Область пристенного течения закрученного потока

ОБЛАСТЬ ПРИСТЕННОГО ТЕЧЕНИЯ ЗАКРУЧЕННОГО ПОТОКА [c.54]

Анализ профиля осевой скорости показывает, что закрученное течение в цилиндрическом канале представляет собой сложный поток с непрерьшным характером изменения локальных параметров по сечению канала. Такой поток содержит элементы более простых типов течения — область пристенного течения, приосевую область обратного течения или провал осевой скорости и расположенную между ними зону циркуляционного течения. Для таких потоков модель расчета пограничный слой невязкий поток является неприменимой. [c.40]

Отсюда следует вывод о том, что в закрученных потоках профиль осевой скорости в области пристенного течения [c.122]

Анализ уравнения (9.24) показывает, что в координатах ( Р, 1ёУ) изменение суммарной скорости в области пристенного течения соответствует линейной зависимости. Следовательно, измеряя экспериментально профиль суммарной скорости в этой области закрученного потока и представляя его в координатах 1Р, lgy можно определить численные значения коэффициентов [c.180]

Халатов А. А. Расчет характеристик закрученного потока в области пристенного течения цилиндрического канала. В кн. Промышленная теплотехника. Киев Наукова думка , 1980, № 1, с. 57—61. [c.195]

Опытные данные по структуре закрученного потока со вду-вом позволили также выявить некоторые закономерности пристенного течения. Анализ гипотезы Прандтля при допущениях, аналогичных осевому течению [ 26], позволяет записать следующее уравнение для распределения осевой скорости в области поверхности канала [c.71]

Экспериментальное исследование локальной структуры закрученного потока в пристенной области канала выполнено в условиях, описанных в разд. 2.1. Поле скоростей зондировалось с помощью термоанемометра, в опытах использовались однониточные датчики с прямой нитью из позолоченного вольфрама длиной 1...2 мм и диаметром 6...8 микрон. Точность линейного перемещения зонда составляла 0,01 мм, углового — 1°. Все измерения проводились на основном участке канала, где область пристенного течения имеет достаточно большзло толщину (л>15). [c.54]

В качестве примера рассмотрим предельный относительный закон трения, при этом в качестве эталона , по отношению к которому вьшолняется сравнительный анализ, будем использовать квазиизотермическое безградиентное течение на плоской пластине [ 25]. Закрученный поток будем анализировать только в области пристенного течения, где вьшолняется логарифмический закон скорости (гл. 2). Первое уравнение (5.28). представим в следующем виде [c.118]

Анализ зфавнений (9.39), (9.40) показьгаает, что при течении закрученного потока в каналах нарушение аналогии может быть обусловлено отличием чисел и Рд от единицы, а также различным характером распределения касательного напряжения трения, тепловых и массовых потоков поперек области пристенного течения. Ниже представлен анализ аналогии между переносом теплоты, массы и количества движения, основанный на опьпных данных, полученных авторами (см. гл. 2, 6, 7, 8). [c.187]

Анализ первичных данных по течению закрученного потока в цилиндрическом канале показывает, что абсолютные значения па-раме1ра продольного градиента давления в области пристенного те- [c.187]

Аналогичные выводы следуют из анализа результатов исследования массообмена. На рис 9.12 показано изменение относительной функции массообменаё д [см. формулу (8.6)] по углу закрутки 1р (линия 1), найденное опытным путем при испарении пленки воды с внутренней поверхности трубы в закрученный поток. Линия д построена с помощью формулы (8.5) с учетом того, что в закрученном потоке осевая скорость в пристенной области существенно больше среднерасходной, а линия 2 — с учетом того, что в закрученном потоке скорость газа в пристенной области возрастает не только за счет осевой, но и за счет вращательной составляющей скорости. Сравнение опьп ных и расчетных данных показывает, что увеличение интенсивности массоотдачи в закрученном потоке обусловлено не только увеличением скорости газа в пристенной области, но и повьппенной интенсивностью турбулентности и макровихревыми течениями. [c.189]

На рис. 7.4г,д представлены данные для нестационарных закрученных потоков, где наблюдалось ярко выраженное явление прецессии вихревого ядра. В этом случае при определении Мо и / в формулах (7.6) и (7.7) осреднение проводилось еще и по времени. Анализ представленных данных убеждает, что винтовая симметрия реализуется практически во всей области течения, за исключением области вблизи стенок трубы. В этой зоне существенным становится влияние вязкости, которая обнаруживает себя через образование пограничного слоя и пристенных вихрей Гертлера. Незначите п>ное различие в основной области течения не выходит за рамки точности измерений. [c.398]

Внутреннее закрученное движение характеризуется еще одной важной особенностью. Поскольку поток движения по винтовой линии, то в пристенной области имеет место течение, аналогичное обтеканию вогнутой поверхности. Радиус ее кривизны не является постоянным, а определяется углом закрутки потока на поверхности канала. Около вогнутой поверхности, как известно, обменные процессы усиливаются, а в непосредст- [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...