Закон сохранения энергии и соотношения взаимности

ЗАКОН СОХРАНЕНИЯ ЭНЕРГИИ И СООТНОШЕНИЯ ВЗАИМНОСТИ [c.22]

Из соотношений взаимности для R, Т, Т и закона сохранения энергии получаем при и < (1 sin ф) [c.108]

Как и в случае f-поля-ризации, W- (2 0 30°) = Wti (3 0 35°15 ) = Wtx (4 0 37°45 ) = О, что является следствием соотношений взаимности и геометрического резонанса I. С помощью этих результатов и закона сохранения энергии можно объяснить, почему (2 0 45°) = (2 0 б0 ) = 1. [c.152]

Сточки зрения применения решеток в спектральных приборах наибольший интерес представляют описанные выше области высокой концентрации излучения и поляризующее действие решетки в этих областях. Данные о величине и положении максимумов для ряда углов наклона граней приведены в табл. 2. Относительная доля энергии W вторичного поля, приходящаяся на л-й порядок спектра, для приведенных в таблице значений Я // при Я-поляризации всегда равна единице. Значения XJI вычисляются из условий существования геометрических резонансов I и II. Исключение составляет случай п = 1 для всех ijj, когда существование второго максимума обусловлено одновременным выполнением соотношений взаимности и закона сохранения энергии. Для неполяризованного излучения коэффициент отражения можно получить как среднее арифметическое из коэффи- [c.190]

Из соотношений взаимности следует, что амплитуды Oq, инвариантны относительно знака угла падения ф. При и < (1 + sin ф1) согласно закону сохранения энергии и feg Bq не зависят от знака ф. Таким образом, в рассматриваемом диапазоне при отклонении угла падения от нуля на малое значение основные дифракционные характеристики изменятся на величину порядка ф . Это приводит к тому, что при малых углах падения можно пользоваться данными, приведенными на рис. 138—140 для приближенного определения характеристик поляризаторов. При этом из рассмотрения следует исключить те области параметров, которые лежат в окрестности линий полного отражения, определяемых уравнениями вида (2.50), (2.51). [c.206]

Всякого рода соображения о взаимностных связях между полями, создаваемыми различными источниками, широко используются в электродинамике. Важную роль они играют при анализе свойств матриц рассеяния волн на периодических структурах при этом соотношения взаимности не определяют связь между значениями поля в некоторых точках пространства, а воплощаются в виде определенных связей между коэффициентами матриц преобразования различных волн друг в друга. Соотношения взаимности уже сами по себе содержат как следствия ряд основополагающих физических результатов. Укажем, например, на важный в теоретическом и прикладном плане закон инвариантности коэффициента отражения на нулевой гармонике по отношению к знаку угла падения волны на решетку. Во многих задачах соотношения взаимности совместно с законом сохранения энергии дают возможность еще до решения соответствующих граничных задач рассмотреть ряд конкретных ситуаций и априори проанализировать зависимость коэффициентов отражения и прохождения от основных геометрических параметров. [c.26]

V/ < 2 кривые для Е- и Я-поля-ризаций с двух сторон от нормали идентичны, причем максимум для Я-поляризации значительно шире, чем для Е. При ф > I 19° 30 I из всех гармоник над решеткой лишь две являются однородными, поэтому закон сохранения энергии совместно с соотношениями взаимности обеспечивает отмеченную симметрию кривых. Как показано в гл. I, коэффициент отражения в нулевом порядке для обеих поляризаций не должен зависеть от знака угла падения волны на решетку. Поскольку в области 2/3 < // < 2 для автоколлимации существует один спектральный порядок, согласно закону сохранения энергии в указанном диапазоне длин волн отражение в первый порядок также не зависит от того, с какой стороны излучение падает на эше-летт, и кривые с двух сторон от нормали должны быть полностью идентичны (рис. 126—129). Сказанное справедливо и для у фО. При этом коротковолновая граница указанной области располагается не при кИ = 2/3, а при ХИ = 0,721 для 7 = 10° и при И — 0,773 для 7 = 20°. [c.186]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...