Сравнение лазерного и теплового излучений

Сравнение рис. 7.1, а и 7.1, б делает наглядным глубокое различие между лазерным и тепловым излучением. [c.447]

Сравнение лазерного и теплового излучений [c.472]

Другой важной особенностью лазеров является очень высокая плотность энергии их излучения по сравнению с обычными источниками. Последние ограничиваются температурами эквивалентных АЧТ всего в несколько тысяч градусов, в то время как плотности энергии в лазерных пучках соответствуют температуре АЧТ, превышающей К- В действительности, когда мы попытаемся описать населенность возбужденного состояния как некоторое тепловое равновесное распределение, окажется, что такое распределение должно характеризоваться отрицательной температурой. Последнее обстоятельство не должно смущать читателя, поскольку нельзя описывать неравновесное состояние лазерной среды с использованием каких-либо равновесных параметров. Таким образом, мы видим, что лазерное излучение (от ИК- до УФ-диапазона) имеет качественные отличия от излучения обычных источников. [c.164]

Физический механизм, обусловливающий явление теплового расплывания (разрушения структуры) лазерного пучка на протяженной трассе с газовым поглощением, заключается в перераспределении плотности воздуха в области лазерного нагрева и возникновении вследствие этого регулярных и случайных газовых линз. Характеристики газовых линз, а вместе с ними и конкретные эффекты проявления теплового расплывания зависят от режима теп-лопереноса в среде, длительности воздействия, а также профиля плотности мощности излучения в сечении пучка. Математическая постановка задачи [9, 13, 36, 46, 47, 62, 63, 70, 72, 80, 86] сводится к системе уравнений, включающей уравнение квазиоптики для медленно меняющейся по сравнению с частотой излучения комплексной амплитуды поля Е (см. 1.10) [c.26]

Нестациопарная интерференция наблюдается только при достаточно высокой яркости источников света. Критерием является число фотонов в объёме когерентности к-рое должно бьггь не слишком малым по сравнению с1. Практически нестационарная интерференция имеет место только с лазерными источниками. Очень слабые проявления остаточной нестационарной интерференции в полях тепловых источников света наблюдаются в экспериментах по спектроскопии шумов излучения и но корреляции интенсивностей. Для их тсоретнч. описания помимо рассмотренной К. с. вводится когерентность второго порядка., выражающаяся через ф-ции корреляции уже ие полей, а интенсивностей (см. Квантовая оптика, Квантовая когерентность). [c.396]

Другим недостатком при расчете сечений процессов с большой степенью нелинейности К являются очень большие поправки, учитывающие немонохроматичность излучения. Они, как правило, вводятся, исходя из априорного предположения о близости многомодового лазерного излучения к излучению теплового источника без должного для этого обоснования. При этом учет немохроматичности приводит к фактору дк = в величине /f-фотонного сечения ионизации по сравнению со случаем монохроматического поля (разд. 3.6). При больших значениях К такая процедура может приводить к большим ошибкам. Таким образом, лишь эксперименты, в которых для ионизации атомов благородных газов используется ультрафиолетовое излучение, и, следовательно, величина К относительно невелика, дают достаточно достоверную информацию о прямом процессе ионизации. [c.133]

Прежде всего рассмотрим воздействие лазерного излучения на газ в тепловом равновесии. Будем считать, что функция формы линии 10 (со) для разрешенного перехода задается доплеровским распределением (ср. п. 3.112). Падающее лазерное излучение можно считать монохроматическим в том смысле, что ширина его линии мала по сравнению с доплеровской шириной и мала также по сравнению с однородной шириной линии. Если частота йL лазерного излучения больше частоты сою центральной линии и если разность ( >1 — сою) не превосходит сущостзенко доплеровскую ширину, то может [c.311]

Необходимо иметь в виду, что импульс излучения твердотельных лазеров состоит из отдельных импульсов длительностью около 1 мкс с периодом следования в несколько микросекунд (т. е. пичковая структура импульса). Наличие такой структуры приводит к превышению в несколько раз пиковых значений теплового потока в свариваемой детали по сравнению со средним его значением. При этом могут быть легко созданы условия для интенсивного испарения металла. Действие пичковой структуры лазерного излучения можно существенно ослабить, применив сферический резонатор в ОКГ вместо плоскопараллельного. При определенной геометрии сферического резонатора можно даже получить беспичковую структуру излучения. [c.54]

Оптическая генерация мощных акустических импульсов в газах и конденсированных средах. Из перечисленных в конце предьщущего пункта источников генерации звука при оптическом возбуждении рассмотрим один, наиболее важный и широко распространенный, — тепловое расширение области твердотельной мишени, нагреваемой импульсным или модулированным лазерным излучением [36]. Именно этот термоупругий метод генерации мощных акустических волн находит в последнее время все более широкое применение [37, 38]. Преимуществами такого метода по сравнению с традиционными являются бесконтактность, дистанционность. Диаграммой направленности такой оптико-акустической антенны можно управлять, варьируя параметры лазерного воздействия (например, X и условия фокусировки) [39]. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...