Двухжидкостная гидродинамика

Если длина свободного пробега частиц достаточно мала, то динамику их поведения в плазме можно описать в гидродинамич. приближении (см. Двухжидкостная гидродинамика плазмы). [c.132]

Двухжидкостная гидродинамика 120 Диаграмма Ламерея 317, 477 Динамическая система 129, 307 [c.558]

Учтем также влияние сил, связанных с перепадом давления в плазме, т.е. влияние звуковых эффектов. Допустим, что начальное возмущение имеет вид плоской волны с частотой и и волновым числом к (/ ехр[г(о — кх)]). Для малых возмущений давление электронной жидкости Ре = Ро + КОНЦеНТраЦИЯ Ие = Ио + п, скорость электронной жидкости V = VQ- -v (все возмущенные величины, много меньшие соответствующих невозмущенных). Давление электронной жидкости представим в виде ре(ио + г ) = ро + те дре/дро)п ро = иоте — плотность электронного газа) и Уре = те дре дро) дп /дх). При сделанных допущениях из уравнений двухжидкостной плазменной гидродинамики (5.87), (5.88), (5.91), (5.92) получим следующую систему [c.122]

Электростатические поля в плазме. Условие (2), обеспечивающее эквипотепциализацию магн, силовых линий, наглядно выводится из ур-ния движения электронной компоненты плазмы (в гидродинамич. приближении, см. Двухжидкостная гидродинамика плазмы) [c.615]

Имеется третий механизм взаимного трения между сверхтекучей и нормальной компонентами (помимо квантовых вихрей и рождающихся квазичастиц) за счёт пространственно-временных изменений вектора I. Поскольку динамика вектора / тем самым определяет сверхтекучее движение, двухжидкостная гидродинамика Ландау включает ур-ние для I. Ур-ние (2) в мо-дифициров. системе ур-нии гидродинамики для Л-фааы принимает следующий вид (при г = 0) [c.457]

Дрейфовая Т. п. представляет собой хаос из дрейфовых волн конечной амплитуды, т. е, таких возмущений, в к-рых плазма ведёт себя как двухжидкостная среда с разным движением электронов и ионов в достаточно сильном магн. поле (см. Дрейфовые неустойчивости). В этом случае смещение частиц поперёк магн. поля на расстояния, большие соответствующих ларморовских радиусов, вызывается дрейфом их ларморовских орбит под действием элек-трич. поля и сил газокинетич. давления плазмы. Дрейфовую Т. п. обычно описывают не полной системой ур-ний двухжидкостной гидродинамики плазмы, а её более простыми следствиями, основанными на регпении ур-ний поперечного движения электронов в дрейфовом приближении. В простейшем модельном описании дрейфовой Т. п. используется приближённое решение ур-ния продольного (вдоль сильного магн. поля) движении электронов в виде их больцмановского распределения в продольном элек-трич. поле плазмы. В этом случае динамика дрейфовой Т. п. полностью определяется поведением электрич. потенциала плазмы ф и описывается ур-нием [c.184]

Опыт Капицы в сочетании с имеющимися экспериментальными результатами привел к созданию двухжидкостнои модели НеП. Сущность модели в следующем. НеП нужно рассматривать как совокупность двух компонентов — сверхтекучего с плотностью ps, не испытывающего сил вязкости, и нормального с плотностью Рп, аналогичного Hel. В такой двухжидкостной гидродинамике (см. [1], гл. XVI [9, 19 10]) плотность жидкости р = pg + р , причем при Т О О и вся жидкость превращается в ПеП при переходе через Л-точку в сторону больших температур, наоборот, pg О, а вся жидкость есть Hel. Кроме того, предполагается, что сверхтекучий и нормальный компоненты свободно без трения перемещаются относительно друг друга. Существенным моментом модели является также тот факт, что движение НеП характеризуется заданием двух векторов скорости v — скорости нормального компонента и Vs — сверхтекучего компонента. Введенных представлений достаточно, чтобы объяснить результаты упоминавшихся экспериментов. Сделаем это, начав с парадокса вязкости. В опытах с крутильными колебаниями диска последний останавливался из-за трения с нормальным гелием (отсюда не Не1 10 Па-с) — сверхтекучий и нормальный компоненты не разделялись. В эксперименте с капилляром протекал только сверхтекучий компонент. [c.113]

Ионно-акустические волны ионный звук). Будем исходить из уравнений двухжидкостной гидродинамики, считая, как и прежде, что Те Ti, магнитные поля отсутствуют, столкновениями можно пренебречь, и, кроме того, пренебрежем инерцией электронов в уравнении (5.89), т.е. пренебрегаем слагаемым длГе/д1- - (veV)ve. Тогда в одномерном случае из уравнений (5.87)-(5.91) получим следующую систему [c.126]

Вывод уравнений двухжидкостной гидродинамики, исходя из основных привципов молекулярной динамики, был дан в работе Н. И. Боголюбов, К вопросу о гидродинамике сверхтекучей жидкости, Препринт ОИЯИ, Р-1395, Дубна, 1963.-Ярил. реЛ [c.422]

Ионно-звуковые колебания распространяются только в сильно неизотермической плазме с > 7/, В замагниченной плазме при тех же частотах возможно распространение колебаний, в которых электрическое поле непотенциально и существенны колебания магнитного поля. Они являются слабо затухающими даже в изотермическом случае, так как их скорость, много больше vj /. Для получения дисперсионного уравнения таких колебаний воспользуемся уравнениями двухжидкостной гидродинамики. Тепловыми поправками для простоты сначала пренебрежем и учтем их там, где это необходимо. В линейном приближении имеем [c.13]

Теория сверхтекучести Не II была создана Л. Д. Ландау в 1941. Эта теория, получившая название двухжидкостной гидродинамики, основана на представлении о том, что при низких темп-рах св-ва Не II как слабовозбуждённой квант, системы обусловлены наличием в нём элементарных возбуждений квазичастиц). [c.663]

Многие Н. у. м. ф. возникли в физике в связи с развитием теории конденсиров. сред, они описывают мак-роскопич. проявления квантовомеханич. аффектов неизвестной ф-цией в них является плотность параметра порядка (см. Фазовый переход). Бели параметр порядка скалярный, это двухжидкостные ур-ния гидродинамики сверхтекучего гелия (см. Сверхтекучесть), ур-ния Гинзбурга — Ландау и их обобщения, описывающие магнетостатику и электродинамику сверхпроводников (см. Сверхпроводимость). Если параметр порядка векторный или тензорный, это ур-ния Ландау — Лифшица, описывающие ферромагнетики и антиферромагнетики, ур-ния обобщённой гидродинамики сверхтекучего гелия, макроскопич. модели жидких кристаллов. Для всех этих ур-ний наиб, интерес представляют ЕХ существенно нелинейные решения, часто описывающие локализованные (хотя бы частично) объекты вихри в жидком гелии и в сверхпроводниках, доменные стенки в ферромагнетиках и антиферромагнетиках, дискливацни в жидких кристаллах и солитоны, к-рые в том или ином виде существуют во всех упомянутых средах. [c.315]

Для описания динамики плотной плазмы используются, как правило, двухжидкостна.ч гидродинамика плазмы — модель с двумя жидкостями , электронной и ионной. Одножидкостная магн. гидродинамика для лаб. плазменных систем обычно недостаточна из-за большой разницы скоростей ионов и электронов в этих плазменных системах, т. е. из-за сильно выраженного Холла эффекта. [c.113]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...