Горение частиц унитарного топлива

Горение частиц унитарного топлива. Унитарные топлива, к которым относятся порох и взрывчатые вещества, содержат внутри себя не только собственно топливо , но и перемешанный с ним на молекулярном уровне окислитель, т. е. представляют собой конденсированную (жидкую или твердую) гомогенную смесь топлива и окислителя. Для горения таких видов топлива не нужен окислитель несущей фазы ( к1) = 0, 5i(3, = l). [c.413]

Ахатов И. Ш., Вайнштейн П. Б. (1981). К теории стационарного горения сферической частицы унитарного топлива Ц Вестник МГУ. Математика, механика.-1981.— 1. [c.445]

Рис. 5.3.4. Распределение давления в разные моменты времени при переходе конвективного горения унитарного топлива в детонацию в аэровзвеси (воздух + частицы пороха, ро = 0,1 МПа, р2о = 11,5 кг/м 2яо = 100 м] м) за счет повышения температуры газа до Г = 820 К в зоне (О х sg zo) длиной хо = 0,2 м. Числовые указатели на кривых соответствуют времени t (мс). Крестиками отмечены места воспламенения частиц, кружочками — места полного выгорания частиц, вертикальными штрихами — положение плоскости Чепмена — Жуге

Парофазный режим — горение происходит в тонком слое микропламени), окружающем каплю. Температура этого слоя Тр Flame) выше как температуры капли Т , так и температуры основной массы газа Тt. Так горят частицы металлов, капли дизельного топлива, частицы унитарного топлива (порохов, ВВ), частицы каменного угля до полного выгорания летучих компонент. [c.403]

Конвективный механизм распространения горения в газовзвеси. При горении металлических, углеводородных и других не содержащих кислород частиц топлива максимальная масса сгорающего топлива в газовзвеси и количество образующихся газовых продуктов гореппя из-за стехиометрических условий ограничены количеством окислителя в несущей фазе (рмз)/р1(1) 5i(3)/Sipi), что может приводить к выделению массы газа, во много раз превышающей массу исходной несущей фазы (р1(3) Pi(i)), и к реализации достаточно интенсивного макроскопического движения газа из зоны горения. [c.419]

Рис. 5.3.5. Распределение давления (а), концентрации частиц 6 и температур (в) газа (сплошные линии) и частиц (штриховые линии) при затухающем конвек-тивион горении аэровзвеси унитарного топлива (воздух + частицы пороха, ро = = 0,1 МПа, Го = 293 К, рзо = 0,86 кг/н 2йо = = 100 мкм) за счет повы-шення температуры газа = 820 К) в зоне О -sg sg ж sg xq = 0,2 м. Указатели и отметки — те гке, что и на рис. 5.3.4

Рис. 5.3.5. <a href="/info/249027">Распределение давления</a> (а), <a href="/info/43730">концентрации частиц</a> 6 и температур (в) газа (<a href="/info/232485">сплошные линии</a>) и частиц (<a href="/info/1024">штриховые линии</a>) при затухающем конвек-тивион горении аэровзвеси унитарного топлива (воздух + частицы пороха, ро = = 0,1 МПа, Го = 293 К, рзо = 0,86 кг/н 2йо = = 100 мкм) за счет повы-шення <a href="/info/190288">температуры газа</a> = 820 К) в зоне О -sg sg ж sg xq = 0,2 м. Указатели и отметки — те гке, что и на рис. 5.3.4

Численные расчеты различных структур детонацпонных волн в аэровзвесях унитарного топлива с анализом влияния кинетикп горения частиц и закона трения имеются в статье Р. И. Нигма-тулина, П. Б. Вайнштейна, И. Ш. Ахатова (1980). [c.430]

Пусть при i = О в слое О < х порошкообразного унитарного топлива, занимающего полупространство х О, начинается горение ири исходном давлении р = ра из-за повышения температуры частиц до Тг = Ts. Требуется определить движение среды при f > 0. Расчеты, основанные на численном интегрировании описанной выше системы уравнений, проводились для модельного пороха (см. Приложение). Механические свойства пористого порошкообразного заряда (см. (5.4.3)) и радиус частиц До задавались следующими параметрами (R. Вегпескег, D. Pri e, 1974 W. Soper, 1973) [c.436]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...