Сфера Ферми приведенных зоп

Низкие отрицательные значения (- —1,5 ккал) и малые изменения в после плавления (большинство которых объясняется изменением в стандартном состоянии) для простых систем, содержащих электронное соединение, позволяют допустить, что изменение энергии Ферми после сплавления дает главный вклад в Н . Во всех этих системах фактор электроотрицательности мал и не может дать значительного вклада в энтальпии смешения или в сильной степени привести к образованию отрицательных группировок в жидкости (возможно, за исключением системы Си—-Sn, где имеет резкий минимум). Хаотичность структуры жидкости отражается в относительно малых отрицательных избыточных энтропиях растворов. Влияния критической электронной концентрации в жидкости не наблюдается, так как плавление уничтожает всякое влияние, вызванное взаимодействием зоны Бриллюэна и сферы Ферми, вследствие разрушения зоны Бриллюэна. Однако влияние зон в жидких сплавах все же возможно (см. разделы 5.1 и 5.2), но не при этом же составе, как в твердом состоянии. [c.58]

В котором вблизи центральной точки Г лежат точки X, U, L к К (рис. 28, б). Круговое сечение ферми-сферы свободных электронов незначительно искажено только вблизи точек брэгговского отражения, однако сфера Ферми пересекает 2, 3 и 4 зоны Бриллюэна. Если привести эти зоны к первой зоне, то получатся поверхности Ферми, представленные на рис. 32. Первая зона целиком заполнена электронами. Вторая зона содержит электроны только вне(1) отмеченной поверхности Ферми, третья зона—только внутри сигарообразных поверхностей. В четвертой зоне электронами заполнено уже только небольшое пространство (электронные карманы). [c.105]

Оценим теперь величину гор. Пусть р > рр, но близко рр. Пусть в = О, и мы можем пользоваться стандартной теорией квантовых переходов. Взаимодействие частицы с импульсом р с частицей с импульсом к (при этом к = к < рр, так как иных частиц в системе нет) может привести только к такому изменению их состояний, когда в результате их взаимодействия, описываемого потенциалом Ф( г1 - гг ), первая частица вытолкнет вторую из заполненной сферы Ферми (другие возможности запрещены принципом Паули). Суммируя известную формулу борновского приближения для вероятности перехода (р, к) (р я, k-f-q) с учетом р - д > и к + д > по всем начальным состояниям к (р задано) и конечным (р-я, к +д) (т.е. по д), получим для вероятности перейти рассматриваемой частице с импульсом р за секунду в любое другое состояние формулу [c.162]

Рассмотрим электрон с импульсом р > р , находящийся непосредственно над сферой Ферми. Сфера заполнена электронными состояниями, поэтому взаимодействие электрона р с каким-либо к ( к < р ) должно привести к выходу последнего из сферы Ферми, т. е. к + ч > Рг при сохранении р - д > р . Квантовомеханическая вероятность такого перехода равна [c.433]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...