами, и не только качественно оценил, но и выразил количественно такие важные характеристики голограмм, как зависимость дифракционной эффективности от глубины модуляции коэффициентов преломления и поглощения света, толщины слоя голограммы, направления опорных и объектных пучков при получении голограммы. Он также вывел математические выражения для определения таких важных свойств голограмм, как угловая и спектральная селективность. При этом, в отличие от результатов многих исследований других авторов, полученных в кинематическом приближении, выражения Г. Когельника выведены для произвольных значений амплитуд дифрагированных волн, в том числе больших, чем амплитуда прошедшей волны нулевого порядка. Авторами был применен метод линеаризации процессов образования сложных голограммных структур и дифракции света на таких структурах, позволяющий распространить выражения, полученные для простейших структур, на случаи сложных структур реальных изобразительных голограмм. [c.7]

Это уравнение голограммы Фурье, полученной по схеме рис. 36. Оно представляет собой связь амплитудного пропускания голограммы с пространственно-частотными характеристиками голографируемого плоского предмета. [c.114]

Легко понять, как с помощью такой голограммы можно воспроизвести записанную на ней предметную волну. Направим на голограмму восстанавливающую волну, идентичную с опорной волной 2. использовавшейся при записи (рис. 7.34,6). В результате ее дифракции на решетке с синусоидальным пропусканием возникают (см. 6.5) три плоские волны одна из них соответствует главному максимуму порядка т=0 и распространяется в направлении падающей волны, две другие — главным максимумам порядка т = = 1. Наибольший интерес для голографии представляет волна с т=1. Ее направление 0 определяется условием з1п0=Я,. Так как =Я,/5>п0, то 0 = 0, т.е. направление этой волны (как и все остальные характеристики) точно такое же, как у предметной волны 1 при записи голограммы. Попадая в глаз наблюдателя при рассматривании голограммы, восстановленная волна вызывает при [c.379]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...