Пуассона пятно пятно Пуассона

Исследовалось распределение интенсивности излучения (суммарной и на отдельных длинах волн) в поперечном сечении пучка как на входе, так и на выходе УМ. Для выделения отдельных линий использовалась призма 16 на рис. 5.1). При увеличении резонатора М = 200 непосредственно на выходе ЗГ в распределении интенсивности пучка излучения имел место глубокий провал, соответствующий геометрической тени от непрозрачного выходного зеркала резонатора. На входе УМ (оптический путь от ЗГ до УМ — 7 м) в центре этой тени вследствие дифракции на выходном зеркале генератора наблюдалось пятно Пуассона. После прохождения этого пучка излучения через [c.138]

УМ глубина провала интенсивности в центре выходного пучка существенно снижалась и составляла не более 25-30%. Уровень интенсивности пятна Пуассона был достаточным для того, чтобы ввести в насыщение активную среду усилителя в приосевой области пучка. Когда в качестве выходного зеркала резонатора использовались стеклянные мениски (без покрытия), провал в распределении приосевой области ЗГ отсутствовал. При этом как на входе, так и на выходе УМ распределение интенсивности имело форму, близкую к П-образной (рис. 5.7), что свидетельствует о достаточной равномерности распределения коэффициента усиления по сечению активной среды, а также о высокой эффективности ее использования. [c.138]

Интенсивность пятна Пуассона весьма слаба при больших размерах непрозрачного экрана, поскольку точка Р (см. рис. 147) оказывается весьма близко к Л/ . Кроме того, необходимо, чтобы свет обладал достаточно большой степенью когерентности, потому что в противном случае не будет происходить интерференция лучей от различных участков зон. Для наблюдения дифракции необходимо брать достаточно малые экраны. Однако При использовании лазерного излучения удается наблюдать дифракцию на сравнительно больших препятствиях и очень ярко демонстрировать это на больших экранах. [c.210]

О Кок качественно зависит интенсивность пятна Пуассона от расстояния до непрозрачного экрана [c.212]

Просветление оптики 187 Пуассона пятно 210 [c.350]

Совершенно аналогично в дифракционной картине от круглого диска центральную светлую точку (пятно Пуассона) окружает система чередующихся темных и светлых колец. [c.276]

В. К. Аркадьева была получена фотография дифракционной картины на расстоянии 11 км от руки, держащей тарелку, с отчетливо различимым пятном Пуассона в центре тени. В действительности фотопластинка располагалась на расстоянии 40 м, что сравнительно легко осуществить, а преграда была заменена геометрически неудобной моделью из жести, уменьшенной в V1 ЮОО/ О 16,5 раза. [c.277]

Период колебаний уменьшается с ростом ка. Имеется сильный локальный максимум в точке самой глубокой, по геометрической оптике, тени. Это известное пятно Пуассона, возникающее вследствие фокусировки индуцированных токов. [c.72]

Дифракция на круглом диске. Пятно Пуассона [c.125]

Отметим, что для дифракционных эффектов возможны и другие адекватные физико-математические объяснения, отличные от принципа Гюйгенса-Френеля. Например, Т. Юнг предложил способ расчета дифракционных картин на основе учета взаимодействия всего двух волн реальной прямой волны от источника и волны, испущенной краем отверстия или диска. При этом нет необходимости постулировать наличие источников вторичных возмущений по всему волновому фронту. Краевые волны хорошо заметны на рис. 7.9 как в виде волновых фронтов, расходящихся наружу, так и сходящихся внутрь и образующих пятно Пуассона. [c.126]

Влияние экрана на характеристики направленности одностороннего диска показано на рис. 1.19. При малых ка (см. рис. 1.19, а, б) экран значительно снижает уровень тыльного излучения в области в > 90°. При ка =20 этот уровень составляет около -15 дБ. Вблизи оси при 0 180° всегда есть максимум, соответствующий упомянутому выше пятну Пуассона. При ка х>Ъ (рис. 1.19, в, г) характеристика формируется в основном самим излучателем, а экран влияет значительно меньше. [c.43]

