Прочие оптические системы

Влияние линейного увеличения в зрачках Рр на освещенность изображения можно оценить с помощью рис. 97, где показаны кривые, характеризующие изменение значений Pip/(Pp — Р) , пропорциональных освещенности изображения, при изменении линейного увеличения р для Рр = 0,7 и Рр = 1,5 при прочих одинаковых условиях. Например, для р = —1 при изменении линейного увеличения в зрачках с 0,7 до 1,5 освещенность возрастает в 2,2 раза. Определим освещенность изображения, получаемого на оси оптической системы, для входного зрачка, имеющего форму кольца. Этот случай имеет место в зеркальных и зеркально-линзовых системах, когда центральная часть зрачка экранируется (см. рис. 6). [c.127]

Глава заканчивается кратким введением в теорию оптического зондирования системы атмосфера — подстилающая поверхность. Для схемы касательного зондирования выводится интегральное уравнение относительно функции распределения величины по поверхности и обсуждается алгоритм его численного решения. Интересно при этом заметить, что для нахождения указанного распределения в принципе может быть выведено несколько подобных уравнений, отличающихся своими ядрами и соответствующих различным семействам линий визирования (то же самое геометрическим схемам). В результате оказывается возможной постановка задачи о выборе наилучшей схемы зондирования альбедо подстилающей поверхности при прочих равных условиях. Имеется в виду выбор того интегрального уравнения, которое лучше обусловлено относительно искомого распределения и, следовательно, в меньшей степени зависит от ошибок оптических измерений и принятых априорных допущений. [c.149]

С (г), ф, /], р = 1,. .. является сильно сходящейся, даже если исходная последовательность оптических характеристик т р)(г), р=1,. . . сходится слабо. Значит, требования к точности задания профилей т(г) при вычислении ядра K[D,Q) могут быть существенно ослаблены при прочих равных условиях. Указанное свойство имеет также первостепенное значение для сходимости итерационных процедур, лежащих в основе программных комплексов обработки оптической информации. Необходимо отметить, что все сказанное выше о свойствах ядра К[0 0) в полной мере относится и к функционалу Я(0,Р), играющему роль функции источника в уравнениях переноса вдоль секущих. На этом можно закончить анализ свойств интегрального уравнения (3.72) как теоретической основы дистанционного исследования оптических свойств земной поверхности с использованием данных зондирования системы атмосфера — подстилающая поверхность. [c.221]

Сферическая аберрация есть единственная из геометрических аберраций, остающаяся и в том случае, когда точка-объект находится на главной оптической оси системы. Все прочие геометрические аберрации в этом случае исчезают. Это верно в любом приближении, а не только для аберраций третьего порядка. [c.103]

В настоящее время (1990-е гг.) существует много разл. лазеров, работающих во всех диапазонах спектра — от рентгеновского до далёкого инфракрасного. Однако применение лазерных усилителей в оптич, приборах до сих пор весьма ограничено. Связано это с тем, что усилители в лазерах и оптич. системах используются по-разному. В лазерах обычно стремятся получить предельно высокую направленность излучения, применяя для этого оптические резонаторы и ограничивая число генерируемых мод. В оптич. системах обычно требуется передать болыпой объём информации, заложенный в распределении амплитуд и фаз (иногда и поляризации) по полю зрения, на к-ром укладывается порядка 10 разрешаемых элементов. Такая много-канальность и есть одно из осн. преимуществ оптич. систем с У. я. Это накладывает дополнит, требования на У. я. для оптич. приборов, к-рый должен обладать большой угл. апертурой, чтобы пропустить большой объём информации, обеспечивать значит, усиление за один проход усиливающей среды и, естественно, не должен вносить искажений в усиливаемые световые поля. Достижение высокого усиления (а желательно иметь коэф. усиления 0,1 — 1,0 сми составляет осн. трудность на пути создания лазерных У. я. для оптич. систем. Высокий коэф. усиления (при прочих равных условиях) легче получить для узкого спектрального интервала и в коротких импульсах. [c.243]

При построении характеристик светорассеяния системами частиц в качестве определяющего геометрического параметра молено использовать площадь их проекции р к) на плоскость, перпендикулярную направлению, определяемому волновым вектором падающей оптической волны к. Сечение рассеяния индивидуальной частицей в этом случае выразится произведением этой площади на соответствующий фактор эффективности рассеяния, который, помимо всего прочего, является функцией угла рассеяния Поскольку сечение рассеяния всего ансамбля частиц — аддитивная функция числа частиц при условии независимости рассеивателей, то открывается конструктивная возможность введения многомерных распределений и построения интегральных представлений для Jiapaктepи тик светорассеяния системами частиц. Соответствую- [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...