Вынужденное рассеяние классическая теория

Теория этого эффекта обсуждалась многими авторами [14—24]. При классической трактовке вынужденного комбинационного рассеяния как параметрического процесса [25] его можно рассматривать как явление, в значительной мере аналогичное вынужденному рассеянию Мандельштама — Бриллюэна связь между световой волной стоксовой частоты со и оптическими фононами с частотой (Ог1 возникает в поле волны накачки частоты юх, = (0 + и- Основное различие этих явлений состоит в том, что дисперсионные характеристики среды для оптических фононов существенно отличаются от таковых для акустических фононов. Для колебаний типичной молекулярной группы, например СО3 в кальците или С — Н в молекулярных органических жидкостях, ширина соответствующей фононной ветви весьма мала. Поскольку интерес представляют лишь длинноволновые фононы с длиной волны, соответствующей длине волны света, ка < 10 (здесь а — характерный внутриатомный размер), частота сои постоянна при изменении волнового числа в довольно широких пределах. Поэтому закон сохранения импульса при рассеянии на таких оптических фононах выполняется для произвольного направления распространения электромагнитной волны с частотой соз. Дисперсионные характеристики для электромагнитных волн и оптических фононов представлены на фиг, 16. Из-за колебательно-электронного взаимодействия дис- [c.164]

В этом параграфе будут изложены лишь основные экспериментальные данные и упрощенная классическая теория только одного оптического нелинейного эффекта — вынужденного рассеяния Мандельштама—Бриллюэна ). [c.411]

Элементы приближенной классической теории вынужденного рассеяния света Мандельштама — Бриллюэна [c.416]

В ч. I, разд. 2.41, была изложена покоящаяся на классическом базисе теория поляризуемости Плачека она позволяет на основе единых фундаментальных представлений описать явления как спонтанного, так и вынужденного комбинационного рассеяния совершающей колебания и поляризующейся молекулой, находящейся под действием электромагнитного поля [ср. ч. I, уравнение (2.41-9)]. При этом, правда, оказалось необходимым ввести два существенных дополнения, которые, естественно, не могли содержаться автоматически в классической электродинамике. Одно из них заключалось в учете нулевых колебаний молекулы, неизбежном при объяснении эффекта спонтанного комбинационного рассеяния. Кроме того, должны были задаваться значения производных от поляризуемости по колебательным координатам. Для решения этих двух вопросов оказалось необходимым обратиться к квантовым представлениям и к результатам экспериментальных исследований интенсивности рассеянного света. [c.351]

Полуклассическая теория, используемая в настоящей монографии, правильно и гораздо проще описывает нелинейные оптические эффекты исключением являются случаи, соответствующие настолько низким уровням интенсивности, что становятся существенными квантовые шумы. В этих случаях в полуклассической теории необходимо дополнительно учесть процессы спонтанного излучения, описанные выше в этом параграфе. При этом к когерентным полям добавляются поля со случайными фазами и с амплитудами, характерными для спонтанного излучения. Эти поля и являются шумовыми источниками , которые добавляются к классическим полям. Установление классического поля в лазере начинается с уровня этого шума. Фаза поля в лазерном типе колебаний априори неизвестна. По мере того как волна, распространяясь по образцу, нарастает и многократно возвращается обратно за счет отражения от зеркал, устанавливается определенная (но заранее неизвестная) фаза. По той же причине априори неизвестна и фага поля со стоксовой частотой в лазере, использующем вынужденное комбинационное рассеяние. [c.103]

Отрицательность значения Ш означает, о<щвидно, увеличение энергии поля 5 или его усиление, причем Ws пропорционально А1 и Итак, член ps описывает, в рамках классической теории, вынужденное комбинационное рассеяние, обсуждавщееся выше на квантовом языке. [c.857]

Физика рассеяния основные уравнения. Вынужденное рассеяние света связано с обусловленной оптической нелинейностью среды фа-зировкой элементарных возбуждений в поле мощной световой волны. Особенно просто пояснить суть возникающих явлений на примере вынужденного комбинационного рассеяния света (ВКР) на внутримолекулярных колебаниях. Классическая теория ВКР основывается на учете зависимости электронной поляризуемости молекулы х от кон- [c.135]

Приближенная классическая теория вынужденного рассеяния Мандельштама — Бриллюэна. Наиболее полная и последовательная классическая теория вынужденного рассеяния Мандельштама — Бриллюэна, насколько нам известно, принадлежит Ахманову и Чинь Донг-А [615—617]. [c.418]

Классическое описание эффектов НЛО основано на исследовании взаимодействия волн с определенными амплитудами и фазами. Во всех процессах амплитуды взаимодействующих волн, а во многих процессах также и их фазы обнаруживаются в явном виде (см., например, ч. I, 4.2. Вынужденное комбинационное рассеяние). В начале 1.3 было объяснено значение исследования соответствия между классическими и квантовыми представлениями. Поэтому возникает вопрос о надлежащем описании амплитуды и фазы средствами квантовой теории. Предпринимались многочисленные попытки ввести для этих волновых величин наблюдаемые в квантовой теории, которые сделали бы возможным прямой анализ заданных фотонных состояний. [c.162]

До сих пор мы ограничивались первыми порядками теории возмуш,ения по параметру связи IV (или по нелинейной восприимчивости х)- В случае интенсивного падаюш,его света следует учитывать высшие приблинадния, что делает задачу весьма сложной (даже в приближении эффективного гамильтониана, учитывающего лишь трехволновые взаимодействия). Картина преобразованного поля будет резко зависеть от статистики падающего излучения, и мы для простоты рассмотрим параметрическую сверхлюминесценцию (или вынужденное параметрическое рассеяние —-ВПР) лишь в приближении классической заданной накачки. При этом преобразование поля веществом становится линейным относительно амплитуд сигнальных и холостых мод. Конечно, такая линеаризация задачи допустима лишь при условии, что эти амплитуды остаются много меньшими, чем амплитуда поля накачки. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...