Каноническая плотность импульс

Так как не содержит ф, то мы не в состоянии ввести плотность импульса, соответствующую ф поэтому невозможно, не вводя дальнейших модификаций, найти плотность гамильтониана такую, чтобы уравненпя Максвелла (8.210) следовали бы из уравнений (8.129). Однако мы увидим, что уравнения Максвелла могут быть записаны в канонической форме, если воспользоваться компонентами Фурье переменных поля. [c.216]

Наконец, для вычисления локально-равновесных потоков частиц (jy , ( ))/ выполним каноническое преобразование (8.3.16) в выражении (8.3.14). Так как в движущейся системе координат средняя плотность импульса равна нулю, то [c.181]

Можно ввести плотность канонического импульса я, определив ее соотношением [c.212]

Г-пространство большого канонического ансамбля заполняется представляющими точками со всеми каноническими импульсами и координатами систем с числом частиц, равным О, 1,2,,.. Плотность, описывающая распределение представляющих точек в Г-пространстве. обозначается символом р(р, q, N) это плотность представляющих точек для системы с N частицами и с импульсами и координатами (р, q). Чтобы найти р(р, q, N), рассмотрим канонический ансамбль для системы, состоящей из N частиц, заполняющей объем V и обладающей температурой Т, но фиксируем внимание на малой подсистеме объема являющейся частью нашей системы. Плотность p(pi> q. Л/,) пропорциональна вероятности того, что в малом объеме содержится частиц с каноническими переменными р , q . [c.182]

Импульса плотность каноническая 125 [c.152]

Хотя функция I будет везде подразумеваться определенной как плотность распределения именно в фазовом пространстве, в кинетической теории целесообразно выражать ее через определенным образом выбранные переменные, которые могут и не являться канонически сопряженными обобщенными координатами и импульсами. Условимся, прежде всего, об этом выборе. [c.13]

ЗАМЕЧАНИЕ 2 Мы использовали для перехода от канонического тензора энергии-импульса к симметричному соображения сохранения момента и структуру канонического тензора его плотности, выразив добавок через h-ju. Практически часто удобнее другой путь пользуясь тем, что от тензора fi-jh фактически требуется лишь антисимметрия по последним индексам и что он должен, очевидно, быть построен только из функций, поля и их первых производных, бывает проще догадаться, какую величину fi-, jh надо выбрать, чтобы она симметризовала тензор энергии-импульса. Если это удается, то тензор плотности [c.204]

ЭТО, разумеется, конечная величина. В общем случае будет п переменных поля и п соответствующих сопряженных переменных (или канонических плотностей импульсов) л ) = дХ1дц >. В соответствии с предыдущими рассуждениями плотность функции Гамильтона определяется так [c.123]

Уравнение (10.228) выражает закон сохранения энергии, если Л и S интерпретировать как плотность энергии и плотность тока ссстветственно. В локально инерциальной системе уравнення (10.227) эквивалентны уравнениям (6.2) и (6.3). Как мы сейчас увидим, (каноническая) плотность импульса [c.293]

Компоненты канонического 4-тепзора Т а имеют размерность плотности энергии ). Тензор Т а часто называют тензором энергии-импульса (см., например, [c.671]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...