Если по формуле (47) рассчитать диаметр экрана диска (шарика), который перекрывал бы первую зону Френеля, то за этим препятствием па оси луча всегда будет светлое пятно, которое называют пятном Пуассона. Протяженный ряд пятен Пуассона создает реперную ось, необходимую для центрирования объектов. Этот результат, на первый взгляд, кажется чрезвычайно парадоксальным. по он не противоречит теории Френеля. Из формулы (47) видно, что размер зон Френеля зависит от а, Ь п X. Варьируя одну из этих величин (например, увеличивая Ь), мы изменяем число зон Френеля, уменьшающихся в кругло.м отверстии диафрагмы, , [c.65]

Неидентичность полей перед экраном и позади него подтверждается сравнением полей на оси. Перед круглым экраном в дальней зоне сигнал постепенно ослабляется с удалением от экрана. Позади экрана обнаруживается светлое пятно , т. е. постоянный максимум (явление Пуассона). [c.114]

Пятно Пуассона. В 1818 г. Френель представил свою теорию дифракции на соискание премии Французской Академии. В том же году член комитета по премиям Пауссон, исходя из теории Френеля, доказал, что в центре тени маленького диска должно наблюдаться светлое пятно, носящее по сей день название ттна Пуассона. Однако поставленный соответствующий опыт вначале не подтвердил предсказание Пуассона. На основании этого Пуассон пришел к выводу, что теория Френеля неверна. Будет уместным отметить, что такое несоответствие результатов эксперимента с выводом из теории Френеля о наличии светлого пятна в центре может иметь место в том случае, когда края непрозрачного экрана не совмещаются точно с краями зон Френеля. Другой член комитета Араго, выполнив соответствующий эксперимент, доказал, что действительно при дифракции света от круглого непрозрачного экрана в центре тени возникает светлое пятно, предсказываемое теорией Френеля. [c.132]

Диск диаметром 0,5 см, имеющий неровности порядка 10 мкм, расположен на рас-.СТОЯ1ШИ 1 м от точечного монохроматического источника света, излучающего на длине волны 0,5 мкм. Точечный источник находится на перпендикуляре к плоскости диска, проходящей через его центр. Считая, что пятно Пуассона видно лишь до тех пор. [c.234]

Дифракция Френеля на круглом экране (см. рнс. Р1-7) приводит к размыванию теня на границах Э1фана в к появлению в центре светлого пятна (пятна Араго-Пуассона). [c.188]

Диск диаметром 0,5 см с неровностями 10 мкм расположен на расстояши 1 м от точечного источ1И1-Kdi S = 0,5 мкм). Считая, что пятно Пуассона видно до тех пор, пока неровности перекрывают зону Френеля не более чем на 1/4, найдите минимальное расстояние (/, ,п) для его наблюдения. [c.170]

Это предсказание теории Френеля произвело сильное впечатление на его современников. В 1818 г. член конкурсного комитета Французской академии Пуассон, рассматривавший представленный на премию мемуар Френеля, пришел к выводу о том, что в центре тени маленького диска должно находиться светлое пятно, но счел этот вывод столь абсурдным, что выдвинул его как возражение против волновой теории света, развивавшейся Френелем. Однако другой член того же комитета Aparo выполнил эксперимент, показавший, что это удивительное предсказание правильно. Долгий спор между приверженцами корпускулярной и волновой теорий света был решен в пользу волновой теории. [c.274]

Смотреть страницы где упоминается термин Пуассона пятно пятно Пуассона : [c.56] [c.675] [c.22] [c.428] [c.261] [c.262] [c.270] [c.163] [c.163] [c.924] [c.55] [c.56] [c.322] [c.210] [c.234] [c.273] [c.126] [c.330] [c.42] [c.284] [c.675] [c.189] [c.226]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...