Частный случай теоремы кинетической энергии

Частный случай теоремы кинетической энергии. Допустим, наконец, что связи не зависят от времени. Тогда среди перемещений, допускаемых связями, находится действительное перемещение дх.,, (1у , дг и в уравнении (12) можно заменить 8 у,, через дх.,, ду , йг . [c.273]

Это — частный случай теоремы кинетической энергии (п. 336), [c.273]

Частный случай теоремы об изменении кинетической энергии при ударе нашел Л Карно ). Он доказал эту теорему, предполагая, что коэффициент восстановления равен нулю. [c.469]

Разности Vi — и и v — и. можно назвать потерянными скоростями тел А -и В. Полученный нами результат представляет частный случай теоремы Карно потеря кинетической энергии системы при неупругом ударе равна кинетической энергии системы, соответствующей потерянным скоростям. [c.312]

Теорема об изменении кинетической энергии представляет собой частный случай общего закона сохранения энергии. Работа, входящая в математическое выражение этой теоремы, является проявлением той части кинетической энергии, которая преобразуется в другие формы энергии. [c.384]

Теорема Тэта и Томсона (п. 147, 2°). Если из различных точек Mq поверхности S по нормалям к ней начинают двигаться одинаковые материальные точки, для каждой из которых силовая функция есть U, а настоящая кинетической энергии есть h, и если на каждой траектории взять дугу такую, что действие на участке от до Mi этой траектории имеет определенное значение, одинаковое для всех траекторий, то геометрическим местом точек Ml будет поверхность Si, нормальная к траекториям. Важный частный случай этой теоремы получится, если предположить, что поверхность S вырождается в сферу с нулевым радиусом. Тогда все траектории будут выходить из одной определенной точки Мц со скоростью, определенной по величине, но переменного направления. [c.463]

Третья и обобщенная теоремы Карно. У систем с идеальными обратимыми связями кинетическая энергия за обе фазы удара, как правило, уменьшается исключением является случай только абсолютно упругого удара, когда она остается без изменений. В этом состоит так называемая третья теорема Карно. Мы не останавливаемся на ее доказательстве в общем случае. Отметим только, что в частном случае соударения двух абсолютно гладких тел эта теорема была получена ранее в п. 203. [c.450]

Часто отмечалось для частных случаев бегущих волн, что потенциальная и кинетическая энергии равны. Но я не могу вспомнить ни одного общего исследования по этому вопросу. Эта теорема обычно несправедлива для отдельных частей среды ), и ее следует понимать как относящуюся либо к целому числу длин волн, либо к области пространства, настолько значительной, что можно не учитывать остающиеся дробные части волн. В качестве хорошего примера, позволяющего проникнуть в сущность вопроса, приведу случай равномерно растянутой круглой мембраны Теория звука, 200), колеблющейся с данным числом узловых окружностей и диаметров. Основные типы колебаний не определяются полностью вследствие симметрии, так как любой диаметр может быть [c.498]

В частных случата некоторые из векторов, а возможно и все, равны нулю или настолько малы, что ими можно пренебречь. Для составления уравнения движения машинного агрегата используется теорема об изменении кинетической энергии механизма как система твердых тел с учетом принхщпа затвердевания (переменную массу выносят за знак дифференцирования как постоянную величину и оператор отмечают звездочкой.) Для этого случая [c.496]

Это утверждение — следствие коммутируемости функций Нх,..., Не С нетеровыми интегралами и функциями Казимира. Поскольку к функциям Нх,..., Я можно добавить кинетическую энергию, то теорема 4 — обобщение свойства Г вихревой теории волчка. Рассмотрим важный частный случай, когда [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...