Интервал фиктивный

Чтобы пояснить (II1-4), проделаем следующую операцию. Введем новую показательную функцию у = ах " (фиктивный закон распределения), производная от которой будет постоянной. Величина а выбирается так, чтобы выполнялось условие при хо = хо, должно быть Уо = у о, отсчет переменных ведется от начала интервала хо = Хо, Уо = Уо, как от нуля. Производная от показательной функции равна [c.35]

Система (М ) предназначена для расчета некоторого фиктивного движения модели на интервале Т (рис. 4.28,6) (без учета ее перестройки внутри интервала) с целью сравнения ее решения с движением системы (С) и формирования погрешностей [c.180]

Чтобы учесть эллиптичность орбиты Луны даже в приближенных расчетах, можно для рассматриваемого интервала дат перелета принять среднее расстояние Земля — Луна в качестве радиуса фиктивной круговой орбиты Лупы, по которой она перемещается со скоростью, равной средней величине истинной трансверсальной составляющей скорости. Неучтенная радиальная составляющая скорости не превышает величины порядка ел по сравнению с трансверсальной составляющей скорости. [c.279]

Операторы нельзя непосредственно использовать для определения свойств процесса. Но опи служат основой для определения законов построения комплексов. Комплекс представляет собой лишь нек-рую среднюю меру отношения, точно определяемого относит. оператором. Тем по менее возможен прямой (без интегрирования) переход от оператора к комплексу, именно как к средней его мере. В самом деле, для любой ф-ции у = f (х) средняя мера производной F y/dx в интервале (О, Ха) представляет собой по-стоинную, к-рая подчинена единственному требованию на концах интервала фиктивная ф-ция z = ф(а ), отвечающая этому постоянному значению, должна совпадать с истинной , характеризующей реальные условия процесса, т. е. долж1п,1 выполняться условия Ф ( О = / (<0 = О и ф (io) = f(xo) = Уо- Этим условиям в совокупности с требованием постоянства т-й производной удовлетворяет ф-ция ф (х) = ах , при-Ч1 М а = yjx . Т. о., г = (yjx ) и, следовательно, d " /dx = т (yjx ). Этим устанавливается характер соответствия между производной т-го порядка и сопряженным с ней комплексом. Полученный результат представляется в форме соотношения d yldx" [c.81]

В частности, можно вычислить время, за которое частица достигнет произвольной заданной точки на нашем фиктивном пути, и, следовательно, интеграл по времени от vis viva, т.е. от удвоенной кинетической энергии, распространенный на весь интервал пути от Pi до Р2. Этот интеграл по времени называется действием . Он имеет определенное значение для нашей пробной траектории, равно как и для любой другой пробной траектории, соединяющей точки Pi и Ра и проходимой с тем же значением постоянной энергии Е. [c.17]

После определения параметров решения в тригонометрической или экспоненци-альной форме необходимо найти значения у х) в п точках. Так как число целых точек (с шагом Ь — а)/п) на интервале [а, Ь] равно п + 1, то в середине интервала из трех центральных точек одна выбрасывается и рассматриваются две точки с рас стоянием между ними 1.5(5 а)/п. Таким образом определяются п значений ук к = 1, 2,..п), которые являются первым приближением к искомым величинам Д. Для найденных ук условие (2) не выполняется в силу значительной погрешности квадратурной формулы такого рода. Поэтому проводятся итерации с фиктивными длинами (j — индекс итерации) [c.493]

Это уравнение является разпостпым аналогом закона сохране-ния энергии на сетке для одного интервала h за шаг т. Как видно, в общем случае в схемах с недивергентным уравнением энергии этот закон нарушен за счет фиктивных источников энергии б , имеющих чисто разностное происхождение. Мощность этих источников имеет на гладких решениях первый порядок по г (величину 0(т)) и практически не зависит от шага сетки н массе h. [c.118]

Интегральные соотношения на сетке. Выше неоднократно отмечалось, что разностные уравнения являются сеточными аналогами некоторых физических законов и носят локальный характер. Так, например, дивергентное разностное уравпепие энергии выражает закон сохранения энергии для одного массового интервала сетки за один тпаг по времени. Чтобы получить интегральные соотпошепня дли всей рассматриваемой в задаче массы газа, следует просуммировать соответствующее разностное уравнение по сетке. Это удобно сделать на введенной в предыдущем пункте расширенной сетке, включающей фиктивные интервалы /г ( = кя = 0. [c.130]

Это выражение аппроксимирует дивергентное уравнение энергии (см. с. 306) п выражает разностный закон сохранения энергии в применении к одному массовому интервалу сетки за один шаг по времени. Нетрудно получить и интегральный закон сохранения энергии для всей массы газа на произвольном промежутке времени. Для этого следует просуммировать соотношение (4.29) по У = Уь 71 + 1,. .., 72, где ] и 72 некоторые временные слои, и по /с = 0, 1,. . ., Л —1. Нужно иметь в виду, что для крайних фиктивных интервалов сетки (см. п. 4, 4, гл. II) справ ливы соотношения для левого интервала = О, р(—1) = Рй, II- = Но,(к(р) — 1— ( ф)о1 Г 1 = Гд, = Гд, Ь 1 =(Г0 ) /(ГдГд) И для правого интервала /г.у = О аналогично. В результате полный баланс энергии для схемы (4.28) приобретает вид [c.329]

Условия симметрии. В большинстве слзд1аев на левых и правых границах интервала моделирования удобно использовать условия симметрии. Это условие является достаточно точным, если граница области моделирования находится в центре интервала, не покрытого маской, или достаточно удалена от края маски при неизменяющейся в горизонтальном направлении структуре. Условие симметрии можно использовать, предположив существование фиктивных (или воображаемых) источников имплантируемых ионов, расположенных симметрично по другую сторону от левой и правой границ. Таким образом, если функцию, описывающую распределение ионов в 7-м слое между и , задать в виде [c.256]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...